+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Применение теории гармонических колебаний для описания релаксационной поляризации в высокоглиноземистых керамиках

  • Автор:

    Лукичев, Александр Александрович

  • Шифр специальности:

    01.04.10

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    1999

  • Место защиты:

    Благовещенск

  • Количество страниц:

    133 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

Содержание.
Введение
Глава 1. Общая теория поляризации
1.1. Макроскопический подход к описанию поляризационных свойств диэлектриков
1.1.1. Макроскопические параметры
1.1.2. Внешнее, внутреннее и локальное поля
1.1.3. Уравнение Клазиуса-Мосотти
1.2. Микроскопический подход
1.2.1. Упругие виды поляризации. Статическая модель
1.2.2. Упругая поляризация. Динамическая модель
1.2.2.1. Задача о линейном осцилляторе
1.2.2.2. Колебания заряженных частиц в переменном электрическом поле
1.2.2.4. Электронная и ионная поляризация
1.2.3. Релаксационная поляризация
1.2.3.1. Тепловая ориентационная поляризация
1.2.3.2. Формулы Дебая
1.2.3.3. Физический смысл комплексной диэлектрической проницаемости. Диаграммы Коула-Коула
1.2.3.4. Тепловая (прыжковая) ионная поляризация
1.2.3.5. Другие виды релаксационной поляризации
1.3. Диэлектрические свойства керамических материалов в области релаксационной поляризации
1.4. Методы измерения диэлектрических параметров
1.5. Выводы. Постановка задачи
Глава 2. Колебательная модель релаксационной поляризации
2.1. Выбор модели релаксатора
2.2. Колебания слабосявязанного иона в переменном поле
2.2.1. Определение собственной частоты колебаний
2.2.2. Определение коэффициента затухания
2.2.3. Частотная зависимость вынужденных колебаний иона
2.2.4. Связь между дебаевскими и резонансными функциями
2.3. Зависимость диэлектрических спектров от температуры
2.4. Влияние распределения слабосвязанных ионов по потенциальным барьерам на диэлектрические спектры
2.5. Энергия осциллятора во внешнем поле
2.6. Заключение
Глава 3. Измерение диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь высокоглинозёмистых керамик
3.1. Измерительная установка
3.1.1. Терморегулятор
3.1.2. Определение погрешности измерений
3.2. Результаты измерений и их обсуждение
Глава 4. Расчёт диэлектрической проницаемости и коэффициента диэлектрических потерь в керамических материалах
4.1. Расчёт диэлектрической проницаемости керамики МК
4.2. Расчёт диэлектрической проницаемости стекол состава Si02-Al2O3-Mg0-ТЮ2 в зависимости от содержания ионов-модификаторов
4.3. Определение формы диэлектрических спектров для керамических материалов
4.4. Влияние температуры на диэлектрические спектры
4.5. Определение влияния дефектности материала на вид диэлектрических спектров
4.6. Заключение
Выводы
Литература
Приложение 1.
Приложение 2.

1 U / kT

ъГ,‘ <1Л05>-
Статическое значение для Ап, при t => оо з равно ппаЕа
<1Л06>-
Изменению концентрации Ans соответствует электрический момент единицы объёма
2 2 п(Я а
(1Л07)’
а поляризуемость на один ион равна Р q2o2
— = (1.108).
п0Е 12к Г v
Рассмотрим поведение тепловой ионной поляризации в переменных
полях [2,14]. Из выражений (1.7) и (1.85) видно, что вклад релаксационной
поляризации Рг в статическое значение равен
Pr=s0{ss-sJE0 (1.109).
Возьмём промежуток времени dt, такой что в течение промежутка от tf до tj+dt
величины E(tj) и Р(t,) в выражении (1.109) можно считать постоянными. Комбинация выражений (1.104) и (1.107) позволяет записать для момента t,:
Р0, ) = ?,(», )(l-e-('-,')") (1.110).
Дифференцирование этого выражения, даёт:
dP(t,(1.111). Объединение выражений (1.109) и (1.111) с последующим интегрированием приводит:
Pr(t) = £0{ss~£w)E(ti)e
Отрицательный нижний предел необходим для учёта предыдущих изменеий поля. Общее выражение для поляризации определяется формулой:

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 1.481, запросов: 967