Поверхностные упругие, магнитостатические и магнитоупругие волновые процессы в неоднородных твердых телах

• Автор: Кайбичев, Игорь Апполинарьевич
• Шифр специальности: 01.04.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 389 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА
1.1. Волны Рэлея в неоднородных материалах
1.2.1 Волны Стоунли
1.3. ПАВ горизонтальной поляризации
1.4. Магнитостатические волны в однородных и неоднородных
материалах
1.5. Поперечные поверхностные магнитоупругие волны
1.6. Вращательно - инвариантная теория магнитоупругих волновых процессов вдали и вблизи
точки ориентационного фазового перехода
1.7. Выводы
2. ПОВЕРХНОСТНЫЕ АКУСТИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ В ОДНОРОДНЫХ
И НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ
2.1. Волны Лява
2.2. Обобщенные волны Лява
2.3. Спектр ПАВ Лява для жесткого слоя и мягкого
полупространства
2.4. Спектр обобщенных волн Лява для жесткого слоя между
двумя мягкими полупространствами
2.5. Волны Лява в неоднородном приповерхностном слое
2.6. Поперечные ПАВ в неоднородном слое на границе
контакта упругих изотропных сред
2.7. Волны типа Лява при точке поворота спектральной
функции на поверхности среды
2.8. Обобщенные волны Лява при точке поворота
спектральной функции на границе раздела двух сред
2.9. Выводы
3. ПОВЕРХНОСТНЫЕ АКУСТИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ
ВЕРТИКАЛЬНОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ В СРЕДАХ С
ПРИГРАНИЧНЫМИ НЕОДНОРОДНОСТЯМИ
3.1. ПАВ Рзлея в среде с приповерхностными кеоднородностя ми
3.2. Дисперсионное соотношение волн Стоунли в средах с
приграничными неоднородностями
3.3. Выводы
4. ЩЕЛЕВЫЕ И ПОВЕРХНОСТНЫЕ
МАГНИТОСТАТИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ
4. Е Щелевые магнитостатические волны
в ферромагнетиках
4.2. Щелевые магнитостатические волны в ферромагнетиках с противоположным направлением намагниченностей
4.3. Магнитостатический аналог поверхностных упругих волн Лява
4.4. Поверхностные мапштостативеские волны
в ферромагнетике с неоднородностью магнитной одноосной анизотропии
4.5. Поверхностные магнитостатические волны при точке поворота спектральной функции на поверхности ферромагнетика
4.6. Выводы
5. МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ ВДАЛИ
ОТ ТОЧКИ ОРИЕНТАЦИОННОГО ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА
5.1. Щелевые магнитоупругие волны в ферромагнетиках
5.2. Поперечные ПМУВ в системе полуограниченный ферромагнетик-металлический экран

5.3. Спектр ПМУВ Лява для жесткого диэлектрического или
металлического слоя и мягкого ферромагнитного полупространства
5.4. Поперечные ПМУВ на границе раздела
диэлектрик-ферромагнетик и металл-ферромагнетик
5.5. Поперечные ПМУВ на границе раздела двух
ферромагнетиков
5.6. Поверхностные магнитозвуковые волны в пьезомагнетиках
5.7. Щелевые магнитозвуковые волны в пьезомагнетиках
5.8. Выводы
6. МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ ВДАЛИ
И ВБЛИЗИ ТОЧКИ ОРИЕНТАЦИОННОГО ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА
В РАМКАХ ВРАЩАТЕЛЬНО-ИНВАРИАНТНОЙ ТЕОРИИ
6.1. Спектр поперечных магнитоупругих волн к акустический
эффект Фарадея в ферромагнетике
6.2. Вращательно-инвариантная теория акустического
двулучепреломления в ферромагнетике
6.3. Спектр поперечных магнитоупругих волн и акустический
эффект Фарадея в тетрагональном антиферромагнетике
6.4. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК АВТОРСКИХ РАБОТ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

модель 2, 3, 4 слоев с пониженной скоростью во втором, третьем н четвертом слоях [150,195]. Связь подходов Томпсона [179], Хаскелла [180] и Кнопова [192,193] исследована Молотковым [196,197]. Обобщение матричного метода на неоднородные слои дано в работах [198,199].
В 80-е годы для исследования ПАВ в слоисто-однородных средах начали использовать понятие поверхностного импеданса. Он связывает упругие смещения на поверхности с нормальными компонентами тензора напряжений [200-202]. Такой подход позволяет упростить расчеты многослойных преобразователей [203], резонаторов [203,204] и волноводов [205]. В работах [206-210] получены нелинейные уравнения для компонент импеданса в неоднородной среде и волноводах с кусочно-непрерывной зависимостью параметров от поперечной координаты. Отметим, что конечные результаты в подходе поверхностного импеданса можно получить только численным решением нелинейных уравнений. Педерсон, Третьяк, Хе применили метод поверхностного импеданса для расчета свойств преобразователя, основанного на неоднородном слое [211]. Акустический импеданс такого слоя изменялся гладко и монотонно (рис. 1.10). На одной из границ он равен значению материала преобразователя, а на другой - в среде. Для четырех заданных профилей акустического импеданса получены частотные зависимости коэффициентов отражения и прохождения волн сжатия (рис. 1.11). Лучшие условия возбуждения получаются при экспоненциальном изменении акустического импеданса в неоднородном слое.
Проблема определения профиля скорости распространения объемной волны в неоднородной среде по коэффициентам отражения изучена Разаву [212]. Для одномерного волнового уравнения задача сводится к определению потенциала для уравнения типа Шредингера. Для ряда частных случаев решена прямая задача, т.е. по заданному профилю скорости v ( z ) и рассчитан коэффициент отражения [212]. В начале считали, что профиль скорости имеет одинаковые значения за пределами неоднородного слоя
v = lim v(z) = lim v(z) (1.46)