Неупругое рассеяние заряда поверхностью твердого тела и принцип "пространственной причинности"

• Автор: Назаров, Владимир Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Владивосток
• Количество страниц: 138 с. : ил.

Содержание
Введение
0.1 Неупругое рассеяние заряженных частиц поверхностью твердого тела:
Вводные замечания
0.1.1 Линейный отклик поляризуемой системы
0.1.2 Объемный плазмон
0.1.3 Поверхностный плазмон
0.1.4 Мультипольный плазмон
0.1.5 Невозможность возбуждения объемных колебаний электронной
плотности на расстоянии в изотропной бездисперсионной модели
1 Сечение неупругого рассеяния заряда при отражении от поверхности вещества, сопровождаемом проникновением в переходный слой
1.1 Диэлектрический формализм в методе искаженных волн
1.2 Асимптотическое приближение
2 Аналитичность функции отклика полуограниченной системы по переменной волновой вектор
2.1 Введение
2.2 Аналитичность диэлектрического отклика по переменной д и поверхностная функция потерь
2.3 Обсуждение результатов
2.4 Применение к полуограниченному алюминию

3 Периодические сверхрешетки
3.1 Введение
3.2 Диэлектрический отклик бесконечной сверхрешетки
3.2.1 Область применимости локального приближения в теории линейного отклика сверхрешеток
3.2.2 Матрица диэлектрической проницаемости бесконечной периодической системы в локальном приближении
3.2.3 Обращение матрицы микроскопической диэлектрической проницаемости бесконечной сверхрешетки
3.3 Отклик полуограниченной сверхрешетки
3.3.1 Выделение поверхностного отклика
3.3.2 Макроскопическое рассмотрение
3.3.3 ”Микроскопическое” рассмотрение
3.4 Сравнение с известными результатами
3.5 Обсуждение
3.6 Заключение
4 Анизотропные кристаллы
4.1 Введение
4.2 Функция поверхностных потерь в одноосном кристалле
4.3 Обсуждение результатов и применение к ХПЭЭ поверхности графита
4.4 Заключение
5 Возбуждение объемного плазмона на расстоянии от поверхности
5.1 Введение
5.2 Формализм
5.3 Гидродинамическое приближение
5.4 Заключение

6 Общее аналитическое (в интегральной форме) решение задачи ли-
нейного отклика поверхности в модели с резкой границей
6.1 Введение
6.2 Математический формализм
6.2.1 Основные уравнения
6.2.2 Диффузное рассеяние
6.2.3 Зеркальное рассеяние
6.3 Частные случаи
6.3.1 Отсутствие пространственной дисперсии
6.3.2 Гидродинамическое приближение
6.3.3 Диэлектрическая проницаемость Линдхарда и Линдхарда-МерминаЮб
6.4 Применение к реалистическим моделям
6.5 Обсуждение
6.6 Заключение
7 Интенсивность возбуждения поверхностного, объемного и мультипольного плазмонов в зависимости от глубины проникновения: квантовомеханический расчет
7.1 Основные соотношения
7.2 Результаты и обсуждение
Заключение
Благодарности
Библиография

Равенство (2.7) дает
е = 6(г - г') +В(г')е
С помощью (2.6) и (2.8) можно записать
г > 0.
(2.8)
1 /*оо /*оо
(б-1 - = — / / - ЭДг,*',*,,,«)
7Г 7 — оо «/ — оо [/.°со/-1ег(,)(£
Г (1г' Г Ве-е-Иг]
./-оо Уо Л
~ [/° /° <1ггс1ге«к**'-(с"1 - *)(гу,%«)+
7Г Ы —оо «/—оо
»(к,*'-*«*)
1 б0

*( (2.9)
Из равенства (2.9) видно, что (б-1 — <£)(<&,, &г,) является аналитической функцией комплексной переменной /.:'2 в нижней полуплоскости и аналитической функцией комплексной переменной С]г в верхней полуплоскости кроме единственного полюса
Чг = г'дц.
Поскольку мы предполагаем, что с > 0, то мы можем интегрировать в выражении (2.4) по дг и кг согласно лемме Жордана [47]. Это дает
<Р<Гт , , 2е2Ш2 (1<Те1 р'
-(Р <-Р)*
2 70 (РЗ- Р) 1Ш - / Ит - *9||)с Х
р* сш }У г J дя-*+щ
кя-Ь—Щ

с/ПЖ'
-2сдц
р/ + р'-р- 1р1+*р-а
2е2т2 с1аег р'
-2с«!!
р2 с/0 р'

(р— <- р) Ые / Пт (дх - ?:<7||)б_1(дг,&г,д||,а>) х
р 7 <32-++«ги

р-р' + М±!а р'-р

(2.10)
Запишем В ЯВНОМ виде е кг1 ф(,) для полуограниченной среды с резкой поверхностью. Решая уравнение Пуассона с граничными условиями непрерывности