Нелинейные магнитоакустические явления в кристаллических и аморфных средах

• Автор: Меньшиков, Владимир Васильевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 309 с.

Содержание
Введение
Глава1. Магнитоупругое взаимодействие в магнитоупорядоченных средах с непрерывным распределением дефектов
1.1 Кристаллический ферромагнетик
1.1.1 Лагранжиан кристаллического ферромагнетика
1.1.2 Уравнения движения
1.1.3 Условия интегрируемости
1.1.4 Магнитоупругие волны в одноосном ферромагнетике
при наличии дислокаций
1.2 Двухподрешеточный антиферромагнетик
1.2.1 Лагранжиан двухподрешеточного антиферромагнетика
1.2.2 Уравнения движения
1.2.3 Условия интегрируемости
1.2.4 Влияние дислокаций на динамику спиновой подсистемы
в ортоферритах
1.3 Пространственно-неупорядоченный ферромагнетик
1.3.1 Калибровочно-инвариантный лагранжиан пространственнонеупорядоченного ферромагнетика
1.3.2 Уравнения движения и условия интегрируемости
1.3.3 Взаимодействие спиновых и упругих волн в неупорядоченном
ферромагнетике с дисклинациями и дислокациями
1.4 Заключение к главе
Глава 2. Нелинейные акустические эффекты в пространственноупорядоченных средах
2.1 Эффективный энгармонизм
2.2 Генерация вторых гармоник
2.2.1 Эффективный энгармонизм
2.2.2 Г енерация второй акустической гармоники в гадолинии

2.3 Трехчастотные процессы
2.3.1 Нелинейные уравнения движения в ортоферрите туллия
2.3.2 Генерация монохроматической квазифононной моды
2.3.3 Солитон огибающей квазифононной моды
2.4 Заключение к главе
Глава 3. Нелинейные магнитоупругие явления в антиферромагнетиках, допускающих существование магнитоэлектрического эффекта
3.1 Акустика центроантисимметричных антиферромагнетиков в линейном приближении но магнитоупругой связи
3.1.1 Антиферромагнетик типа “ легкая ось “ £ ТТ ъ
3.1.2 Антиферромагнетик типа “ легкая плоскость “ ЬХг
3.1.3 Анти ферромагнетик с четной осью 2 й (+)
3.2 Эффективный энгармонизм в антиферромагнетиках 1(-)4, (-)2 а (-)
3.2.1 Легкая ось
3.2.2 Легкая плоскость
3.3 Эффективный энгармонизм в антиферромагнетиках і(-)4г (+)2а (-)
3.3.1 Легкая ось
3.3.2 Легкая плоскость
3.3 Условия синхронизма
3.4 Вынужденное комбинационное рассеяние звука
3.4.1 Структура 1(-)4г (-)2а (-)
3.4.2 Структура 1( )1 (—)2, (—)
3.5 Заключение к главе
Глава 4. Магнитоакуетика пространственно-неупорядоченных
магнетиков
4.1 Геометрия группы вращений 80(з)
4.2 Спиновое стекло

4.2.1 Лагранжиан
4.2.2 Трехчастотные взаимодействия k_LH
4.2.3 Трехчастотные взаимодействия волн к TT Н
4.3 Пространственно-неупорядоченный ферромагнетик
4.3.1 Лагранжиан
4.3.2 Магнитоупругие волны
4.3.3 Взаимодействие продольных спиновых волн
с упругими волнами
4.3.4 Трехчастотные взаимодействия магнитоупругих волн
4.3.5 Взаимодействие волновых пакетов
4.4 Заключение к главе
Глава 5 Распространение упругих волн в средах, содержащих магнитные
слои
5.1 Прохождение упругих поперечных волн через ферромагнитный слой, разделяющий два немагнитных полупространства
5.1.1 Граничная задача
5.1.2 Коэффициенты прохождения и отражения вдали от
магнитоакустического резонанса
5.1.3 Коэффициенты прохождения и отражения в области магитоакустического резонанса
5.2 Прохождение упругих линейно поляризованных поперечных волн через антиферромагнитный слой, разделяющий два немагнитных полупространства
5.2.1 Граничная задача
5.2.2 Прохождение волн в области АФМР
5.2.3 Прохождение волн в области спиновой переориентации
5.3 Заключение к главе
Заключение

представляет собой условие баланса импульса в среде с дефектами. При этом замена градиентов смещений дисторсиями следует из общих принципов, а не из допущения о том, что «пластическая дисторсия» не вызывает отклика напряжения.
Четвертое уравнение ( 1.29) представляет собой уравнение движение для момента Д. Обращает на себя внимание то обстоятельство, что на движение д влияют не только смещения й , но также и дефекты, как в решетке, так и в ориентации спинов, характеризуемые полями V“, Ж", Это уравнение позволяет описать влияние дефектов в среде на динамику магнитного момента.
Три оставшихся уравнения описывают поведение самих дефектов в среде.
Уравнения (1.26) не могут решаться для произвольных величин 2*, Д) % С‘ % У*, 4м0 *. Они должны удовлетворять определенным соотношениям, называемым условиями интегрируемости. Для нахождения этих условий удобно (1.29) записать в компактном виде через
где я ,= —в Ь!:/ИЯа/<кЯ/с1а'. еьы/- -антисимметричный тензор
ранга, а символ i означает операцию внутреннего произведения. 2-формы Я могут рассматриваться как элементы матрицы-строки /< , а 3-формы Ъ
1.1.3 Условия интегрируемости
дифференцируемые формы. Введем для этого а также 2 - формы

(1.33)