Теория кинетических явлений в металлах и сплавах

• Автор: Обухов, Александр Геннадьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 294 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА Е ПРИБЛИЖЕНИЕ КОГЕРЕНТНОГО ПОТЕНЦИАЛА КАК МЕТОД ТЕОРЕТИЧЕСКОГО ИССЛЕДОВАНИЯ СВОЙСТВ МЕТАЛЛОВ И СПЛАВОВ
1.1. Выбор метода исследования кинетических свойств
1.2. Связь кинетических коэффициентов с когерентным потенциалом
1.3. Функция Грина в реалистической модели плотности состояний
1.4. Определение исходной плотности состояний сплава
1.5. Методика численного решения уравнений
Выводы к главе
ГЛАВА 2. УРАВНЕНИЯ ДЛЯ КОГЕРЕНТНОГО ПОТЕНЦИАЛА
2.1. Гамильтониан двойных неупорядоченных сплавов
в однополосной модели проводимости
2.2. Вывод уравнения для когерентного потенциала
с учетом равенства нулю усредненного оператора рассеяния
2.3. Вывод уравнения для когерентного потенциала на основе строгой недиагональности оператора рассеяния
2.4. Вывод уравнения для когерентного потенциала
в узельном представлении
2.5. Двухполосная модель Мотта в приближении когерентного потенциала
2.6. Уравнение для когерентного потенциала при учете блочных структур
2.7. Случай слабого рассеяния
2.8. Результаты численных расчетов для модельной плотности состояний

2.9. Приближение когерентного потенциала
в двухполосной модели проводимости при высоких температурах
2.10. Оператор энергии электрона проводимости
в тройных неупорядоченных сплавах
2.11. Приближение когерентного потенциала
для тройных сплавов
Выводы к главе
ГЛАВА 3. РАСЧЕТ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ
МЕТАЛЛОВ И СПЛАВОВ
3.1. Двухполосный вариант приближения когерентного потенциала при абсолютном нуле температур
3.2. Остаточное электросопротивление двойных неупорядо ченных сплавов изоэлектронных
переходных металлов
3.3. Остаточное электросопротивление двойных неупорядоченных сплавов переходных
металлов
3.4. Остаточное электросопротивление двойных неупорядоченных ферромагнитных сплавов переходных металлов
3.5. Температурная зависимость электросопротивления двойных сплавов. Роль интерференционных механизмов рассеяния
3.6. Температурная зависимости электросопротивления тройных сплавов. Роль интерференционных
механизмов рассеяния
Выводы к главе
ГЛАВА 4. РАСЧЕТ ТЕРМОЭДС ПЕРЕХОДНЫХ
МЕТАЛЛОВ И СПЛАВОВ
4.1. Термоэдс и приближение когерентного потенциала
4.2. Температурные зависимости термоэдс переходных металлов в области высоких температур

4.3. Температурные зависимости термоэдс двойных сплавов переходных металлов в области
высоких температур
Выводы к главе
ГЛАВА 5. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МЕТАЛЛОВ
И СПЛАВОВ
5.1. Дисперсия световой проводимости
и приближение когерентного потенциала
5.2. Случай слабого взаимодействия электронов проводимости с рассеивателями
5.3. Определение исходной плотности состояний сплава
5.4. Определение матричных элементов скорости
5.5. Расчеты оптических свойств двойных сплавов благородных металлов
5.6. Расчеты оптических свойств тройных сплавов благородных металлов
5.7. Цветовые координаты. Цвет сплавов
Выводы к главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ

лей плотностей состояний сплава. В случае же использования в расчетах реалистических моделей плотностей состояний сплава единственно возможным представляется численное решение этих уравнений.
Начальным шагом в решении уравнений приближения когерентного потенциала является определение исходной функции Грина системы и параметров теории. Если определение параметров теории следует из гамильтониана рассматриваемой задачи, то определение исходной функции Грина требует дополнительных разъяснений.
В качестве исходных данных для получения невозмущенной плотности состояний и функции Грина используются результаты расчета плотностей состояний чистых металлов, выполненные зонными методами ”из первых принципов” [74-87]. Так как уровень проведения таких расчетов в настоящее время весьма высокий и результаты, получаемые различными методами, хорошо согласуются друг с другом, то основным критерием при выборе плотностей состояний металлов, вводимых в расчеты, являлась достаточная детальность описания особенностей кривой плотности состояний. Все плотности состояний парамагнитных металлов, использованные при решении уравнений приближения когерентного потенциала, были получены для случая нормальной электронной конфигурации и симметрии решетки основного состояния [88].
Задача решается методом итераций. В качестве первого приближения для когерентного потенциала выбиралось
Д = 0 + ге (® —* +0). (1.35)
Это значение когерентного потенциала и значения функции Грина, определенные с помощью формулы (1.17), подставляются в уравнение для определения когерентного потенциала. Найденные решения уравнений используются для определения возмущенной функции Г рина. Эти величины являются исходными данными для второго шага итерации, то есть нахождения последующих приближений для когерентного потенциала. Расчет когерентных потенциалов и функции Грина проводится во всем интервале энергий, где в соответствии с теоремой о границах спектра могут встретиться разрешенные электронные состояния.
Критерием точности решения уравнения служила разность моду-