Особенности структурного разупорядочения быстрыми нейтронами атомно-упорядоченных сплавов и соединений

• Автор: Дубинин, Сергей Федорович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 196 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ

Введение. Актуальность темы. Цель и задачи исследования. Новизна и практическая ценность работы. Основные положения, выносимые на защиту
Глава 1. Объекты исследования. Структура и магнетизм модельных атомно-упорядоченных сплавов и соединений в исходном состоянии
1.1. Методика нейтропографического эксперимента
1.2. Изоструктурные магнитоупорядоченные сплавы и соединения
1.2.1. Антиферромагнитный сплав РіРе
1.2.2. Антиферромагнитная шпинель АпРе2С>4
1.3. Сплавы, испытывающие мартенситные превращения
1.3.1. Предмартенситные явления и мартенситные превращения в отожженном никепиде титана
1.3.2. Предмартенситные явления и мартенситные превращения в закаленном нтелиде титана
1 ЗЗ.Ставы на железо-никелевой основе
1.4. Стареющие сплавы
1.4.1. Никелид титана в кубической В2-фазе
1.4.2. Другие примеры
Глава 2.Каскады атомных столкновений в упорядоченных сплавах и соединениях
2.1. Схема радиационных повреждений твердых тел быстрыми нейтронами. Первично выбитые атомы (ПВА)
2.2. Каскады атомных столкновений (КАС) в ЭВМ-экспериментах. Субкаскады при высоких энергиях 11ВА
2.3. Экспериментальные исследования КАС в упорядоченных сплавах и соединениях
2.3.1. Каскады атомных столкновений в интерметаллиде ТІ4дШзі
2.3.2. Суперпарамагнитпое состояние в облученных материалах
2.3.3. Каскады атмных столкновений в сплаве РРе
23 А. Особенности КАС в оксидных соединениях. Субкаскады
Краткие итоги Г

Глава 3. Атомное разупорядочение сплавов и соединений быстрыми нейтронами
3.1. Атомное разупорядочение монокристалла Т'цдШц, быстрыми нейтронами. Когерентность кристаллических решеток исходной и неупорядоченной

3.2. Атомное разупорядочение цинкового моноферрита быстрыми нейтронами. Эффективность нейтронного разупорядочения
3.3. Температурная стабильность атомного беспорядка атомов в
радиационно-модифицированных твердых телах
Заключение. Краткие итоги Г.З
Глава 4. Аморфизация атомно-упорядоченных конденсированных
систем быстрыми нейтронами
4.1. Дифракционные картины аморфных сплавов и соединений, полученных закалкой и облучением быстрыми нейтронами
4.2.Аморфизация монокристалла никелида титана быстрыми нейтронами
4.2.1. Температура облучения 340К
4.2.2. Влияние температуры облучения на аморфизацию никелида титана. Облучение Тіамін при 80К
4.2.3. Тип аморфного состояния в облученном никелиде титана
1.3. Радиационные дефекты, обуславливающие аморфизацию никелида
титана быстрыми нейтронами
1.4. Влияние факторов реальной структуры твердого тела на аморфизацию
никелида титана быстрыми нейтронами
Заключение. Краткие итоги Г
Глава 5. Радиационно-стимулированные процессы в сплавах и соединениях
5.1. Никелид титана. Малые флюенсы облучения быстрыми нейтронами
5.1.1. Образцы и методика измерений
5Л.2.Радиаіцюнно-стимулированное старение ТіДізі .Другие примеры
5А3.Упругие искажения кубической фазы в облученном никелиде титана
5.2. Старение Fe-Cr-Ni-Ti сплавов в мощных потоках быстрых нейтронов и жесткого гамма-излучения при 480°С
5.3. Радиационная стойкость системы гидрид циркония - покрытие
Заключение. Краткие итоги Г
Глава 6. Влияние радиационных эффектов на мартенситные превращения
никелида титана
6.1.Влияние пластической деформации на мартенситные превращения (МП)
Tiso Ni47 Fes
6.2.Влияние атомного беспорядка и аморфизации на МП никелида титана.
Пороговые концентрации структурно- разупорядочснных фаз,
блокирующие МП
6.3.Структурное состояние В2 фазы и электросопротивление П49 Nisi, содержащем концентрацию аморфной фазы выше пороговой
6.4. МП в никелиде титана, содержащем почти пороговою концентрацию фазы с атомным беспорядком. Влияние радиационно-стимулированного
старения на МП
Заключение. Краткие итоги
Заключение
Литература
Список авторских работ

На рис. 1.12 светлыми кружками более детально (в масштабе 104) изображена дифрактограмма при ЗООК в окрестности рефлекса (100). В центре рисунка в масштабе 106 показан вид рефлекса (100). Выделим на рисунке эффект, отвечающий диффузному рассеянию.
Следует отмстить, что в интервале ЗООК < Т < 400К интенсивность рассеяния не зависит от температуры ( измерения выше 400К не проводились, поскольку начинается старение сплава). В связи с этим величина диффузного рассеяния была определена как разница между экспериментом и иструментальным разрешением, которое апроксимировалось гауссианом (на рис.1.12 сплошные линии). Согласно [26], эффект диффузного рассеяния может включать рассеяние на искажениях решетки, обусловленных флуктуациями степени порядка. Однако вклад от искажений, по-видимому невелик, поскольку параметр За /35' (а - параметр решетки) для всех известных упорядочивающихся сплавов обычно мал.
Как отмечалось выше, диффузное рассеяние тепловых нейтронов в окрестности структурных брэгговских отражений асимметрично. Покажем, что этот эффект обусловлен интерференцией рассеяния на длинноволновых флуктуациях концентрации и связанных с ними атомных смещений в предмартенситной области.
По нашему мнению, эффект асимметрии длинноволнового рассеяния является доказательством не только существования в никелиде титана продольных атомных смещений, связанных с неустойчивостью решетки выше У'к, но и вскрывает порождающий их источник.
Действительно, если амплитуда 1Ц атомных смещений порождается q -й волной флуктуации концентрации, то, согласно [26], выражение для сечения рассеяния сплава будет иметь вид
с (п-с)[Ъ ич - да/дс- щ /д2 - (йт;- йщ)]2 (1-10)
Здесь первое слагаемое связано с рассеянием, обусловленным только искажениями ( Ъ средняя ядерная амплитуда рассеяния), второе - с рассеянием за счет различий ядерных амплитуд рассеяния атомов сплава. Интенференционное слагаемое в (1.10)
А/( которое в рассматриваемом случае велико (в силу того, что ядерные амплитуды Ъ-\ = -0,34- 10"14м и = 1,03 10'14м имеют разные знаки) и изменяет знак при изменении