Особенности магнитных и магнитоупругих свойств кристаллов с комбинированной анизотропией

• Автор: Вахитов, Роберт Миннисламович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Уфа
• Количество страниц: 305 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА I. МАГНИТНЫЕ ФАЗЫ И СПИН-ПЕРЕОРИЕНТАЦИОН-НЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ В КРИСТАЛЛАХ С КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ
1Л. Фазовая диаграмма кубического ферромагнетика
1.2. Наведенная одноосная анизотропия
1.3. Пластина (001)
1.4. Пластина (011)
1.4.1. Однородные магнитные состояния пластины (011) в од-
ноконстантном приближении для кубической анизотропии
1.4.2. Правило фаз Гиббса
1.4.3. Однородные магнитные состояния пластины (011) в двухконстантном приближении для кубической анизотропии
1.4.4. Ориентационные фазовые диаграммы пластины (011)
1.5. Пластина (111)
Выводы
ГЛАВА II. ПРОЦЕССЫ НАМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕРЕМАГНИ-ЧИВАНИЯ КРИСТАЛЛОВ С КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ
2.1. Пластина (001)
2.2. Пластина (011)
2.3. Пластина (111)
2.3.1. Магнитные фазовые диаграммы пластины (111) в ненуле-

вом поле
2.3.2. Кривые критических полей
Выводы
ГЛАВА III. СТРУКТУРА И СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАГНИТНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ РАЗЛИЧНОЙ ТОПОЛОГИИ В КРИСТАЛЛАХ С КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ
3.1. Возможные магнитные неоднородности в пластинах с разной ориентацией поверхности
3.1.1. Пластина (001)
3.1.2. Пластина (011)
3.1.3. Пластина (111)
3.2. Статические свойства цилиндрических магнитных доменов в пленках с комбинированной анизотропией
3.2.1. Пластина (001)
3.2.2. Пластина (111)
Выводы
ГЛАВА IV. ПРОЦЕССЫ СПИНОВОЙ ПЕРЕОРИЕНТАЦИИ В РЕАЛЬНЫХ ФЕРРОМАГНИТНЫХ ОБРАЗЦАХ ОГРАНИЧЕННЫХ РАЗМЕРОВ
4.1. Структура и устойчивость 0-градусной доменной границы, локализованной в области дефектов пластины (001) с комбинированной анизотропией
4.2. Зародышеобразование на дефектах при спин-переориентацион-
ных фазовых переходах в пластине (111)
4.2.1. Пластинчатое магнитное включение
Топологические особенности и свойства статических со-
литонов

Спиновая переориентация в реальных кристаллах
4.2.2. Локально действующее магнитное поле
Статические свойства О-градусной доменной границы
Обсуждение результатов
4.3. Влияние однородного магнитного поля на устойчивые состояния О-градусных доменных границ в пластине (001), содержащей дефекты
4.3.1. Влияние магнитного поля на устойчивые состояния статических солитонов
4.3.2. Проблема коэрцитивной силы
Выводы
ГЛАВА V. ДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАГНИТНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ РАЗЛИЧНОЙ ТОПОЛОГИИ В КУБИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛАХ С НАВЕДЕННОЙ ОДНООСНОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ
5.1. Влияние комбинированной анизотропии на динамические характеристики доменных границ в пластинах разной ориентации
5.1.1. Канонические уравнения движения доменных границ в кристаллах с комбинированной анизотропией
5.1.2. Пластина (001)
5.1.3. Пластина (011)
5.1.4. Пластина (111)
5.2. Особенности трансляционного движения цилиндрических магнитных доменов в пленках с комбинированной анизотропией
Выводы
ГЛАВА VI. МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНЫ В КРИСТАЛЛАХ С КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ

2. Переориентация вектора М от оси [111] к оси [100] и от оси [111] к оси [110] совершается с гистерезисом, а переориентация от оси [100] к оси [110] является безгистерезисным СПФП.
3. При К2=0 кубический ферромагнетик допускает существование только двух высокосимметричных фаз: [100], которая имеет место при К]>0 и [111] - при К<0. Следовательно, учет К2 позволяет оценить вклад осей <110> в ОФД и тем самым более полно учесть симметрию рассматриваемого кристалла.
Влияние третьей константы К3 на ОФД, рассмотренное в [151-154], оказывается существенным и приводит к тому, что в кубическом ферромагнетике при К3ф0, наряду с равновесными направлениями намагниченности вдоль осей [100], [110] и [111], возможны угловые фазы двух типов: фаза {uuw), в которой вектор М лежит в плоскости (110), и фаза (uvО) - в ней М лежит в плоскости (001). Вследствии этого между ними могут иметь место СПФП как I рода, так и П-го. Причем, переориентация намагниченности от направлений (і00/ к направлениям (НО), которая при К3=0 носила характер безгистере-зисного СЦФПI рода, даже при малых К3 всегда происходит непрерывно через два СПФП II рода и промежуточную угловую фазу {uv0). В то же время
переходы между угловыми фазами (uuw) и (uuw) 2, а также между (uuw) и {uvО) являются безгистерезисными СПФП I рода. Следует отметить, что наличие угловых фаз типа {uuw) и {uvО) в кубических магнетиках полностью подтверждено экспериментально [151-153,156,157,159].
Расчеты показывают [155],что учет К4 не приводит к кардинальным изменениям ОФД кубического магнетика; новые магнитные фазы в этом случае не возникают, а имеет место лишь уточнение отдельных фрагментов ОФД. Так, например, на ОФД появляется гистерезис при фазовых переходах Ірода: [wmw]i<-»[wv0] и [uuw