Кинетика стимулированного поляритон-поляритонного рассеяния в планарных полупроводниковых микрорезонаторах

• Автор: Деменев, Андрей Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Черноголовка
• Количество страниц: 162 с. : ил.

Содержание
ВВЕДЕНИЕ
Г ЛАВА 1. Литературный обзор
§ 1Л. Экситонные состояния в полупроводниковых структурах 15 §1ЛЛ. Экситонные состояния в объёмных полупроводника

§ 1Л .2. Экситонные состояния в квантовых ямах
§1.2. Электромагнитное поле в планарном полупроводниковом микрорезонаторе
§1.3. Экситон-фотонное взаимодействие в микрорезонаторе 28 §1.3.1. Поляритонные состояния в объёмном полупроводнике
§1.3.2. Поляритонные состояния в микрорезонаторе 29 §1.4. Стимулированное поляритон-поляритонное рассеяние в полупроводниковом микрорезонаторе
§ 1.4.1. Взаимодействие экситонов в квантовых ямах 3 5 §1.4.2. Эффект стимулированного поляритон-поляритонного рассеяния в микрорезонаторе
§1.4.3. Влияние спина поляритона на стимулированное поляритон-поляритонное рассеяние
ГЛАВА 2. Образцы и экспериментальная техника
§2.1. Структура исследуемого образца
§2.2. Экспериментальная установка для исследования кинетики стимулированного поляритон-поляритонного рассеяния

ГЛАВА 3. Кинетика стимулированного параметрического поляритон-поляритонного рассеяния при резонансном возбуждении микрорезонатора циркулярно-поляризованным светом
§3Л. Введение
§3.2. Нестабильности и гистерезисные эффекты внутреннего электрического поля в возбуждаемой НП моде
§3.3. Нестабильности и гистерезисные эффекты внутреннего электрического поля в возбуждаемой НП моде: сравнение с теорией 75 §3.4. Формирование сигнала стимулированного НП-НП рассеяния из к ~
§3.5. Выводы
ГЛАВА 4. Влияние некогерентых процессов рассеяния поляритонов на динамику стимулированного поляритон-поляритонного рассеяния 93 §4.1. Введение
§4.2. Влияние некогерентного электрон-поляритонного рассеяния на развитие стимулированного поляритон-поляритонного рассеяния
§4.3. Выводы
ГЛАВА 5. Кинетика стимулированного параметрического поляритон-поляритонного рассеяния при резонансном возбуждении микрорезонатора эллиптически поляризованным светом: влияние спиновой анизотропии поляритон-поляритонного взаимодействия
§5.1. Введение
§5.2. Нестабильности и гистерезисные явления в динамике возбуждаемой поляритонной моды и сигнале стимулированного

поляритонного рассеяния при резонансном возбуждении микрорезонатора линейно-поляризованным светом
§ 5.2.1. Эволюция возбуждаемой поляритонной моды 112 §5.2.2. Кинетика сигнала стимулированного поляритонного рассеяния
§5.3. Нестабильности в динамике возбуждаемой поляритонной моды и кинетика сигнала стимулированного поляритон-поляритонного рассеяния при резонансном возбуждении микрорезонатора эллиптически поляризованным светом
§5.3.1. Эволюция возбуждаемой поляритонной моды 126 §5.3.2. Влияние “экситонного резервуара” на поляризационную стабильность возбуждаемой
поляритонной моды
§5.3.3. Кинетика сигнала стимулированного поляритонного рассеяния
§5.4. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Список публикаций
Литература

связи принимает вид 2Ш »V Полученное выражение есть описанное выше условие (1.38): процесс превращения фотона в экситон и обратно должен повториться много раз до тех пор, пока фотон не покинул МР или тт « трИ.
В обратном случае, когда йО<(г-Г„с)/2 “антикроссинг” между
энергиями собственных состояний МР исчезает. Говорят, что в этом случае система находится в режиме слабого взаимодействия и её поведение может быть описано в рамках теории возмущений для слабо взаимодействующих экситонов и фотонов. В дальнейшем будут рассматриваться эффекты в экситон-фотонной системе, находящейся только в режиме сильного взаимодействия.
§ 1.4, Стимулированное поляритон-поляритонное рассеяние в

§ 1.4.1. Взаимодействие экситонов в КЯ.
Как было показано ранее, система экситонов, в общем случае, не может рассматриваться как система невзаимодействующих бозе-частиц. Это означает, что гамильтониан электрон-дырочной системы с кулоновским взаимодействием не может быть точно диагонализован, характерная поправка сравнима с величиной -(У/У) для двумерного случая. Данная поправка может быть учтена за счёт введения ангармонических слагаемых в гамильтониан (1.9) [50-53]. Условие малой концентрации экситонов
и -(Л’ /) « 1 позволяет ограничиться низшими порядками по числу частиц и учесть только двухчастичные процессы взаимодействия между экситонами
Нх =ЕЛЪ)В:Вк +1 £УВк+ч 2£_ч Вк,Вк, (1.49)
к к,к’,ч
где V - матричный элемент экситон-экситонного взаимодействия, вычисляемый в базисе электронов и дырок [54-56]. В работе [54] в