Исследование новых фторидных лазерных сред, активированных неодимом

• Автор: Наумов, Александр Кондратьевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 148 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ФТОРИДНЫЕ КРИСТАЛЛЫ, АКТИВИРОВАННЫЕ ИОНАМИ Ш3* - ПЕРСПЕКТИВНЫЕ ЛАЗЕРНЫЕ МАТЕРИАЛЫ КВАНТ ОВОЙ ЭЛЕКТРОНИКИ
1.1 Лазерные аерехеды ионов М3* во фторидных материалах
1.2 Фторидные кристаллы, активированные ионами М3+ перспективные активные среды для лазеров
со светодкодно! накачкой
1.3 Выбор лазерных параметров активных сред для сравнения их между собой е нет» оценки их практической значимости
1,4. Экспериментальные подходы к поиску новых
лазерных материалов
ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ТЕХНИКА. ОБРАЗЦЫ,.!
2.1, Спектрометр с оптическим многоканальным анализатором
2.2, Установка для проведения экспериментов
с ламповым возбужденней генерация
2.3, Автоматизированная установка для проведения лазерных
экспериментов,,, »34
2.3.1. Проведение экспериментов но исследованию оптических и
лазерных свойств образцов активных сред
2.3.2, Дополнительные возможности автоматизированной системы
2,4,1 Образцы
ГЛАВА.3. СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИОНОВ N6*,
В КРИСТАЛЛАХ ДВОЙНЫХ ФТОРИДОВ В ИК
ОБЛАСТИ СПЕКТРА

З,і Спеггросковіческяе исследования кристаллов,
активированных коками неодима
3.1.1. Спектроскопические исследования крксталлаК¥зР«:М,
3.1.2. Спектроскопические исследования кристалла КТРКсГ
3.1.3. Спектроскопические исследования кристалла СзУгГуМсР
3.1.4. Спектроскопические исследования кристалла
3.2. Поглощение кристаллов в области спектра, перекрываемой излучением современных светодиодных источников накачки
3.3. Оцеяка но данным спектроскопических исследований порогов возбуждения лазерной генерации на кристаллах яри импульсной монохроматической накачке
3.4. Оптимальная длина кристаллов оря продольной лазерной накачке
3.4.1. Оптимальная длина кристаллов при продольной лазерной накачке в случае минимально необходимей поглощенной им энергии для возникновения лазерной генерации
3.4.2. Оптимальная длина кристаллов для достижения
максимального КПД лазерной генерации
3.5. Обсуждение результатов спектроскопических исследований
ГЛАВА 4, ЛАЗЕРНЫЕ СВОЙСТВА ПЕРЕХОДА я-ЛшйОБА Ш3+ В
КРИСТАЛЛАХ ДВОЙНЫХ ФТОРИДОВ
4.1, Метод онределеная коэффициента вештмянш аегерь
4.2, Определение эффективного сечения лазерных переходов активных сред зо данным генерационных экспериментов
4.3, Исследования геверадйонных свойств новых лазерных кристаллов
4.3.1,, Змсиеретеаты с лам новой ішач кой образцов
4.3,!.1' Йссдедовяане лізершх характернаш кристалла
К¥#ів;Ш3+щш лаповой вамчке

,;і -/ '
4.3.0 Исследование лазерных характеристик кристалла
КУЕШ3* нря данов«« накачке
43.1.3 Исследование лазерных характеристик кристалла
СвУзР?;Ш3* оря лавовой накачке"
4.31.4 Исследование лазерных характеристик кристалла
КДО5:Ш3+.. при лаповой накачке
4.3,2,йселедо*анве генерационных параметров кристаллов ври
лазерной накачке
43.2.1. Генерационные характеристики кристалла КУ#|8;К<Р
нри лазерной накачке
43.2.2, Генерацийиные характеристики кристалла ОТсШ3*
при лазерной накачке
43,23. Генерационные характеристики кристалла СаУгЕ-?:К<Р
при лазерной накачке
43.2,4. Генерационные характеристики кристалла КгУР$:Кй3+
арв лазерной накачке,.,и
4.4 Эксперимент ае перестройке лазерного излучения
4.5 Обсуждение результатов генерационных экспериментов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- ' ; . : I ’ I
ЛИТЕРАТУРА

иелинейвого преобразования. В этом случае нестабильность выходной энергия излучения гармоник возрастает из-за нелинейной зависимости эффективности преобразовании от интенсивности и качества исходного излучения, а также из-за изменения угла синхронизма нелинейных элементов вследствие их нагрева лазерным излучением. Учитывая, что основным методом определения генерационных характеристик новых активных сред является исследование зависимостей энергии (мощности) лазерной генерации от энергии (мощности) излучения накачкн, вышеприведенные проблемы выводят такого рода эксперименты в ряд сложнейших.
Кроме того, обычно, в случае возбуждения исследуемых образцов лазерным излучением изменение энергии (мощности) накачки производят с помощью соответствующих ручек управления лазеров накачки (применяемых в экспериментах). При этом изменяется энергия заряда накопительных емкостей для импульсных лазеров с ламповой накачкой, либо изменяется ток разряда дуговых ламп или газоразрядных трубок у непрерывных лазеров. Такие способы регулирования энергии (мощности) накачка приводят к дополнительным погрешностям, обусловленным изменением параметров лазерного излучения (расходимость, кодовый состав я т.н.), которые связаны с изменениями теплового режима работы активных сред этих лазеров. Для уменьшения этого влияния требуется выжидать значительное время для установления нового стационарного режима (с отличающимися от предыдущего режима параметрами) в лазере в нелинейных элементах -ступенях преобразования его частоты излучения, что резко сокращает ресурс, как элементе» лазера, так і нелинейных элементов
Вот® »яство этих проблем можно избежать, если измерять энергию (мощность) накачки и нескольких точках оптической схемы одновременно за один импульс излучения лазера, а изменение интенсивности излучения применяемого;«* эксперименте лазера осуществлять таким способом, который бы не менял его установившийся режим работы. При использовании в экснеримеатк мощных лазеров, работающих в режиме одиночных импульсов излучения, Так;# возможность крайне необходима.