Анизотропные свойства отражения и преломления световых волн в оптических кристаллах

• Автор: Алексеева, Лариса Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 113 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ, ПРЕЛОМЛЕНИЕ И ОТРАЖЕНИЕ СВЕТОВЫХ ВОЛН В КРИСТАЛЛАХ
1.1. Законы отражения и преломления в анизотропных средах
1.2. Законы отражения и преломления в нелинейных средах
1.3. Явление конической рефракции
1.4. Антисимметричная часть тензора восприимчивости
кристалла
1.5. Интерференция света в кристаллических пластинах
1.6. Оптическая активность в кристаллах
ВЫВОДЫ
ГЛАВА 2. ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОПТИЧЕСКИХ ЛУЧЕЙ В КРИСТАЛЛАХ
2.1. Экспериментальные установки
2.2. Полное внутреннее отражение необыкновенных лучей
2.3. Прохождение необыкновенных лучей через плоскопараллельную пластинку
2.4. Особое поведение необыкновенных лучей при конической рефракции
2.5. Законы отражения и преломления для световых волн, возбужденных на нелинейностях высшего порядка
2.6. Анизотропное отражение световых лучей в оптических кристаллах
2.7. Анизотропное отражение при совпадении плоскостей
главного сечения для падающего и отраженного лучей
ВЫВОДЫ
ГЛАВА 3. ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ В
КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ПЛАСТИНКАХ
3.1. Фотографирование коноскопических фигур
3.2. Коноскопические фигуры в оптических кристаллах
3.3. Расчет интенсивности в коноскопических фигурах
3.4. Интерференция световых волн в двух кристаллических пластинках
3.4.1. Коноскопические фигуры в двух кристаллических
пластинках
3.4.2. Спектры пропускания двух кристаллических пластинок ВЫВОДЫ
ГЛАВА 4. ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ В КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ
ПЛАСТИНКАХ
4.1. Оптическая активность и фазовый синхронизм в линейной 89 оптике
4.2. Несинхронные взаимодействия в линейной оптике
4.3. Оптическая активность вблизи оптической оси кристалла
ЬІЮз
4.4. Оптическая активность в тонких кристаллических пластинках 101 ВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ВВЕДЕНИЕ

Оптические приборы эффективно дополняют приборную базу различных технических устройств, часто позволяя решать сложные задачи в научных исследованиях и народном хозяйстве.
Ряд оптических методов интенсивно исследовался в предыдущие годы и успешно используется в настоящее время. Но некоторые направления научного и прикладного приборостроения, основанные на оптических методах, требуют дальнейшего развития. Прежде всего требуются дальнейшие исследования оптических процессов в направлениях, которые или совсем не развивались, или по которым выполнено небольшое число работ.
Недостаточно уделено внимания в литературе распространению, преломлению и отражению оптических лучей (обыкновенного и необыкновенного) в различных элементах оптических устройств, в том числе и плоскопараллельных пластинках, вырезанных из кристалла. Не является общеизвестным фактом, что угол падения необыкновенных лучей может быть при полном отражении значительно больше девяноста градусов, а угол отражения в анизотропных средах, чаще всего, не равен углу падения [1-5].
На момент начала работ по данной диссертации была неизвестна возможность возбуждения множества оптических лучей (трех, четырех) при отражении одного луча от грани кристалла. Не было четкого представления о числе гармоник при прохождении и отражении излучения от нелинейного оптического кристалла в случае нелинейности любого порядка. Законы нелинейного отражения и преломления для этого случая также не записаны.
Не совсем ясна роль поперечной поляризации среды, по отношению к вектору напряженности падающего излучения, при отражении и прохождении излучения через кристалл. Предполагалось, что такая поперечная поляризация среды играет существенную роль в явлении оптической активности.
Решение выше перечисленных вопросов может оказать существенное влияние на дальнейшее развитие оптического приборостроения, особенно на

(2.2)

(2.3)

Рис.2.5. Расположение кристаллографических осей х, г и
векторов О , Е, к и Б
5 р, град
3 " X
2 "
1 -
О ч. і і 1 і_
О 20 40
о, град.
Рис.2.6. Зависимость угла р сноса луча от угла 9 между волновым вектором и оптической осью
В случае неравенства нЛ.*г.чх (например, ехх< га отрицательный кристалл) проекции Ех и Еу электрического поля на оси х и г также не равны между собой и дадут вектор Е, смещенный относительно вектора Е) на угол р. Так как вектор § всегда нормален к вектору Е, то и между векторами к и Б имеется угол р. Угол р - угол сноса необыкновенного луча относительно вектора к. Угол 0(