Эффекты резонансного преобразования поляризации электромагнитных волн в структурах с двумерной электронной магнитоактивной плазмой

• Автор: Теперик, Татьяна Валерьевна
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Саратов
• Количество страниц: 161 с. : ил

Оглавление
Введение
1 Электронный циклотронный резонанс в двумерной электронной системе. Отличие от объемного циклотронного резонанса
1.1 Введение в проблему
1.2 Состояния поляризации однородной электромагнитной волны в изотропной среде
* 7- к.
1.3 Электронный циклотронный резонанс'в полупроводниковой среде
1.3.1 Тензор проводимости полупроводника в магнитном поле
1.3.2 Распространение плоских однородных волн вдоль направления магнитного поля. Циклотронный резонанс
1.4 Циклотронный резонанс в двумерной электронной системе. Роль радиационного затухания
1.5 Выводы
.2 Преобразование поляризации электромагнитных волн в условиях возбуждения однородного циклотронного резонанса в структурах с двумерными электронными системами
2.1 Введение в проблему
2.2 Особенности теоретического подхода и основные соотношения

2.3 Результаты расчетов и их обсуждение. Сравнение с экспериментом
2.4 Выводы
3 Влияние интерференционных резонансов на преобразование поляризации электромагнитных волн в структурах с двумерными электронными системами
3.1 Введение в проблему
3.2 Влияние интерференции в подложке на эффект преобразования поляризации электромагнитной волны при циклотронном резонансе в двумерной электронной системе
3.3 Интерференционные поляризационные эффекты в структуре с двумерной электронной плазмой в слабых магнитных полях
3.4 Выводы
4 Свободные поляритонные колебания в однородной магнитоактивной двумерной электронной плазме
4.1 Современное состояние исследований
4.2 Постановка задачи исследования
4.3 Магнитоплазменные поляритоны
4.4 Циклотронные поляритоны
4.5 Выводы
5 Резонансное преобразование поляризации электромагнитных волн при возбуждении поверхностных поляритонов в двумерной электронной плазме
5.1 Современное состояние исследований и введение в проблему
5.2 Преобразование поляризации электромагнитной волны при возбуждении циклотронных поляритонов

5.3 Преобразование поляризации электромагнитной волны в двумерной электронной системе в геометрии нарушенного полного внутреннего отражения
5.4 Выводы
Заключение
Список литературы

левой и правой круговыми поляризациями также представляют собой базисную систему для описания произвольно поляризованной плоской однородной электромагнитной волны. Введем комплексные ортогональные единичные векторы
е± =-=(61 ± ге2). (1.35)
Легко проверить, что векторы е± обладают следующими свойствами:
ет = О, е± х ё. = ц1к/к,
ё*±-е± = 1, е±х = 0, (1-36)
к ё± — 0, к х е± = г&е±.
Представим электрическое и магнитное поля волны с произвольной поляризацией в виде разложений:
Е(гЛ) = (Я+е+ + Я_е_) ехр(г& г — гоЛ),
(1-37)
Я(г,4) = (Н+е+ + Я_е_)ехр(гЯ г — гоЛ).
Требование эквивалентности разложений (1.19) и (1.37) приводит к соотношениям
Е± = я± = ТгуГЯ±)
V2 У р (1.38)
- -(Я+ + Я_), Я2 = -(Я+ - Я.).
С учетом равенства (1.35) и соотношений (1.38) можно записать следующие выражения:
Я± = (Я! гЯг) + ± гЕе?,
(Т39)
Н± — Я2 гЯе! + у{Е Т гЯ2)е2,
где £± = Я±е±, Н± = II± е±. Нетрудно видеть, что волна с комплексными амплитудами соответственно электрического и магнитного полей Я+ и Я+ представляет собой волну с левой круговой поляризацией, поляризационный фазор которой Я = г (ф = 1, 6 = —п/2). Волна с комплексными амплитудами полей Я_ и Я_