Метод формул сдвига в применении к теории погруженно-градиентных волноводов

• Автор: Николаев, Николай Эдуардович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 150 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Математическая модель профиля диэлектрической проницаемости
1.1 Общее описание модели
1.2 Параметры профиля
1.3 Влияние параметров модели на вид профиля
1.3.1 Поведение кривой профиля в крайних точках
1.3.2 Координаты “точки перегиба”
1.3.3 Влияние численных значений параметров р ид на ход кривой профиля
2 Метод формул сдвига
2.1 Описание метода
2.1.1 Случай целочисленных значений параметра р
2.2 Расчет дисперсионных характеристик волноводов в общем случае
2.3 Особенности метода формул сдвига
3 Восстановление ПДП
3.1 Задача восстановления ПДП

3.2 Задача восстановления ПДП при равенстве параметров и
рд в разных частях профиля
3.3 Задача восстановления ПДП при одинаковых параметрах
и различных значениях параметров д'у в разных частях профиля
3.4 Восстановление ПДП при произвольных значениях коэффициентов ся и Ср
3.5 Восстановление ПДП при различных значениях всех
четырех параметров <&, с&, р, р
3.5.1 Введение дополнительных критериев
3.6 Оценка устойчивости решения задачи восстановления ПДП
3.6.1 Ошибка определения постоянных распространения
3.6.2 Ошибка определения значения диэлектрической
проницаемости на границе внешней среды и волноведущего слоя
3.6.3 Ошибка определения максимального значения
диэлектрической проницаемости
3.6.4 Ошибка определения значения диэлектрической
проницаемости подложки
3.6.5 Ошибка определения глубины г
Заключение
Литература

Введение
Исследование интегрально-оптических элементов интенсивно проводятся на протяжении последних лет. Результаты этих исследований опубликованы в ряде статей, обзорных работ, монографий [1—22], Действие интегрально-оптических устройств основано на явлении волноводного распространения оптического излучения по тонким диэлектрическим слоям с показателем преломления несколько большим, чем у обрамляющих сред. В качестве таких устройств могут служить как однородные тонкопленочные волноводы, так и неоднородные или градиентные волноводы оптического диапазона, образуемые в приповерхностном слое подложки. В последнем случае такие волноводы называют погруженно-градиентными (buried).
Градиентные волноводы характеризуются тем, что в них имеют место малые потери мощности распространяющихся в них волн на рассеяние и поглощение. С помощью таких волноводов можно изготовить полосковые волноводы, обладающие также малыми потерями. Такие волноводы хорошо согласуются с волоконными световодами при вводе и выводе излучения. Кроме того, на основе неоднородных волноводов эффективно реализуются модуляторы [23], интерферометры [24,25], акустооптические и электрооп-тические устройства [26,27].
Главной особенностью теории градиентных волноводов является ис-