Особенности магнитных свойств низкоразмерных органических проводников и сверхпроводников

• Автор: Лебедь, Андрей Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Черноголовка
• Количество страниц: 230 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ.
I. ВВЕДЕНИЕ.
II. ВОЛНОВЫЕ ФУНКЦИИ И ФУНКЦИИ ГРИНН ЭЛЕКТРОНОВ, ДВИГАЮЩИЙСЯ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ ВДОЛЬ ОТКРЫТЫЙ ПОВЕРННОСТЕЙ ФЕРМИ.
II. 1. Одномеризация движения электронов в квазнодно-мернык проводникан в магнитном поле, перпендикулярном проводящим цепочкам.
II. 2. Изменение размерности электронный волновым Функций при магическим направлениям магнитного поля.
II. 3. Двумеризация электронным волновым Функций в ква-зидвумернын проводникам в магнитном поле, параллельном проводящим слоям.
III. ИНДУЦИРОВАННЫЙ МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ КАСКАД ФАЗОВЫЙ ПЕРЕНОДОВ В СОСТОЯНИЯ С ВОЛНАМИ СПИНОВОЙ ПЛОТНОСТИ.
II 1.1. Предыстория вопроса: неустойчивость металлического состояния в магнитном поле по отношению к образованию волны спиновой плотности.
III. 2. Явление магическим углов в состоянии с волной спиновой плотности как проявление квантовой интерференции.
III. 3. Каскад Фазовым переводов между различными под-Фазами волны спиновой плотности: квантование волнового вектора волн спиновой плотности.

III. 4. Теория квантовый магнитнын осцилляций в состоянии с волной спиновой плотности.
III. 5. Существование двун различный областей на Фазовой диаграмме волн спиновой плотности, индуцированнын магнитным полем.
III. 6. Возможность возникновения солитонной свернструк-туры в волне спиновой плотности в сильный магнитнык полян.
Ш. НЕОБЫЧНЫЕ СВОЙСТВН МЕТАЛЛИЧЕСКОЙ ФОЗЫ КВЯЗИОДНО-МЕРНЫН ПРОВОДНИКОВ.
IU. 1. Явление магическин углов в металлической Фазе как следствие изменения эффективной размерности пространства в магнитном поле для электрон-электроннык столкновений.
10. 2. Существование нового вида квантовый магнитнык осцилляций сопротивления; многочастичная природа этого явления.
10. 3. Возможность существования квантовый магнитнык осцилляций термодинамический величин, запрещённый с точки зрения теории Ферми-жидкости Ландау.
10. 4. Угловые осцилляции сопротивления в квазидвумернын проводникак в магнитнык полян, параллельный проводящим слоям.
0. ОСОБЕННОСТИ МЯГНИТНЫН СВОЙСТВ СВЕРНПРОВОДЯЩЕЙ ФНЗЫ ОРГЯНИЧЕСКИН СВЕРНПРОВОДНИКОВ.
0. 1. Предыстория вопроса.

и. 2. Сохранение сверхпроводимости в магнитным полян, превышающим второе критическое поле, НС2, в квазиод-номернын свернпроводникан.
и. 3. Превышение парамагнитного предела Клогстона из-за возникновения неоднородной свернпроводимости Ларкина-Овчинникова-Фульде-Феррелла в квазиодномернын свернпроводникан.
и, 4. Существование свернпроводимости в квазиодномернын свернпроводникан в полян, превышающим как второе критическое поле, так и парамагнитный предел Клогстона: вывод общего уравнения.
и. 5. Сокранение свернпроводимости в магнитнын полян, превышающим второе критическое поле, Нс2, в квазидву-мернын свернпроводникан.
и. б. Возможность триплетного свернпроводящего спаривания в квазиодномернын свернпроводникан (ТМТ$П2Н (Л = РРб, С104).

£±(р) = (рх TPF) + І±(Ру,Р:)
(48)
І±(Ру,Рг) — —2ІьСОв(руЬ*) — 2ІІ соз(2РуЪ*) — 2іссоз(р2С*)
(49)
Особенностью закона дисперсии (48) является то, что волновой вектор (47) совмещает левый и правый участки повернности Ферми не точно, а только приближённо [10,12,1-4]. Более того, для электронного спектра (48), (49) не существует волнового вектора, точно совмещающего левый и правый участки повернности Ферми, из-за наличия в спектре (48), (49) так называемого антинестингово члена:
(см. рис. (18)).
В ряде веществ (например, в (ТМТ$Р)2С104) антинестинго-вый член достаточно велик, чтобы подавить Фазовый перевод металла в состояние с волной спиновой плотности [10,12,1-4] при нуле температур.
В другин же веществан (например, в (ТМТ5Р)2РРбЬ где при атмосферном давлении антинестинговый член (50) достаточно мал [1-4], реализуется Фаза с волной спиновой плотности. В такин веществан антинестинговый член (50) может быть увеличен при приложении внешнего давления
б±(р) = —2$ соз(2руЬ*)
(50)