Некоторые особенности процессов образования векторных и псевдоскалярных мезонов в адронных и электромагнитных взаимодействиях

• Автор: Винников, Андрей Викторович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Владивосток
• Количество страниц: 95 с.

Содержание
Введение
Глава 1. Траектории Редже при высоких энергиях
1.1. Основные положения теории комплексного углового момента
1.2. Феноменология померона
1.2.1. Адронные реакции при высоких энергиях. Сечения. “Мягкий” померон
1.2.2. Глубоконеупругое рассеяние. “Жесткий” померон
1.3. Теория померона
1.3.1. Померон Доннахью-Ландшоффа-Нахтманна
1.3.2. БФКЛ-померон
1.4. Упругое протон-протонное и протон-антипротонное рассеяние при высокой энергии и большой передаче импульса
1.5. Оддерон
1.6. Траектория синглетного по аромату аксиально-векторного мезона
Г лава 2. Новая аномальная траектория в реакциях фоторождения векторных мезонов
2.1. Процессы фоторождения векторных мезонов
2.2. Расчет вклада новой траектории в сечение процесса фоторождения векторных мезонов при высокой энергии
2.3. Новая траектория и асимметрии пучок-мишень
2.4. Новая траектория и поляризация конечного векторного мезона в процессе фоторождения
Глава 3. Роль вторичных реджеонов в процессах центрального рождения

Г) И Г] '-мезонов

3.1. Процессы центрального рождения мезонов (двойные дифракционные процессы)
3.2. Вклад двойного померонного обмена в сечение центрального рождения 7/и 77’-мезонов
3.3. Особенности кинематики DDP и вклад вторичных реджеонов
Глава 4. Проявление инстантонов в процессах рождения 77-мезонов в нуклон-нуклонных столкновениях на пороге
4.1. Аномалия в реакции рождения ?7-мезонов у порога
4.2. Кварк-кварковое взаимодействие, индуцируемое инстантонами
4.3. Эффективные кварк-глюонные вершины и процесс рождения 77-мезонов на пороге
4.4. Вклад инстантонов в сечение рождения 77-мезонов на пороге
4.5. Сравнение инстантонного механизма с другими моделями и возможности его применения для дальнейших исследований
Заключение
Литература

Введение
Процессы рождения мезонов являются одним из основных источников информации о свойствах сильного взаимодействия. Регистрируя в конечном состоянии различные мезоны, в таких процессах из сложного механизма адрон-адронного взаимодействия можно выделять обмены частицами с определенными значениями квантовых чисел, что позволяет детально изучать свойства взаимодействия. Задача теоретического изучения процессов рождения мезонов становится сейчас тем более важной в связи со значительным совершенствованием экспериментальной техники, позволяющей детектировать большое количество частиц в конечном состоянии и надежно измерять их характеристики. Эксперименты по рождению мезонов проводятся во многих исследовательских центрах мира: ЦЕРН (Швейцария), ДЕЗИ (Германия), Фермилаб (США) и других. Новые данные, полученные в этих экспериментах, зачастую не могут быть объяснены в рамках существующих теоретических моделей, что приводит к необходимости поиска новых, ранее не учитывавшихся, механизмов реакций.
Основной сложностью при теоретическом изучении реакций рождения мезонов является непертурбативный характер взаимодействия частиц, связанный с малым значением величины переданного импульса в эксклюзивных процессах: константа связи фундаментальной теории сильных взаимодействий - квантовой хромодинамики (КХД) растет в области малых переданных импульсов. Это определяет широкое использование феномоме-нологических моделей для анализа данных и планирования эксперимента.
В дифракционном рассеянии при энергии (у/$ >5 — 10 ГэВ) удобным языком для описания экспериментальных данных, не использующим тео-
Рис. 11. Данные по структурной функции д™{х). Приведена кривая, соответ-ствующая обмену траекторией с а(0) = 0.92.
Это выражение дает связь между аксиальными зарядами нуклонов и константами связи с ними аксиально-векторных мезонов:
2 _ fa9a1NN 8 _ лffs9fsNN 0 _ у 'JJflУfNN

а-«)

где константы распада определены следующим образом:
*£1*/а=<0Я'Уц'Уья(м)а> (1-6.7)
(здесь £ц - вектор поляризации мезона).
Синглетной компоненте соответствует мезон /х(1285), а октетной Д(1420)
(84).
Исходя из данных о реакции распада т~ —у of + ит, получаем [85]
fai = (0.19 ± 0.03) GeV2. (1.6.8;
Тогда первое уравнение в (1.6.6) дает
9aiNN ~ 6.7 i 1.0. (1.6.9)