Геоинформационные системы определения сейсмоакустических источников в массиве горных пород

• Автор: Винокуров, Леонид Васильевич
• Шифр специальности: 25.00.35
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Алматы
• Количество страниц: 226 с. : ил.

1.1 Сейсмоакустические волны в упругой среде.

1.2 Источники сейсмоакустических волн в массиве пород

1.3 Локальные способы прогноза динамических явлений в шахтах рудных и нерудных месторождений
1.4 Использование акустической эмиссии горного массива для прогноза динамических явлений.

1.5 Региональный прогноз динамических явлений на основе сейсмологических наблюдений

Ф 1.6 Системы для определения местонахождения гидроакустических

источников и повреждений в металлоконструкциях.

Выводы.
Глава 2. Теоретические исследования и разработки по определению местоположения сейсмоакустических источников

2.1 Теорема о вращающейся прямой вокруг центра равностороннего треугольника

2.2 Определение координат источника сейсмоакустической эмиссии

2.3 Определение пеленга на источник сейсмоакустических импульсов.
2.4 Определение координат источника сейсмоакустической эмиссии
Выводы
Глава 3. Исследования и разработка способов определения сейсмоакустических источников на плоскости .
3.1 Устройство для оценки сейсмической энергии взрыва
3.2 Автоматический пеленгатор взрывов и горных ударов
3.3 Устройство для подсчета и обнаружения невзорвавшихся зарядов
3.4 Способ и устройство для автоматического определения координат очагов внезапных выбросов на тонких пластах.
3.5 Бортовой радиопеленгатор и основные характеристики микро
ЭВМ
3.6 Принципиальная электрическая схема интерфейса для экспериментального образца
Выводы
Глава 4. Исследования и разработка способов определения
сейсмоакустических источников в пространстве.
4.1 Способ и устройство для автоматического определения координат
очагов внезапных выбросов на мощных угольных пластах 6

I
4.2 Способ и устройство для определения местонахождения экскаватора и умета его работы
4.3 Способ и устройство для контроля прямолинейности оси пробуриваемой скважйны
4.4 Способ и устройство для определения местонахождения шахтеров, попавших в
завал.
Выводы.
Глава 5. Погрешности определения местоположения
еейсмоакусгических источников
5.1 Погрешности определения еейсмоакусгических источников на плоскости и в пространстве
5.2 Методические указания по определению координат
еейсмоакусгических источников
5.3 Ограничения при использовании способа определения
координат точек разрушения
Выводы.
Глава 6. Опытнопромышленные испытания и техникоэкономическое обоснование некоторых технических решений.
6.1 Опытнопромышленные испытания алгоритмов и программ по определению местоположения еейсмоакусгических источников
6.2 Техникоэкономические показатели применения способа определения координат прогнозируемых внезапных выбросов.
Ф 6.3 Техникоэкономические показатели применения автоматического пеленгатора взрывов и горных ударов.
6.4 Техникоэкономические показатели применения способа определения местонахождения экскаватора в забое и учета его работы.
6.5 Пример расчета годовой экономической эффективности
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
ЛИТЕРАТУРА


Другим видом источников, которые представляют интерес для настоящих исследований, являются взрыв и мощный удар. Эти источники также как трещина приводят к нарушению сплошности среды. При этом имеется зона, для которой нарушается закон Гука или закон линейной . Однако существует такая, зона, на границе которой и за ее пределами процессы можно считать упругими, тогда задача сводится к решению однородного волнового уравнения, удовлетворяющего условиям, заданным на границе упомянутой зоны. Приведение задачи к граничной бывает необходимо, если источниками являются взрыв, внезапный выброс, возникновение трещины в горном массиве, т. Щ, На рис. Джезказганского рудника . Согласно теории упругости при постоянной скорости в среде условия построения последующих волновых поверхностей таковы, что различные неровности поверхности источника, состоящие в отклонении ее от сферы, переносятся и на поверхности для последующих моментов, но по мере увеличения времени эти поверхности все более и более сглаживаются относительно увеличивающихся размеров поверхностей. Следовательно, на расстояниях, значительно превышающих размер начальной области источника, всю волновую поверхность или ее часть можно считать сферой с плавно меняющейся на ней интенсивностью колебаний, а в некоторых случаях волновой поверхностью с неизменной интенсивностью. Таким образом, мы приходим к волне, у которой поверхностью равных амплитуд и одинаковых фаз колебаний является сфера, а значит, мы приходим к сферической волне с центральной симметрией. Такие сферические волны могут быть оценены с помощью интегродифференциальных уравнений.