Моделирование квазидвухлетних колебаний зонального ветра в экваториальной стратосфере

• Автор: Кулямин, Дмитрий Вячеславович
• Шифр специальности: 25.00.29
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 129 с. : ил.

1.1 Моделирование КДК на основе механизма взаимодействия длинных волн со средним течением 1
1.2 Выбор ключевых параметров в формировании квазидвухлетних колебаний и проблема структурной устойчивости.
1.3 Моделирование КДК на основе механизма обрушения гравитационных волн
1.4 Моделирование КДК на основе совместного взаимодействия гравитационных и планетарных волн с зональным потоком
1.5 Выводы
Глава 2. Моделирование квазидвухлетних колебаний на основе моделей общей циркуляции атмосферы ИВМ РАН.
2.1 Описание модели общей циркуляции ИВМ РАН с высоким пространственным разрешением 2х2.5х
2.2 Воспроизведение зонального ветра на экваторе в моделях общей циркуляции ИВМ РАН.
2.3 Результаты спектрального анализа волновой динамики на экваторе в модели ИВМ РАН.
2.4 Результаты экспериментов по моделированию КДК зонального ветра в модели общей циркуляции ИВМ РАН 2х2.5х.
2.5 Выводы
Глава 3. Спектральные характеристики квазидвухлетних колебаний экваториального стратосферного ветра, проблемы синхронизации и структурной устончнвости
3.1 Проблема синхронизации в малопараметрических моделях КДК
3.2 Результаты обработки данных наблюдений и данных моделирования КДК с помощью моделей ОЦА ИВМ РАИ. Формирование основных характеристик КДК и проблема синхронизации в моделях ОЦА
3.3 Выводы.
Заключение
Литература


В этот момент волна с противоположной фазовой скоростью проникает сквозь стратосферу и поглощается на верхних уровнях это условие поглощения будет оговорено ниже, создавая ускорение потока в направлении отрицательной фазовой скорости, после чего происходит процесс взаимодействия этой волны со средним потоком на критических уровнях, описанный выше. Далее цикл повторяется. Опишем основные предположения, используемые в модели Пламба. Взаимодействие основного потока с длинными волнами па экваторе описывается уравнениями двумерной с вертикальной координатой и горизонтальной координатой х вязкой жидкосги в поле тяжести. Сила Кориолиса отсутствует, так как модель рассматривается па экваторе. Вязкосп важна в качестве описанного выше необходимого для механизма формирования КДК процесса вертикаш. Ныотона в применении к малому объему и описывающие баланс импульса для вязкой жидкости уравнение 1 авьсСтокса, полученное с использованием 1. V V7
1. Здесь Т температура среды, Ср теплоемкость при постоянном давлении, О внешний приток тепла. Поскольку рассматривается система движения в экваториальной стратосфере, величина О должна учитывать радиационные процессы, связанные с выхолаживанием. Также в модели необходима термическая диссипация, гак как в случае ее отсутствия по теореме пеускорепия НоКоп, волны не взаимодействуют со средним течением. Т некоторое среднее значение температуры. Система рассматривается в приближении Буссинсска с термическим выхолаживанием, в котором зависимость плотности от температуры учитывается лишь в одном слагаемом уравнений движения, а именно в слагаемом с объемной силой . Т0. Поэтому выражение для зависимости плотности от температуры можно представить в виде р р0 АГ Г0, .