Теоретические модели радиационных и гидродинамических процессов в метеорных явлениях, лазерной и пылевой плазме

• Автор: Голубь, Анатолий Петрович
• Шифр специальности: 25.00.29
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 150 с. : ил.

1. МЕТОД ОСРЕДНЕНИЯ УРАВНЕНИЙ ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ РАДИАЦИОННОЙ ГАЗОВОЙ ДИНАМИКИ
1.1. Обзор методов решения спекгральных радиационногазодинамических задач
1.2. Метод осреднения в дифференциальной форме
1.3. Метод осреднения в интегральной форме
2. МЕТЕОРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В АТМОСФЕРЕ
2.1. Основные уравнения физической теории метеоров
2.2. Модель аблирующего поршня
2.3. Коэффициенты теплопередачи, абляции и светимости для железных и Нхондритных метеороидов. Спектры излучения ярких болидов
2.4. Спекгры болида Бенсшов
3. РАДИАЦИОННОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В ЛАБОРАТОРНОЙ ПЛАЗМЕ
3.1. Лазерная плазма в вакууме как интенсивный источник
УФ излучения
3.2. Пылевые ионнозвуковые ударноволновые структуры
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


Решение отыскивается в виде ряда по ортонормированным многочленам, аргументами которых являются функции, определяющие частотную зависимость коэффициента поглощения. Моментная обработка уравнения переноса приводит к методу, преимущество которого по сравнению с методом проявляется при расчте переноса излучения в частотах линий . В работах с целью построения схем сквозного счта при малых и больших оптических размерах расчтных ячеек моментной обработке подвергается разностная аппроксимация уравнения переноса. Эффективность моментного подхода увеличивается, если диапазон изменения газодинамических параметров сравнительно невелик и спектр излучения не очень сложен, в противном случае требуется проводить разложение в длинные ряды и сохранять большой числовой материал, что отрицательно сказывается на эффективности численных расчтов. В методе парциальных характеристик средние по частоте оптические толщины отрезка вдоль луча и парциальные интенсивности излучения на его концах вычисляются до решения газодинамической задачи для различных длин отрезка, для различных значений температуры на его концах, для некоторых модельных распределений газодинамических параметров для двух или трех параметрических сплайнов. При решении РГДзадачи уравнения переноса излучения не решаются, интенсивность излучения в рассматриваемой точке определяется выборкой из массива парциальных интенсивностей, соответствующих сплайнам, аппроксимирующим истинный газодинамический профиль от точки испускания излучения до рассматриваемой точки.