Устойчивые методы подавления регулярных и нерегулярных помех в сейсморазведке

• Автор: Денисов, Михаил Сергеевич
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 199 с. : ил.

Прогнозирование волнового паяя. Особенности реализации. Нестационарное адаптивное вычитание модели кратных волн из исходных сейсмограмм, примеры обработки реальных данных. О верификации результатов прямого и обратного продолжений волнового поля. Приложения к Гпаве 2. Кинематическая фильтрация как способ подавления регулярных помех. Реализация кинематических фильтров в X области. Коррекция амплитуд полезных отражений, искаженных кинематической фильтрацией. Ослабление артефактов преобразования. Приложения к Главе 3. СПОСОБ ПОДАВЛЕНИЯ ШУМОВ ДИСКРЕТИЗАЦИИ ПРИ СУММИРОВАНИИ СЕЙСМИЧЕСКИХ ТРАСС. ПАРАМЕТРИЧЕСКИЙ ОПТИМИЗАЦИОННЫЙ СПОСОБ ОЦЕНИВАНИЯ АМПЛИТУДНОГО СПЕКТРА СЕЙСМИЧЕСКОГО СИГНАЛА И ДЕКРЕМЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ. Параметризация амплитудного спектра импульса и алгоритм амплитудной деконволюции. Приложение к Главе 5. Развитие алгоритмической базы обработки данных сейсморазведки идет параллельно с совершенствованием вычислительной техники. Внедрение в практику промышленной обработки материалов наблюдений мощных компьютеров позволило использовать новые устойчивые подходы, обеспечивающие повышение надежности и детальности построений.


Очевидно, что при сдвиге трассы на в полученной модели
кратных волн этим двум сигналам в Ш случае времена их вступления совпадают будет соответствовать лишь одна отраженная волна. Аналогичное несоответствие амплитуд будет наблюдаться и для волн старшей кратности. Как уже отмечалось, в исходной трассе присутствуют две частичнократные волны первого порядка и, нетрудно видеть, три второго порядка. После сдвига на , первые две волны переместятся так, что время их вступления будет соответствовать последним трем. Таким образом, в рамках Ш задачи не удается построить модель частичнократных волн простым сдвигом на ,. Рассмотрим этот эффект на примере модели среды, состоящей из двух горизонтов. В момент времени , зарегистрировано однократное отражение амплитуды г от первого горизонта, и пусть в момент времени 2 2 , зарегистрировано отражение от второго горизонта, его амплитуду обозначим г2 где учтено и влияние характеристики прохождения первого слоя. Легко показать, что в данном случае поле кратных волн . Гуш2 г,Vу г4еу. Х2г,г2еуш1 2 Зг2г2еУш2,2 4Г3г2Гу. Гу. М2н 4гг,мз,Н. В этом выражении, для наглядности, волны сгруппированы в строки, соответствующие 1а полнократным волнам, связанным с первым горизонтом частичнократным волнам, связанным с персотражеиием от первого горизонта 1в полнократным волнам, связанным со вторым горизонтом 1г частичнократным волнам, связанным с переотражением от второго горизонта. Хг2еугеММ геМ3 геуш2. На практике коэффициенты отражений от кратнообразующих горизонтов неизвестны, следовательно нет возможности учесть изменение амплитуды волны за счет отражения.