Методология развивающего обучения в преподавании биологических дисциплин в системе высшего физкультурного образования

• Автор: Москатова, Альбина Карповна
• Шифр специальности: 13.00.04
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 67 с.; 20х14 см

Содержание
Содержание.
Введение.
Глава 1. Генерирование жестких фононов при двухквантовых фотонфононных переходах в непрямозонных полупроводниках.

1.1 Введение

1.2 Методы генерирования жестких фононов с частотами близкими к предельно возможным

1.3 Поглощение света при непрямых фотонфононных переходах в кристаллах

1.4 Скорость стимулированных двухквантовых фотонфононных переходов

1.5 Усиление фононов при двухквантовых фотонфононных переходах.

1.6 Потери фотонов и фононов в кристаллах

1.7 Скоростные уравнения двухквантовой фотонфононной генерации.

1.8 Динамика двухквантовой фотонфононной лазерной генерации в кристаллах
1.9 Устойчивость стационарных состояний фотонфононной генерации.
1. Оптическая и акустическая прочность кристаллов.
1. Заключение.
Глава 2. Гаммаизлучение ядер при стимулировании испускания фононов отдачи.
2.1 Введение.
2.2 Двухквантовые стимулированные переходы с квантами из разных степеней свободы излучателя
2.3 Эффект Мессбауэра
2.4 Форма линии гаммаизлучения ядер в присутствии вынуждающего акустического поля.
2.5 Тепловое акустическое поле кристалла.
2.6 Вынуждающее акустическое поле ультразвуковой волны
2.7 Спектр гаммаизлучения ядер при стимулировании испускания фононов отдачи.
2.8 Экспериментальные данные о перестройке спектра гаммаизлучения ядер в кристаллах.
2.9 Заключение.
Глава 3. Индуцированное двухквантовое гаммаизлучение свободных ядер при внешнем поджиге
3.1 Введение.
3.2 Прблема гаммалазера.
3.3 Двухквантовые стимулированные переходы ядер во встречных фотонных пучках.
3.4 Усиление встречных фотонных пучков. Скоростные уравнения.
3.5 Поджиг лавинообразной стимулированной двухквантовой генерации.
3.6 Динамическая распределенная обратная связь.
3.7 Скорость двухквантовых стимулированных переходов
3.8 Уширение линии излучения.
3.9 Численные оценки и возможности проведения эксперимента
3. Заключение.
Глава 4. Индуцированная аннигиляция атомов позитрония при внешнем поджиге
4.1 Введение
4.2 Внешний поджиг индуцированной аннигиляции атомов позитрония
4.3 Поджиг стимулированной лавинообразной двухквантовой аннигиляции атомов парапозитрония.
4.4 Скоростные константы двухквантовой индуцированной аннигиляции парапозитрония
4.5 Численные оценки для парапозитрония и возможности проведения эксперимента.
4.6 Динамика усиления встречных поджигающих пучков при трехквантовой индуцированной аннигиляции атомов ортопозитрония.
4.7 Заключение.
Глава 5. Стимулированное гаммаизлучение свободных изомерных ядер при антистоксовских переходах
5.1 Введение.
5.2 Излучательные ядерные переходы с учетом эффекта отдачи
5.3 Конверсия рентгеновского излучения в стимулированное
гамма излучение изомерных ядер
5.4 Усиление стимулированного гамма излучения.
5.5 Численные оценки
5.6 Заключение
Глава 6. Источники рентгеновского излучения большой яркости обзор зарубежной печати
6.1 Введение
6.2 Рентгеновские трубки
6.3 Синхротронные источники рентгеновского излучения
второго поколения.
6.4 Синхротронные источники рентгеновского
излучения третьего поколения. Спонтанное излучение ондуляторов и вигглеров.
6.5 Источники рентгеновского излучения четвертого поколения.
Рентгеновские лазеры на свободных электронах
6.6 Плазменные источники рентгеновского излучения.
6.7 Плазменные рентгеновские лазеры.
6.8 Комптоновские источники жесткого рентгеновского
и гаммаизлучений.
6.9 Сравнение различных источников рентгеновского
излучения.
Заключение.
Литература


Как известно, для свободного ядра центры линий излучения и поглощения гамма квантов смещены друг относительно друга на удвоенную величину энергии отдачи. Современные методы лазерного охлаждения нейтральных атомов позволяют настолько снизить доплеровскую ширину ядерног о гамма перехода, что линии излучения и поглощения перестают перекрываться. В результате, возникают предпосылки для появления спектральнолокальной инверсии населенностей, то есть усиления стимулированного гамма излучения в определенной области частот даже без общего превышения числа возбужденных ядер над невозбужденными. Вместо этого, можно рассмотреть ускоренный распад метастабильного изомерного состояния в обход прямого запрещенного перехода. В отсутствие резонанса между энергией падающих фотонов и энергией перехода между изомерным и промежуточным уровнем, увеличение скорости распада оказывается незначительным даже под действием интенсивного излучения современных оптических лазеров , , . В , , , экспериментально продемонстрировано ускоренное высвобождение энергии изомерного состояния ядра при гигантском резонансном поглощении рентгеновских фотонов с энергией достаточной для достижения критических состояний ядра, обусловленных его деформацией. При антистоксовском рассеянии происходит двухквантовый переход ядра из начальною долгоживущего изомерного состояния через вышележащий промежуточный уровень в конечное состояние, расположенное ниже изомерного. Этот процесс сопровождается поглощением ядром рентгеновского фотона и одновременным испусканием спонтанного или стимулированного гамма кванта. Возможен и обратный процесс резонансного поглощения испущенного гамма кванта с переходом ядра из основного состояния в промежуточное. Если, вследствие отдачи получаемой ядром, линии излучения и поглощения перестают перекрываться, то результирующим процессом будет усиление стимулированного излучения. Расчет производится по теории возмущений, требующей некоторого обобщения для включения в рассмотрение эффекта отдачи, которым обычно пренебрегают при изучении оптических электронных переходов в атоме. Шестая глава диссертации представляет собой обзор современных источников рентгеновского излучения большой яркости. Главная цель обзора это сравнение характеристик излучения различных рентгеновских источников. Основная трудность такого сравнения заключается в большом разнообразии единиц измерения принятых для описания одинаковых физических величин, характеризующих рентгеновское излучение различных источников. Втмрад мм Гц или Втмрад мм в полосе ДЕ Е 0,1 для синхротронного излучения и лазеров на свободных электронах. В результате, корректное сравнение яркостей различных источников требует дополнительных знаний о частоте излучения, частотной ширине спектра и т. Рентгеновское излучение горячей плотной плазмы обычно характеризуется ее температурой Т К или эВ и пересчет в обычные единицы яркости, требует знаний о том, как эта плазма была получена линчующийся электронный разряд, v. Часто в этих случаях используются приближенные или даже эмпирические формулы пересчета. Обзор посвящен современным зарубежным источникам рентгеновского излучения большой яркости. Особое внимание уделяется лазерным источникам дающим интенсивное когерентное рентгеновское излучение высокой направленности. Подробно рассматриваются два проекта создания рентгеновских лазеров на свободных электронах проект , Гамбург, ФРГ и проект i i , Стэндфордский университет, Калифорния, США, а также плазменные рентгеновские лазеры с различными вариантами накачки. Производится сравнение спектральноугловых плотностей потока яркости рентгеновского излучения различных источников. Все известные источники рентгеновского излучения классифицируются в обзоре по типам синхротронные источники, ондуляторы и вигглеры, лазеры на свободных электронах, источники на основе обратного комптоновского рассеяния, плазменные источники лазерная плазма, капиллярный разряд, разряд с 7. О пинчем. Описание каждого типа источника начинается с краткого изложения физических основ явления, на котором он построен.