Трехмерные, многоволновые и многопериодные модели магнетронных приборов

• Автор: Терентьев, Александр Александрович
• Шифр специальности: 05.27.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Саратов
• Количество страниц: 433 с. : ил.

Глава 1. Постановка задачи. Основные соотношения модели. Решение уравнений движения. Решение уравнения Пуассона. Вычисления выходных характеристик . Результаты апробации модели . Методика моделирования. Результаты моделирования. Моделирование эффектов, обусловленных разрезной. Исходные положения. Расчет ВЧ поля. Особенности модернизированной модели. Основные результаты моделирования
1. Глава 2. ЧИСЛЕННАЯ МНОГОПЕРИОДНАЯ МОДЕЛЬ МАГНЕТРОННЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ С ЗАМКНУТЫМ ЭЛЕКТРОННЫМ ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Исходные положения. Установление режима устойчивого усиления. Анализ частотных характеристик. Азимутальные неоднородности в УПВМ. Азимутальные неоднородности в а. Подавление самовозбуждения. Глава 3. ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Фу и являются периодическими по i. Фу И у. С учетом сделанных преобразований решение уравнения Пуассона проводится по следующей схеме. С помощью прямого преобразования Фурье 1. Решаются разностные уравнения для гармоник 1 Для каждой гармоники 0,.


ЧИСЛЕННАЯ МНОГОПЕРИОДНАЯ МОДЕЛЬ МАГНЕТРОННЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ С ЗАМКНУТЫМ ЭЛЕКТРОННЫМ ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Исходные положения. Установление режима устойчивого усиления. Анализ частотных характеристик. Азимутальные неоднородности в УПВМ. Азимутальные неоднородности в а. Подавление самовозбуждения. Глава 3. ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Фу и являются периодическими по i. Фу И у. С учетом сделанных преобразований решение уравнения Пуассона проводится по следующей схеме. С помощью прямого преобразования Фурье 1. Решаются разностные уравнения для гармоник 1 Для каждой гармоники 0,. С помощью обратного преобразования Фурье 1. Фу. Таким образом, потенциал пространственного заряда представляется в виде массива, заданного в узлах пространственной сетки. При вычислении напряженности поля в конкретной точке пространства дискретная функция потенциала апроксимируется полиномом четвертой степени по ближайшим 9 узлам , . Это позволяет избежать скачков заряда в пространстве взаимодействия и правильно отразить режим ограничения эмиссии пространственным зарядом. Мощность взаимодействия электромагнитной волны с электронным потоком можно определить как интеграл по всему объему взаимодействия у5 ЯЫ . V скорость, напряженность электрического поля электромагнитной волны, р плотность заряда, у элементарный объем. Т,ЯЛЕ,
где Яо заряд одной частицы, Ыу число частиц, находящихся в объеме V, в котором вычисляется мощность. Е уЕ, уЕ, . Выражения для Ех и Е находятся из уравнения для

потенциала ВЧ волны 1.