Инжекция электронов и протонов в заряженные диэлектрические пленки и методика расчета их радиационно-наведенной электропроводности

• Автор: Скрябышева, Ирина Юрьевна
• Шифр специальности: 05.27.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 156 с. : ил.

1.1. Обзор работ по проблеме электризации КА

1.2. Вторичная электронноэлектронная эмиссия .

1.3. Вторичная ионноэлектронная эмиссия .

1.4. Расчет радиационной проводимости .

1 Зтхтт фтглттшя заппапилпггг гайшо гттло атгггтг

электронов в объеме диэлектрика

Выводы к главе 1

Глава 2. Модель электризации диэлектриков

с открытой поверхностью.

2.1. Электризация диэлектриков в потоках высокоэнергетических электронов

модель НИМИН г.Томск .

2.2. Расчет тока проводимости в диэлектриках, облучаемых вксокоэнергетическими электронами и протоками при наличии на необлучаемой поверхности ненулевого отрицательного
потенциала
2.3. Автоматизация счета .
2.4. Обсуждение результатов расчета
Вывода к главе 2
Глава 3. Некоторые приложения методики расчета
тока радиационнонаведенной проводимости
3.1. Определение оптимальной толщины диэлектрических покрытий поверхности спутников
3.2. Применение методики для расчета потенциальных
Стр.
шлей вблизи космического аппарата геометрически сложной формы с элементами диэлектрических покрытий, заряженными положительно или отрицательно относительно его корпуса .
3.2.1. Основные уравнения расчета плавающего потенциала геометрически простых тел
с элементами диэлектрических покрытий в бесстолкновительной космической плазме
3.2.2. Уточнение граничных условий для диэлектрических покрытий е задаче расчета потенциала вокруг модели
КА сложной геометрии НО
3.2.3. Постановка математической задачи расчета потенциала вокруг модели
КА сложной геометрии.ИЗ
3.2.4. Метод интегральных уравнений для
задачи теории потенциала
3.2.5. Расчет плавающих потенциалов геометрически простых тел в зондовом приближении.
Обсуждение результатов счета Н
Выводы к главе 3
Заключение
Литература


Сопоставление размеров различных частей корпуса реального КА с толщиной элементов диэлектрических покрытий на его поверхности позволяет пренебречь тангенциальной составляющей
напряженности поля объемного заряда и использовать в расчетах только нормальную составляющую, рассчитанную по разработанной автором методике. Кроме того, при расчете граничных потенциалов для модели КА геометрически сложной формы можно пренебречь эффектом увеличения плотности тока электронной эмиссии, который наблюдается только в местах открытых контактов диэлектрических покрытий с проводящим корпусом, поскольку экспериментально установлено , что поправка за счет этого эффекта мала пА. Асм2. Но поправка за счет указанного выше эффекта и плотность тока утечки по порядку величин равны , . Возникает закономерный вопрос раз пренебрегается эффектом увеличения электронного тока за счет вторичной эмиссии е местах открытых контактов диэлектрических покрытий с корпусом, значит можно пренебречь и токами радиационнонаведенной проводимости. Однако, если в первом случае указанный эффект наблюдается только в местах открытых проводящих контактов, то токи проводимости имеют место пс всей площади соприкосновения диэлектриков с корпусом. Эта величина получена автором при сравнении зольтамперных характеристик рассматривалась область отрицательных потенциалов элементов солнечных батарей с заряженными положительно по отношению к алюминиевой подложке кварцевыми покрытиями,полученных с учетом эффекта увеличения вторичной эмиссии в местах открытых проводящих контактов и без его учета .