Повышение эффективности строительных полимерных композитов, эксплуатируемых в агрессивных средах

• Автор: Огрель, Лариса Юрьевна
• Шифр специальности: 05.23.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Белгород
• Количество страниц: 459 с. : ил.

Введение З

1. Глубоконеупругое рассеяние позитронов на нуклонах

2. Фрагментация.

3. Обзор экспериментальных данных.

4. Эксперимент II

Глава 1. Исследование дифференциальных эффективностей и относительной выстройки пропорциональных камер

1. Пропорциональные камеры.

2. Процедура относительной выстройки пропорциональных камер . .

3. Исследование дифференциальных эффективностей ПК.

4. Исследование импульсного и углового разрешения треков, реконструированных с помощью пропорциональных камер.

Глава 2. Функция фрагментации ,

1. Процедура получения функции фрагментации .
2. Учет аксептанса.
3. Экспериментальный набор данных и селекция Л событий
4. МонтеКарло моделирование.
5. Переопределение переменной л.
6. Функция фрагментации . V
7. Исследование систематической ошибки.
Глава 3. .распределения Для Лгиперонов, мезонов и заряженных пионов
1. Источники поперечного импульса
2. Получение экспериментальных рраспределений
3. МонтеКарло анализ распределений.
4. Сравнение экспериментальных рраспределений с результата
ми, полученными в Корнельском университете и в коллаборациях и ЕМС.
Заключение
Список цитируемой литературы


Процедура получения функции фрагментации . Учет аксептанса. Монте-Карло моделирование. Переопределение переменной л. Функция фрагментации . Исследование систематической ошибки. Глава 3. Монте-Карло анализ pf-распределений. Корнельском университете и в коллаборациях FNAL и ЕМС. Исследования спиновой структуры нуклонов, а также процессов фрагментации кварков в адроны, относятся к наиболее актуальным задачам в физике элементарных частиц. Интерес к изучению спиновой структуры нуклона возник в связи с проблемой ’’спинового кризиса”. В настоящее время проведено большое количество экспериментов, посвященных исследованию структуры нуклонов, в то же время процессы фрагментации кварков в адроны являются недостаточно хорошо изученными. Структуру нуклонов изучают в реакциях глубоко-неупругого рассеяния. Исследование процессов фрагментации проводится в экспериментах по глубоко-неупругому рассеянию, е+е~-аннигиляции и в адрон-адронных взаимодействиях. В каждом из упомянутых выше экспериментов процессы фрагментации имеют свои особенности. Для формирования полной картины фрагментации киарков в адроны необходимо знать результаты таких исследований во всех трех типах экспериментов. К настоящему времени накоплено большое количество экспериментальных данных по фрагментации кварков в адроны в е+е"-аннигиляции и адрон-адронных взаимодействиях. В то же время, подобных данных, полученных при ГНР пептонов на нуклонах, для анализа процессов фрагментации имеется недостаточно. Реакции глубоко-неупругого рассеяния заряженных лептонов на нуклонах. Глубоко-нез’пругим рассеянием {ГНР) называют такие процессы, при которых квадрат переданного четырех-импульса от лептона к нуклону велик (1]. В первом порядке теории возмущений квантовой электродинамики процессы ГНР заряженных лептонов описываются как обмен виртуальным фотоном (рис. ГНР важным инструментом для изучения структуры нуклонов. Считается, что фотон поглощается кварком, кварк получает энергию, после чего начинается процесс фрагментации кварка в адроны. Таким образом, ГНР состоит из двух подпроцессов: рассеяние лептона на кварке и последующей фрагментация кварка, и эти два процесса факторизованы. Рис. Диаграмма процесса глубоко-нсуиругого рассеяния. I - начальный (пучковый) лептон, рассеивающийся на нуклоне ТУ, I' - рассеянный лептон, X - конечные адронные состояния, образующиеся в результате фрагментации кварков. Введем следующие обозначения (рис. Е,к) - четырех -импульс налетающего лептона, к! Е , к ) - четырех -импульс рассеянного лептона, 0 -угол рассеяния лептона в лабораторной системе, Р - четырех -импульс нуклона-мишени, М - его масса, и q = к — к' - четырех -импульс виртуального фотона (7*). Процесс инклюзивного ГНР лептонов на нуклонах определяется через переменные, описанные в табл. При фиксированной энергии пучка Е кинематику ГНР неполяризованньтх частиц полностью можно описать набором из двух переменных. Процессы ГНР описываются в рамках кварк-партонной модели. Кварк-партонная модель - это модель, основанная на предположении, что кварки являются точечными безмассовыми составляющими нуклона [2]. В пределе больших 0І1 (т. Таблица 1: Переменные, описывающие процесс глубоко-неупругого рассеяния. С)2 = —д2 = -(А: - к')2 Квадрат 4г-импульса виртуального фотона взятый со знаком минус. ЬЗ II II Энергия виртуального фотона 7*. З2- х 2Ми Относительная доля импульса нуклона, которую имеет партой. II II СЧ1* Относительная доля энергии электрона переданная нуклону. В кварк-партонной модели вводятся функции распределения кварков но импульсам ? Э2), где / - аромат кварка. Эти функции имеют смысл вероятности обнаружить в нуклоне кварк <7/ с относительной долей импульса нуклона х (в системе бесконечного импульса): Рд — х • Р. Экспериментально измеряемую пару переменных (Е',6) обычно конвертируют в пару (т, О1) или (и, С}2), которые можно интерпретировать в рамках кварк-партонной модели. N ->• ( + к + X. Кинематику рождения адронов удобно рассматривать в системе центра масс виртуального фотона 7* и нуклона мишени N (рис.