Создание требуемых микроклиматических условий в храмах

• Автор: Осипов, Юрий Владимирович
• Шифр специальности: 05.23.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 267 с. : ил

Глава 1. Обзор работ по аэродинамике, аэрации, тепло и массообмену. Постановка задачи. Глава 2. Теоретические основы изучаемых процессов. Тепло и массообмен в храмах. Уравнения естественной конвекции. Выводы по главе 2. Глава 3. Экспериментальные исследования. Определение скоростных полей около внутренних поверхностей ограждающих конструкций. Определение температурных полей на внутренних поверхностях ограждающих конструкций. Результаты экспериментальных исследований. Тепло и массообмен. Оценка точности измерений. Выводы по главе 3. Глава 4. Заключение. Библиографический список. Приложения. Приложение А. Профили скоростей и температур. Приложение Б. Характеристики воздушных потоков. Приложение В. Эго можно сделать, если обратить явление, т. При равномерном, прямолинейном движении тела в среде прямое и обращнное движения в силовом отношении эквивалентны этим обстоятельством широко пользуются как в теории, так и в эксперименте, когда испытывают неподвижную модель в потоке аэродинамической трубы.


В самом деле, струйка не может закончиться внутри жидкости сечением конечного размера, так как это противоречило бы предположению о непрерывном распределении скоростей в жидкой среде она не может также сойти на нет в форме острия, так как в конечной точке острия, по уравнению расхода, получились бы бесконечно большие плотность или скорость частиц, что физически невозможно. При рассмотрении закона сохранения энергии и уравнения энергии в дифференциальной форме для элементарной струйки в жидкой среде выделяется элементарный объм рис. Дт равно количеству тепла, сообщнному элементу за то же время, сложенному с работой, которую произвели за то же время приложенные к элементу внешние силы. При движении элемента работа этих сил будет изменять его энергию. Элемент может также получать тепловую энергию из окружающей среды или расходовать е в окружающую среду. Поэтому закон сохранения энергии формулируется следующим образом изменение энергии элемента, отнеснное к единице массы, равно полученному элементом количеству тепла, сложенному с работой внешних сил ди ДУ 2 Дг Д3 Др р дк. При одномерном течении К и 0 зависят только от э. Р р. Это уравнение энергии в дифференциальной форме. Частный случай этого уравнения был выведен Д. Бернулли в г. Уравнение энергии является одним из основных уравнений аэродинамики. Широкая область его применения обусловлена тем, что для общего класса случаев, именно для установившегося движения, оно связывает такие важнейшие величины, как скорость жидкости, е плотность, давление в данной точке, высоту расположения данной точки, внутреннюю и полученную энергию и др. Рис. Это уравнение называется уравнением Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости. Трхчлен р р v2 2 7 имеет простой физический смысл. Первое слагаемое можно рассматривать как потенциальную энергию давления, приходящуюся на единицу объма, р v2 2 как кинетическую энергию того же объма и у как потенциальную энергию того же объма, происходящую от земного притяжения. Сумма этих величин представляет собой полную внешнюю механическую энергию единицы объма жидкости величина внутренней энергии в эту сумму не входит. В уравнении 2. Для разных струек полная энергия единицы объма может быть разной. Размерность каждого слагаемого в уравнении 2. Давление р называют аэродинамическим давлением или, ещ иначе, в связи с названиями других слагаемых в этом уравнении, статическим давлением. Слагаемое р v называют скоростным или, иначе, динамическим давлением и слагаемое у весовым давлением. Следует отмстить, что действительным давлением, в физическом смысле этого слова, является только статическое или, иначе, аэродинамическое давление. Если воспользоваться названиями отдельных слагаемых уравнения Бернулли, то закон, выражаемый уравнением 2. В сжимаемой среде объм не сохраняется, тогда как масса или, вес есть величина постоянная во вс время движения. Поэтому для сжимаемой среды уравнение энергии должно быть написано для единицы массы или веса. Из уравнения Бернулли следует, что если энергия одного вида, например кинетическая, вдоль струйки нарастает, то энергия другого вида, т. Принимая за точку торможения потока или критическую точку при обтекании тврдого тела потоком жидкости точку разветвления набегающей на тело струйки, а движение горизонтальным 0, по уравнению Бернулли давление в точке торможения потока несжимаемой жидкости равно сумме статического и динамического давлений в потоке. Эту сумму называют полным давлением. Следует отметить, что в точке торможения давление достигает максимального возможного значения, так как по уравнению Бернулли в случае горизонтального движения р р v2 2 , и, следовательно, давление будет наибольшим в той точке, где скорость наименьшая такой точкой является точка торможения, ибо в ней v 0. Для расчтов пользуются обычно не абсолютным значением давления в данной точке, а разностью между давлением в данной точке и статическим давлением в потоке. Эту разность называют избыточным давлением в данной точке. В точке торможения избыточное давление равно динамическому давлению в потоке Ро р Р V2 2. Прежде чем применять уравнение Бернулли к определению давления на поверхности движущегося тела, нужно от неустановившегося движения в среде перейти к эквивалентному в силовом отношении установившемуся движению.