Построение двусторонних оценок на решения интегральных моделей некоторых саморегулируемых систем

• Автор: Карелина, Раиса Олеговна
• Шифр специальности: 05.13.18
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Омск
• Количество страниц: 146 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1.

1.1 1.2 1.3 1.

1.

1.4 ГЛАВА 2.

2.2 ГЛАВА 3.

3.

МЕТОДИКИ РЕГИСТРАЦИИ, ОБРАБОТКИ И АНАЛИЗА СПЕКТРОВ.

Источники возбуждения спектров. Спектроскопическая аппаратура. Методика обработки спектрограмм. Методы анализа спектров.

. 1 Экспериментальное выделение линий различной кратности ионизации.

. 2 Методика полуэмпирической экстраполяции.
. 3 Процесс идентификации спектров. СПЕКТРЫ ИОНОВ С ОСНОВНЫМ СОСТОЯНИЕМ 4с.
О некоторых свойствах спектра излу чения перехода 44с4 в изоэлектроннной последовательности родия. Исследование спектров ионов СсШ, эпуз, эвун, теуш.
СПЕКТРЫ ИОНОВ ГРУППЫ ПЛАТИНЫ С ОСНОВНЫМ СОСТОЯНИЕМ 5с2 .
Основные особенности спектров ионов последовательности УЫ.
Исследование спектров ионов ТаГУ,

т, оэуи, хгуш .
3.2.1 Конфигурации 5с и 57 в
. ТаГУ и У.
3.2.2 Конфигурация 5с в 0зУ,
3.3 Анализ переходов 5с 5ср5с
в РМХ.
3.4 Анализ переходов 5с5ср55рс
в АиХ и НдХ1.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА


Поскольку обычно используемые источники возбуждения спектров, искровые разряды различных типов, нестационарны, число одновременно присутствующих ионов разной кратности ещё более увеличивается. Поэтому спектрограммы в ВУФ области содержат, как правило, несколько тысяч спектральных линий, причём спектральные области линий различных ионов перекрываются. Следующей причиной, как и в За-спектрах является влияние конфигурации с возбуждением внутреннего электрона, з данном случае: 4рсік+1, 5рсІк+1. Энергия возбуждения этой конфигурации вдоль последовательности растёт пропорционально заряду атомного остатка, в то время как у других конфигураций - квадратично заряду. Поэтому вдоль последовательности изменяется относительное положение этих конфигураций, её средняя энергия "опускается” от положения вблизи границы ионизации в начале изоэлектронной последовательности до энергий первых возбуждённых конфигураций. В ионах кратности около конфигурации типа пр5пбк+1 становятся резонансными (рис. Кроме того, аналогично ведут себя конфигурации 4сік_ ? Поэтому при продвижении вдоль последовательности происходит пересечение конфигураций и их взаимодействие, нарушающее гладкость изоэлектронного поведения уровней и приводящее к полной несостоятельности одноконфигурационного теоретического расчёта. Данная диссертация посвящена экспериментальному изучению ионов с основными состояниями -4с и 5с. Диссертация состоит из введения, трёх глав, заключения и приложений. Рис. ЯЬ1 (верхний рисунок) и УЫ (нижний рисунок) . Описаны экспериментальные приёмы анализа спектров, кратко изложены теоретические методы расчёта длин волн и уровней энергии. Вторая глава посвящена исследованиям спектров ионов, в которых 4с электроны находятся в основном состоянии. В ней подробно описаны спектры изученных переходов 4с-(4с4? БЬУИ, ТеУШ. Обсуждаются некоторые специфические эффекты, обнаруженные в энергетической структуре конфигурации 4сЭ? В третьей главе приведены результаты изучения спектров ионов . Та1У, т, ОбУИ, 1гУШ, РГ1Х, АиХ, НдХ1. В приложения вынесены таблицы идентифицированных длин волн, найденных уровней энергии и энергетических параметров изученных конфигураций. ГЛАВА 1. В диссертационной работе исследовались спектры ионов кратностью от 3 до и с зарядом ядра от до . Поэтому для эффективного возбуждения спектров этих ионоз были необходимы источники плазмы с электронной температурой, изменяющейся в довольно широких пределах, приблизительно от до 0 эВ. Кроме того тяжёлые ионы с заполняющейся б - оболочкой обладают сложными спектрами с большой плотностью линий, поэтому спектр источника должен обладать как можно более узкими спектральными линиями. Из известных лабораторных источников плазмы этим требованиям в наибольшей мере удовлетворяют импульсные электрические разряды в вакууме. Для данного типа источников эффективная электронная температура плазмы является функцией тока разряда, причём последний можно легко варьировать изменением электрических параметров разрядного контура. Уширение спектральных линий в плазме разряда определяется, в основном, тепловым эффектом Допплера, и разрешающая способность в спектрах данных источников (Х/ДА. Большинство спектров ионов кратности больше 5 в данной работе было получено с использованием малоиндуктивной трёхэлектродной вакуумной искры. Данный источник состоит из анода диаметром 4 мм и плоского катода, внутрь которого введен третий электрод, служащий для инициации электрического разряда. Межэлек-тродный промежуток составлял 4-5 мм. Катод изготовлялся из алюминия или углерода, анодом служил стержень из исследуемого материала либо А1-стержень с впрессованным порошком исследуемого элемента. Ф заряжался до номинального напряжения (обычно 4-5 КВ), затем на триггерный электрод подавался короткий -КВ импульс поджига, инициирующий основной электрический разряд. Пиковый ток разряда варьировался в пределах 5- КА с помощью дополнительной индуктивности (Ь=0-2. Гн), вводимой в разрядный контур. Временной режим работы вакуумной искры-одиночные импульсы, следующие с периодичностью - имп/мин, характерное время экспозиции - мин. Иногда применялась вакуумная искра с другими параметрами разряда (С=0мкФ, и=1.