Реверсивные методы записи для оптических дисковых накопителей информации

• Автор: Слесарев, Юрий Николаевич
• Шифр специальности: 05.13.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Пенза
• Количество страниц: 342 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА 1. АНАЛИЗ МЕТОДОВ ТЕРМОМАГНИТНОЙ ЗАПИСИ ТМЗ.

1.1. Обзор методов ТМЗ информации

1.2. Анализ моделей переключения носителя записи при ТМЗ.

1.3. Анализ процессов стирания информации при ТМЗ

1.4. Обзор моделей ТМЗ.

1.5. Обзор методов воспроизведения ТМЗ.

1.6. Постановка задачи исследования.

ГЛАВА 2. ИССЛЕДОВАНИЕ И ОБОСНОВАНИЕ МОДЕЛЕЙ ПЕРЕКЛЮЧЕНИЯ НОСИТЕЛЯ ИНФОРМАЦИИ ПРИ ТМЗ.

2.1. Бинарная модель переключения носителя информации

2.2. Непрерывная модель переключения носителя информации.
2.3. Обоснование моделей переключения состояния носителя.
2.4. Модели процесса стирания информации при ТМЗ.
2.5. Выводы к главе 2.
ГЛАВА 3. ОПТИМИЗАЦИЯ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ НОСИТЕЛЯ ИНФОРМАЦИИ ПРИ ЗАПИСИ И СТИРАНИИ.
3.1. Разработка метода оптимизации толщины магнитооптического носителя информации
3.2. Разработка метода оптимизации геометрических размеров области записи
3.3. Разработка метода выбора плотности размещения дорожек на поверхности носителя информации
3.4. Разработка метода выбора величины магнитного поля стирания информации
3.5. Повышение устойчивости областей записи к действию полей записи и стирания
3.6. Выводы к главе 3
ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ВОСПРОИЗВЕДЕНИЯ ИНФОРМАЦИИ
4.1. Отношение сигналшум в системе магнитооптического воспроизведения
4.2. Характеристический импульс и амплитудночастотная характеристика канала воспроизведения.
4.3. Искажения при записи информации.
4.4. Искажения сигнала при магнитооптическом воспроизведении.
4.5. Исследование методов формирования сигнала воспроизведения при ТМЗ
4.6. Выводы к главе 4
ГЛАВА 5. РАЗРАБОТКА И ИССЛЕДОВАНИЕ МОДЕЛЕЙ ДИНАМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ ПРИ ТМЗ.
5.1. Обоснование модели расчета магнитного поля записи при конечной и бесконечной ширине дорожки записи.
5.2. Описание петель гистерезиса при ТМЗ.
5.3. Разработка самосогласованной динамической модели ТМЗ
5.4. Исследование динамических процессов при ТМЗ на носителе с записью за точку Кюри
5.5. Исследование динамических процессов при ТМЗ на носителе с темпера
турным спадом коэрцитивной силы
5.6. Выводы к главе 5
ГЛАВА 6. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ АНАЛИЗА ПРОЦЕССОВ ЗАПИСИ, ВОСПРОИЗВЕДЕНИЯ, СТИРАНИЯ В РАЗРАБОТКАХ УЗЛОВ НАКОПИТЕЛЕЙ ИНФОРМАЦИИ С ТМЗ
6.1. Разработка электронной части каналов воспроизведения
6.2. Разработка систем синхронизации.
6.3. Разработка каналов записи.
6.4. Разработка сервосистем накопителей с ТМЗ
6.5. Контроль параметров носителей информации с ТМЗ
6.6. Выводы к главе 6
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
ЛИТЕРАТУРА


Второй метод прямой перезаписи использует модуляцию магнитного поля и лазерный пучок непрерывной интенсивности, облучающий носитель и осуществляющий понижение коэрцитивной силы в зоне нагрева. Изменяющееся магнитное поле, связанное с записываемыми данными, осуществляет переключение носителя в зоне нагрева. След записи имеет форму полумесяца. Экспериментально полученный длина следа записи составляла 0. Стирание информации является другой важной стороной ТМЗ информации и представляет собой процесс, противоположный записи. Изучение литературы по этому вопросу показывает, что данная проблема является наиболее неисследованной, неясной среди всех аспектов ТМЗ и требует особого рассмотрения. О стирании информации нет упоминания в монографиях, затрагивающих вопросы оптической перезаписи [2,3,,], а также в обзорных статьях [4,]. В табл. ТЬРе различного состава основных фирм разработчиков, отсутствуют данные по полям стирания для конкретных материалов. Неопределенность коснулась и стандарта [] на оптические диски для ТМЗ, в котором приведен значительный разброс в значениях полей стирания, не позволяющий сделать точные выводы о значениях их величин. В соответствии с типами ТМЗ процесс стирания можно определить как стирание носителя с ТМЗ за точку Кюри и стирание на носителе с температурным спадом коэрцитивной силы. При комбинированном способе записи должен существовать и механизм возвращения к исходному состоянию, основанный на перечисленных разновидностях ТМЗ. Для осуществления стирания известны два способа: стирание (перемагничивание) целиком всего носителя или части носителя, находящегося под устройством стирания (стирающей катушкой, магнитом), путем приложения поля, превышающего коэрцитивную силу носителя, имеющего температуру окружающей среды. Второй способ связан с локальным стиранием и выполняется приложением поля, осуществляющего обратное переключение только части носителя, находящеюся в парамагнитном состоянии, или коэрцитивная сила которого понижается вследствие нагрева области стирания. Осуществление способов стирания иллюстрируется рис. Процесс стирания за точку Кюри показан на рис. Рис. Рис. Фокусирующий пучок вызывает нагрев участка носителя, содержащего переключенную при ТМЗ область носителя (след записи) (рис. Кюри. Одновременно с нагревом прикладывается поле стирания в направлении, противоположном размагничивающему полю Нразм (рис. Стирание информации можно осуществить модуляцией интенсивности лазерного излучения или магнитного поля стирания (рис. При изучении процессов стирания, расчете значения магнитного поля важен выбор критерия стирания, т. В работе [6] приведена таблица (табл. МпВ1 толщиной 0. Иу а - соответственно толщина, половина длины квадратной области записи. Экспериментальное значение поля стирания было больше расчетного значения. В работе не раскрывалось содержание критерия стирания. Был сделан вывод о точном согласовании экспериментальных данных с расчетными. Однако формула (1. При ее выводе сделаны упрощающие допущения, например, длина радиус-вектора от начала координат до точки наблюдения много больше толщины носителя. Рис. Таблица 1. В [ ] приведены характеристики экспериментальной памяти на основе МпВ1 носителя, среди которых следует отметить следующие: размер области записи находился в пределах от 0. Вт. При записи прикладывалось поле значением 0 Э, полученное экспериментально поле стирания соответствовало значению 0 Э. Сведения о толщине носителя отсутствовали. В работе [6], подтверждающей пороговую модель, делается вывод, что значение размагничивающего поля является достаточным, чтобы вызвать насыщение материала. В работе приведена формула расчета величины размагничивающего поля, свободная от недостатков, соответствующих формуле (1. Э. Используя критерий, задаваемый неравенством (1. Э <ЯСТИр<=2 Э. Значение поля стирания, полученное экспериментально, равно 0 Э. Из этого делается вывод о превосходном совпадении теоретических результатов с экспериментальными. Методика эксперимента не описана. В работе приведен график зависимости поля стирания от толщины носителя, полученный аналитическим путем и соответствующий критерию (1.