Динамика квантовых систем с нелокальным во времени взаимодействием и влияние нелокальности на уширение спектральных линий атомов

• Автор: Мутыгуллина, Айгуль Ахмадулловна
• Шифр специальности: 01.04.05, 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 140 с. : ил.

1.1. Вводные замечания.

1.2. Каноническая и фейнмановская

формулировки квантовой теории.

1.3. Основополагающие физические принципы

1.4. Оператор эволюции.

1.5. Обобщенное уравнение движения.

1.6. Динамика квантовых систем.

1.7. Матрица рассеяния.

Глава 2. Новый класс моделей в квантовой теории.

2.1. Вводные замечания.

2.2. Модель сепарабельного взаимодействия

2.3. Физический смысл новых моделей
в квантовой теории
2.4. Решение разностного уравнения.
2.5. Логарифмическая модель
2.6. Модель с нелокальной короткодействующей
частью взаимодействия.
2.7. Динамика, генерируемая нелокальным
во времени взаимодействием
2.8. Модели с нелокальным во времени взаимодействием
и проблема описания естественного уширения спектральных линий
Стр.
Глава 3. Нелокальные во времени взаимодействия и
уширения спектральных линий атомных систем
3.1. Вводные замечания
3.2. Уширение спектральных линий
атомных систем
3.3. Уширение спектральных линий, обусловленное нелокальным во времени взаимодействием атома
с окружающей средой.
3.4. Исследование влияния нелокальности взаимодействия
на форму уширения спектральных линий
Глава 4. Эффекты запаздывания и
динамика нуклонов.
4.1. Динамика систем с постоянно связанными канатами.
4.2. Нелокальность нуклон нуклонных взаимодействий.
4.3. Мезонная теория ядерных сил
4.4. Непрерывность оператора эволюции
и динамика адронов.
4.5. Нуклон нуклоннос рассеяние при
низких энергиях
4.6. Нелокальная короткодействующая часть
взаимодействий
4.7. Влияние эффектов запаздывания на
характер динамики нуклонов.
Заключение.
Литература


Проиллюстрируем указанную особенность вычисления вероятностей в квантовой механике на примере следующего мысленного эксперимента, в котором можно последовательно произвести три измерения сначала измерить величину Л, затем В и, наконец, С. Величины Л, В и С фактически не обязаны быть различными вполне достаточно, если мы будем иметь в виду просто три последовательных измерения координаты. Пусть а один из возможных результатов измерения Л, Ь результат, который может получиться при измерении В, с возможный результат третьего измерения С. Обозначим через Ра, вероятность того, что если измерение Л дало результат а, то при измерении В получится Ь. Аналогично, пусть Рьс будет вероятность получить при измерении С значение с, если измерение В дало . Далее, обозначим через Ри вероятность того, что при измерении С будет найдено значение с. Л получился результат а. Наконец, обозначим через Раьс вероятность всех трех событий, т. Л дало результат а, то при измерении В и С получатся Ь и с. Рас Е
Действительно, если начальное измерение А дало результат а, а потом при измерении С было найдено значение с, то в промежутке времени между А и С величина В должна была иметь какоето значение. Вероятность того, что оно равнялось Ь. Ра1,с. Е.
Так вот, существенное различие между классической и квантовой физикой как раз и связано с формулой 1. В классической механике это равенство всегда справедливо. В квантовой механике оно часто оказывается неверным. Классическая формула, получающаяся, если подставить 1. Фас Е фаЬфЬс 1. Логическая ошибка, допущенная при выводе 1.