Математическое обеспечение интерпретации векторных измерений в индукционной электроразведке при детализационных работах

• Автор: Ву Тху Хыонг, 0
• Шифр специальности: 04.00.12
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 143 c. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ

В в а д а н и 0 .

Гяава I, Задачи, связанные с влиянием среды. Н

1.1. Краткий обзор по исследованию полей локальных проводников в среде. Факторы влияния среды на аномалии локальных проводников и методы их учета при интерпретации. Н
1.2. Исследование влияния среды в виде аномалии электрического типа на примере задачи о шаре

1.3. Поле электрических диполей на поверхности двуслойной среды

1.3.1. Постановка задач и модель исследования

1.3.2. Поле вертикального электрического диполя.

1.3.3. Поле горизонтального электрического диполя

1.3.4. Схема решения задачи о поле электрических диполей, находящихся в проводящей среде.

Глава 2. Возможности метода полного нормированного

градиента при интерпретации яекгорных измерений электромагнитных полей
2.1. Методы трансформаций электромагнитных полей. Возможность использования метода полного нормированного градиента при интерпретации нестационарных полей.
2.2. Применение алгоритма полного нормированного градиенгашГ к профильным и скважинным векторным наблюдениям 4з
2.3. Опробования алгоритма ПНГ на магемаги ческой модели с круговыми токовыми контурами 4
Глава 3. Система аппроксимационных алгоритмов интерпретации векторных измерений на основе модели с токовым контуром.
3.1. Выбор адпрокеимациэнной модели
3.2. Алгоритм обработки векторных измерений ОЯТОСт
3.3. Алгоритм определения плоскости токового контура, моделирующего рудное тело Я
3.4. Алгоритм нахождения эквивалентного магнитного диполя I
3.5. Алгоритм определения эквивалентного электрического диполя .
3.6. Система алгоритмов определения параметров токового кольца
3.7. Алгоритм поиска оси токового контура
Глава 4. Структура программного обеспечения интерактивной интерпретации и организация локальной базы данных индукционной рудной разведки на микро ЭВМ Электроника
4.1. Технические характеристики микроЭВМ.Электроника .
4.2. Локальная база данных.
4.3. Необходимость интерактивной интерпретации при решении рудных задач
4.4. Допустимые графы обработки и интерпретации с помощью разработанного математического обеспечения.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА


Все разработанные алгоритмы и программы, приведенные в работе,
написаны на языка АЛГ0Д для ЭВМ Одра и Форгран1У и го гоеы к янадранию. Основныа результаты работы докладывались на научной конференции профессорскопреподавательского состава МГРИ г По тема диссертации опубликована I статья. Работа выполнена в Московском ордена Трудового Красного Знамени геологоразведочном институте имени Серго Орджоникидзе под научным руководсгЕом профессора кафедры высшей математики, д. МАКАГОНОВА П. Автор выражает искреннюю благодарность научному руководителю за неустанное внимание, поддержку и помощь, доценту МУХИНОЙ Н. И. и БУГАЕВОЙ Е. С. за содействие в работе, к. ВЕДИКИНУ А. Б., к. БУДГАКОВУ Ю. И. и БР0НСК0МУ В. В. за предоставленный материал для работы и полезные обсуждения, также всему коллективу лаборатории ЭВМ за доброжелательное отношение в процессе выполнения диссертационной работы. Краткий обзор по исследованию полей локальных проводников в среда. Применение электромагнитных методов на этапа детальных лоис ков и разведки в районах со сложными гаологогеофизическими разрезами требует более детального описания геометрических и физических свойств локальных проводников в проводящей вмещающей среде и всестороннего учета влияния среды. На основе анализа простейших электродинамических задач о локальных проводниках простой геометрической формы в переменном электромагнитном поле удается установить характерные особенности физических явлений, наблюдаемых при поисках хорошо проводящих рудных тел электромагнитными методами разведки ,,,, . Источниками квазисгационарного вторичного электромагнитного поля в общем случав являются как токи, индуцированные в локальном объекте, гак и токи в проводящей среде и электрические заряды на границах сред с различными удельными сопротивлениями. Физически вторичное поле можно представить в виде сумм двух слагаемых, которые принято называть аномалиями магнитного к электрического типа. В области достаточно низких частот, где возбуждающее поле может рассматриваться как невзаимодействующая сумма электрического и магнитного полей, поле магнитного типа связано с индуцированием вихревых токов внутри проводника первичным магнитным полем, а поле электрического типа может интерпретироваться как результат воздействия на проводник первичного электрического поля ,, . Аномалии двух типов по разному зависят от вида возбуждающего поля, от формы проводящего объекта, его проводимости, проводимости среды и от частоты. Поэтому они дают различную информацию об изучаемом геоэлекгрическом разрезе ,, 1 . Разработанная теория интерпретации аномалии индукционных методов электроразведки базируется в основном на расчетах и результатах моделирования переменных магнитных полей в присутствии проводников правильной формы, помещенных в непроводящую среду. Методика индукционной электроразведки строилась гак, чтобы вклад в измеренный сигнал был свядан с аномальными эффектами магнитного типа. Это обеспечивает в первую очередь выборы источника . Роль гальванического возбуждения в формировании вторичного магнитного поля от локальных проводников в методе переходных процессов, как показывали эксперименты , ограничивается временем существования электрического поля во вмещающей среде, заданного источником первичного поля. Если эффекты от среды и хорошо проводящих объектов разделяются во времени, го характер вторичных полей на поздней стадии переходного процесса отвечает индуктивному возбуждению. В настоящее время возбуждение осуществляется в основном с помощью незазамленной петли рамки, вертикального магнитного диполя и бесконечно длинного кабеля. Для уменьшения влияния аномалии электрического типа обычно рекомендуется проводить измерения на предельно низких частотах , поскольку величина аномалии электрического типа пропорциональна отношению возбуждающего поля в0и0, а при уменьшении частоты и индуктивном возбуждении эго отношение уменьшается. В работе проведены расчеты и анализ компонента вторичного поля магнитного поля в присутствии проводящего шара, помещенного в проводящую безграничную среду.