Полимерные микросферы в качестве твердых стабилизаторов эмульсионных систем

• Автор: Макарова, Светлана Альбертовна
• Шифр специальности: 02.00.06, 02.00.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 153 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР

1.1. Факторы агрегативной устойчивости латексных систем

1.2. Причины поверхностной активности микрочастиц

1.3. Свойства пленок полистирольных микросфер

1.4. Модификация поверхности полистирольных микросфер

1.4.1. В процессе синтеза полистирольных микросфер.

1.4.2. В результате адсорбции белков на поверхности синтезированных полистирольных микросфер.

1.5. Метод ИКспсктроскопии в исследовании вторичной

структуры белков

1.6. Исследование вторичной структуры белков методом
ИК спектроскопии
1.7. Принципы определения вторичных структур
белков на основе ИК спектров
2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
2.1. Объекты исследования
2.2. Методы исследования
2.2.1. Метод синтеза полистирольных микросфер с различным строением межфазного слоя
2.2.2. Модификация поверхности полимерных микросфер
при адсорбции ЬСА
2.2.3.Определение размера полистирольных микросфер.
2.2.3.1.росвечивающая электронная микроскопия.
2.2.3.2. Динамическое светорассеивапие
2.2.4. Определение потенциала из данных по
электрофорезу частиц методом фотон корреляционной спектроскопии.
22.5. Метод Ленгмюра
2.2.6. Микроскопические исследования морфологии пленок
и эмульсии.
2.2.7. Исследование морфологии перенесенных пленок методом Атомносиловой Микроскопии.
2.2.8. Исследование вторичной структуры макромолекул БСЛ методом ИКспектроскопии
2.2.9. Исследование устойчивости водной дисперсии полистирольных микросфер.
2.2 Получение эмульсии тетрадекана в воде, стабилизированной полистирольными микросферами.
2.2 Метод моделирования удаления нефтяного загрязнения с поверхности дисперсного материала почвы.
3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
3.1. Синтез полимерных микросфср
3.2. Адсорбции БСА на поверхности полистирольных
микросфер
3.3. Влияние электролитов па вторичную структуру молекул БСА, адсорбированных на поверхности полимерных микросфср
3.4. Влияние электролитов на параметры изотерм двумерного давления пленок, сформированных из полистирольных микросфср
3.5. Морфология пленок, сформированных из полистирольных микросфер
3.6. Эмульгирующая способность водных дисперсии
модифицированных полистирольных микросфср
3.7. Принципы создания нового способа очистки грунта
от загрязнений нефтепродуктами
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ


Согласно условию 1 расклинивающее давление есть частное производное изменение энергии Гиббса по изменению толщины прослойки жидкости в случае перекрытия межфазных поверхностных областей. Расклинивающее давление представляется как давление, действие которого направлено по нормали к поверхности раздела фаз. Расклинивающее давление зависит от толщины слоя жидкости. Па при толщине слоя 1 мкм. С уменьшением толщины слоя воды до 0, мкм расклинивающее давление резко увеличивается и составляет уже 1,4 Па. Представление о расклинивающем давлении одно из фундаментальных в коллоидной химии. Расклинивающее давление проявляется во всех случаях образования тонких слоев жидкости. Оно возникает в тонком слое жидкости не только между двумя твердыми телами различной формы, но и между жидкими и газообразными частицами дисперсной фазы в системах с жидкой дисперсионной средой и во всех других случаях, когда между двумя конденсированными телами находиться тонкая прослойка жидкости. Понятие о расклинивающем давлении является основополагающим в теории ДЛФО, которая названа по первым буквам фамилии ученых, предложивших ее Б. В. Дерягин, Л. Д. Ландау, Е. Фервей и Дж. Овербек. Теория позволяет изменять устойчивость лиофобных дисперсных систем. При сближении частиц до определенного расстояния Ь возникают силы межмолекулярного взаимодействия 7гЧ им противодействуют электростатические силы ЯэИ. Они вызваны, в частности, отталкиванием одноименных зарядов противоионов, которые образуют ДЭС на поверхности частиц. Напомним, что формирование двойного электрического слоя происходит самопроизвольно и приводит к снижению поверхностной энергии. Соотношение между электростатическим отталкиванием и межмолекулярным притяжением изменяется в зависимости от расстояния И между поверхностями двух частиц. А константа межмолекулярного взаимодействия или константа Гамаксра. Принято считать, что силы притяжения отрицательны, поэтому в правой части формулы 2 споит знак минус. Электростатическая компонента расклинивающего давления обусловлена перекрытием диффузных слоев ДЭС в зазоре между частицами. Электростатические силы отталкивания определяются значением электрического р потенциала см. X толщина диффузного слоя, у величина, зависящая от электрического р потенциала поверхности. Б огличии от уравнения 2 в формуле 4 отсутствует размер частиц г величина, определяющая свойства дисперсных систем. По величине силы межмолекулярного взаимодействия можно определить энергию этого взаимодействия, т. Уравнение 5 отражает энергетический аспект межмолекулярного взаимодействия и соответствует работе, необходимой для перемещения двух тел из бесконечности на расстояние , при котором возникает межмолекулярнос взаимодействие. Итак, возможен силовой и энергетический подход к оценке взаимодействия частиц, определяющих их возможную коагуляцию. Изменение сил притяжения лшЬ и эй, которые характеризую электростатическую компоненту расклинивающего давления, в зависимости от расстояния между частицами показано па рис. Выше оси абсцисс отложены силы отталкивания, а ниже притяжения. В связи с тем, что межмолекулярная компонента изменяется по степенному закону, а электростатическая но экспоненциальному, результирующая двух сил лИ, которая является изотермой расклинивающего давления, пересекается с осью абсцисс, в точках А, В, С. В зависимости от расстояния между частицами лй можно разбить на три характерных участка. На участке I электростатическая компонента в соответствии с уравнением 3 стремится к постоянному значению, а межмолекулярная компонента см. Ь стремящейся к нолю. Поэтому на малых расстояниях наблюдается значительное преобладание притяжения между частицами. Возникает глубокий энергетический минимум, гак называемая первая потенциальная энергетическая яма. Расклинивающее давление равно яЬ . Притяжение между частицами имеет место па относительно больших расстояниях участок III, когда расклинивающее давление становится минимальным яЬп вторая потенциальная энергетическая яма. На средних расстояниях участок II возникает потенциальный барьер. Ему соответствует расклинивающее давление яИб.