Статистическая модель деконфайнмента в кластеризующейся материи

• Автор: Шаненко, Аркадий Аркадьевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1992
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 167 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение

Глава I. Статистические модели деконфайнмента

1.1 Эволюция метода "статистического бутстрапа"

1.2 Стандартные статистические методы

1.3 Развитие статистических моделей деконфайнмента

1.4 Сравнение предсказаний статистических моделей

с решёточными результатами

1.5 Необходимость учета сосуществования адронов

и плазмы
Глава!. Кластеризующаяся материя
2.1 Кластерный гамильтониан
2.2 Условие гетерофазтЗГб''£ав*новесия
2.3 Газовое приближение’
2.4 Необходимое и достаточное условия кластеризации
2.5 Потенциалы взаимодействия кластеров
2.6 Учёт отталкивания частиц по Вак-дер-Ваальсу
2.7 Коррекция подхода Ван-дер-Ваальса
2.8 Влияние квантовости частиц на кластеризацию
Глава Ж. Деконфайнмент в бескварковых моделях
3.1 Модель с правилами запрета
3.2 Поведение модели с правилами запрета
3.3 Термодинамически согласованный метод описания
глюонной плазмы
3.4 Газ глюболов в приближении Хартри

3.5 Термодинамически согласованное описание смеси
3.6 Результаты рассмотрения модели с коррекцией
Глава П.Деконфайнмент в Х0/(3) теории с кварками
4.1 Условия гетерофазного равновесия смеси адронов
с плазмой
4.2 Деконфайнмент при ^ =0 в модели с правилами
запрета
4.3 Кварк-адронная смесь в модели с коррекцией при

4.4 Кварк-адронная смесь при конечных барионных
плотностях
Заключение
Литература
Подписи к рисункам

I. ВВЕДЕНИЕ
Вот уже несколько десятилетий одной из самых интригующих проблем физики высоких энергий является возможный деконфайнмент кварков и глюонов |1|. Популярность данного вопроса обусловлено многими его аспектами и, в частности, значительной сложностью и необычностью задачи. А в последние годы интерес к деконфайнменту подогревается также возросшими техническими возможностями эксперимента и, следовательно, надеждой на экспериментальную проверку предсказаний, относящихся к описываемой проблеме.
Как считают, наиболее надежную информацию о процессе де-конфайнмента даёт решеточное моделирование |2-20|. Но в этом методе сталкиваются с большими трудностями при переходе от нулевой барионной плотности к конечным барионным плотностям 1131, что не позволяет на данном этапе использовать решеточные расчеты для интерпретации экспериментальных результатов. В этой связи большой актуальностью обладают статистические модели деконфайн-мента |21-50|, в рамках которых переход от нулевой к конечной барионной плотности не приводит к значительным сложностям. Построение статистической модели, хорошо согласующейся с решеточными предсказаниями при нулевой барионной плотности, в значительной степени облегчило бы поиски кварк-глюонной плазмы. Кроме того, решеточные модели обладают недостаточной физической наглядностью, так как для многих измеряемых на практике характеристик сильно разогретой и сжатой материи внутри файербола сложно найти соответствующую решеточную величину. В то же время результаты статистических моделей, использующих такие понятия, как связанные состояния кварков и глюонов, легко сравнивать с экспериментом. Таким образом, для полноты анализа деконфайнмента

Очевидным следствием (2.41) является соотношение
С$)~ Кп({&})/< <*>, (У&с1,Ул). (2.48)
Тогда при ^ = и при 9-+<х> получаем

Со своей стороны

т^ё) и> с ' <2-50>
так как при 9 »М^ для любого« из рассматриваемого ограниченного набора кластеров
1М ”0* (2.51)
где^=|- , если £п = кАмп =3, если^/?^7 . В случае
нерелятивистского спектра соотношение (2.51) очевидно, при использовании релятивистского варианта для получения (2.51) нужно воспользоваться приближенным равенством +ж

Таким образом, при 1р = сопЛ и &-*-=<> оказывается, что п$ О (п*у) и, соответственно, 21 ЯА -*■ О . Тогда

£ (е + *>). (2.52)
Аналогичный результат получаем также в случае д = соы£ и .
Поскольку и в этой ситуации в некоторой окрестности
точки ^> = 0 можно ограничить константой, то
(2.53)
То есть, кластеризующаяся материя при асимптотически высоких температурах или асимптотически низких плотностях действительно представляет собой газ "элементарных" частиц (при этом важны соотношения (2.40) и (2.41)). Следующий вопрос, непосредственно связанный с выше изложенным, касается условий, при которых в рассматриваемых системах осуществляется кластеризация.