Дифракция H01-волны на некоторых неоднородностях в прямоугольном волноводе

• Автор: Кричевский, В. Н.
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1970
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 181 с.

Часть первая
ДИФРАКЦИЯ ВОЛН НА ПРЕПЯТСТВИЯХ С ВДЕАЛЬНОЙ ПРОВОДИМОСТЬЮ
Глава I. ДИФРАКЦИЯ Но, -ВОЛНЫ НА НЕСИММЕТРИЧНОМ СТЫКЕ ДВУХ ВОЛНОВОДОВ РАЗЛИЧНОЙ ВЫСОТЫ
§ I. Случай произвольного соотношения параметров задачи
§ 2. Малая ступенька
§ 3. Малая щель
Глава II. ДИФРАКЦИЯ Но, -ВОЛНЫ НА ПОЛУПЛОСКОСТИ КОНЕЧНШ ТОЛЩИНЫ И ВДЕАЛЬНОЙ ПРОВОДИМОСТИ В ПЛОСКОМ ВОЛНОВОДЕ
§ I. Общий случай соотношения параметров задачи
§ 2. Полуплоскость малой толщины
Глава III. ДИФРАКЦИЯ Н„, -ВОЛНЫ НА СИММЕТРИЧНОМ СТЫКЕ ДВУХ ВОЛНОВОДОВ РАЗЛИЧНОЙ ВЫСОТЫ
§ I. Общий случай
§ 2. Малые ступеныш
Часть вторая
ДИФРАКЦИЯ ВОЛН НА ПРЕПЯТСТВИЯХ С КОНЕЧНОЙ ПРОВОДИМОСТИ)
Глава IV. СТУПЕНЬКА КОНЕЧНОЙ ПРОВОДИМОСТИ В ПЛОСКОМ ВОЛНОВОДЕ
§ I. Решение задачи в общем случае
§ 2. Предельные случаи
Глава V. ДИФРАКЦИЯ На -ВОЛНЫ НА ПОЛУ плоскости КОНЕЧНОЙ толщины и КОНЕЧНОЙ ПРОВОДИМОСТИ
§ I. Произвольное соотношение параметров задачи
§ 2. Предельные случаи
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЯ

Многие проблемы радиофизики и электроники, особенно миллиметрового и субмиллиметрового диапазонов волн, требуют исследования распространения электромагнитных волн в прямолинейном волноводном тракте при наличии в нем различных неоднородностей. Изучение свойств таких неоднородных волноводов позволяет, с одной стороны, для определенных целей использовать специальным образом выбранные неоднородности в качестве различных элементов тракта (согласующие устройства, разветвители, аттенюаторы и т.д.) а с другой - учитывать при распространении волн потери, возникающие в результате рассеяния их на неоднородностях при преобразовании, затухании и т.д.
В связи с укорочением длины волны размеры волновода уменьшаются. При этом максимальная передаваемая мощность падает, потери увеличиваются.
Потери можно уменьшить, если увеличить площадь поперечного сечения волновода при заданной частоте. Но при этом волновод перестает быть одноволновым и становится многоволновым, т.е. в нем уже электромагнитная энергия может переноситься волнами различных типов.
Теоретически электромагнитные волны распространяются в волноводе при отсутствии неоднородностей независимо друг от друга. Но практически эта независимость ограничивается конструктивной и технической точностью изготовления линий передач.
В областях значений £, близких к целым числам, имеются четко выраженные изломы, что объясняется появлением новых распространяющихся модов.
На рис. (1.20) даны зависимости фаз ^ , 1?2 , К3 от £ в указанном выше диапазоне изменения £ . Как
и в случае модулей исследуемых коэффициентов имеет место однотипность поведения. Значения фаз при всех значениях £ остаются отрицательными. В областях, близких к целым значениям £ , происходит резкое уменьшение фаз. (На рисунке видны
глубокие провалы). Вне этих областей фазы ведут себя достаточно плавно.
На рис. (1.21) изображены модули коэффициента прохождения |^| и коэффициентов возбуждения как функции от
параметра £ . Анализируя их поведение при изменении £ ,
замечаем, что для них также характерны аномалии в областях £ , близких к целым числам. Любопытно отметить, что ведет
себя значительно более полого в области 2,3^ £ ^2,8, чем
в области 1,3^ £ ^1,8, что необходимо учитывать при конструировании приборов СВЧ. (Это замечание справедливо и для |Л^| )
На рис. (1.22) представлены фазы коэффициентов 7^, Т!,, Т3 .
В приложении Ш диссертации представлены результаты табулирования некоторых функций. Численные значения функций даны с точностью до трех знаков после запятой, что являлось
результатом округления значений функций, протабулированных
с большим числом знаков.