Магнитные и кинетические свойства тербия и его сплавов с легкими редкоземельными металлами

• Автор: Кувандиков, Ширинкул Журакулович
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 125 c. : ил

ГЛАВА I. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР

§ I. Косвенное обменное взаимодействие в РЗМ

1.1.Взаимодействие РККЙ

1.2.Электронная структура и поверхность Ферми.

Геликоидальные магнитные структуры

§ 2. Магнитокристаллическая анизотропия РЗМ

2.1.0дноионная анизотропия (ОИА)

2.2.Анизотропия, обусловленная анизотропией обменного взаимодействия (АОВ)

§ 3. Кристаллические и магнитные структуры редкоземельных металлов и их сплавов

3.1.Кристаллические структуры ТРЗМ и ЛРЗМ

и их сплавы
3.2 .Магнитные структуры РЗМ
§ 4. Экспериментальное исследование физических
свойств РЗМ и их сплавов
4.1.Магнитные свойства
§ 5. Рассеяние электронов проводимости в РЗМ
и их сплавах
5.1.Теоретические исследования
§ 6. Способы получения монокристаллов РЭМ и
их сплавов
Глава II. МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ
§ -I. Приготовление образцов
§ 2. Измерение намагниченности

§ 3. Измерение электрических и гальваномагнитных
свойств
Глава III. ИССЛЕДОВАНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ СИСТЕМ
СПЛАВОВ ТЕРБИЙ-САМАРИЙ, ТЕРШй-НЕОДИМ
§ I. Намагниченность монокристаллов тербия и
сплавов тербий-самарий
§ 2. Постоянные молекулярного поля
§ 3. Магнитная анизотропия
§ 4. Исследование магнитных свойств сплавов 7&.' №
§ 5. Исследование кинетических свойств сплавов 7#.-42
ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА
Проведенные ранее исследования магнитных свойств поликристал-лических сплавов тяжелых редкоземельных металлов ( ТРЗМ ) с малыми добавками легкого редкоземельного металла ( ЛРЗМ ) самария [I] выявили аномальный рост магнитного момента сплава. Всестороннее исследование указанных сплавов позволило установить корреляцию между концентрационными зависимостями магнитных и кинетических свойств. Показано, что аномалии на этих зависимостях наблюдаются в одной и той же области концентраций. Однако, к настоящему времени, несмотря на большое количество теоретических и экспериментальных работ, полного объяснения наблюдаемые эффекты не получили. Зто связано с тем, что еще недостаточно изучены сплавы ТРЭД с ЛРЗМ, а исследования на монокристаллических образцах таких сплавов практически не проводились. Одной из причин этого является трудность получения монокристаллов сплавов и сложность экспериментальной работы с ними.
Вследствие отсутствия монокристаллических образцов, не были изучены такие важные характеристики сплавов, как намагниченность насыщения (из-за огромной магнитокристаллической анизотропии насыщение сплавов не достигалось в полях 60 - 70 кЭ), магнитокристаллическая анизотропия - характеристики, которые необходимы для объяснения наблюдаемых эффектов, а также прогнозирования магнитных свойств сплавов и их зависимости от состава. Легкие РЗМ и сплавы с ними занимают особое место в ряду РЗМ. Добавки самария не только к ТРЗМ приводят к аномалиям магнитных свойств, например, соединения типа £>тСо5 обладают максимальной магнитной энергией 25 - 30 Мгс.эрстед [2 ].
Поэтому представляет значительный интерес изучить влияние

(0,03 мм ~ 0,08 мм). Причем для увеличения однородности измерительного тока через образец, подваривалось несколько токовых контактов одновременно. Расстояние между потенциальными контактами не превышало 1/4 длины образца. Перед началом измерений на всех образцах был проведен рентгеновский фазовый анализ на дифрактометре ДРОН-2 и была установлена их однофазность.
§ 2. Измерение намагниченности
Для измерения намагниченности в интервале температур от
4,2 К до 420 К использовался баллистический метод. Чувствительным элементом служила аксиальная двухслойная катушка с дифференциальной намоткой секций, которая помещалась на наружной трубке температурного прибора и постоянно находилась при гелиевой или азотной температуре. Геометрия обмоток в секциях катушки определялась соотношением:
эдэср. = Пг эсрср
где ni , п2 - число витков в секциях, а 5эсрср,- эффективная
площадь витка. с,
с>эдэср. = ал с! эдэдэ.,
, &г г
, с'2 — соответственно радиусы внутренней и наружной секций обмоток. Для того, чтобы выполнялось соотношение обмотки катушки тщательно компенсировались при азотной температуре. Катушка, помещенная в азотный дьюар, крепилась в центре длинного соленоида. Сигнал, возникающий за счет разбаланса обмоток при коммутации тока через соленоид, измерялся флюкс-веберметром. Сигнал разбаланса сводили к нулю, изменяя число витков в наружной секции обмотки катушки. Для компенсации тем-