Электронная проводимость в поликристаллической двуокиси титана и некоторых ее соединениях

• Автор: Горелик С.И.
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1949
• Место защиты: Днепропетровск
• Количество страниц: 119 с.

О Г Л А В Я S Я Ы Е

. .fiJEJb.
ВВЕДЕНИЕ

£лаза_Ь .ДмЩАТ ЛйШ QS30P ■ •

§ I. - КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ О МЕХАНИЗМЕ ЭЛЕКГРО ПРОВОДПОСТЫ В МЕТАЛЛАХ, ПОЛУПРОВОДНИКАХ И ДИЭЛЕКТРИКАХ

§ 2. - ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ ТВЕРДЫХ ДИЭЛЕКТРИКОВ

§ 3. - ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ 'ПОЛУПРОВОДНИКОВ,

§4.- Г АДЬВАНСМАРНИТНШ ЭЖФЕКГЫ В ТВЕРДЫХ

ТЕЛАХ

-Глава Q. - МЩШШШЩЬ

§ I. - ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ ..■..--

§ 2« — МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ
§ 3. - РЕЗУЛЬТАТЕ ЭКСПЕРИМЕНТОВ;И' ИХ.
ОБСУЖДЕНИЕ - 89.
В Ы В О Д Ь1 ••••••••••••••»♦,•. • • ••••••••••.•*.. ■* ХХ5
•-* , . .;v’
УКАЗАТЕЛЬ ЛИТЕРАТУРЫ " Щ
-оооОООоооСради керамической изоляции, используемой в элактро -и радиотехника, большое место занимает гак называемая конденсаторная радиокерамика. Группу конденсаторной радио ив рашши составляют материалы с повышенной высокой и сверхвысокой диэлектрической проницаемостью.
Основной компонентой, входящей в состав указанных веществ является двуокись титана -ТЮа ■, образующая в процессе обжига кристаллы рутила или различные титанаты. Сама двуокись титана, в естества ином вида, чаще всего встречается э вида минерала "рутил" /л I /. Диэлектрическая проницаа -мость рутила достигает значения /170» Монокристаллы рутила малы по своим размерам, отчего применение их в качества ди -электриков затруднительно.
Опытами А.Ф* Иосифа и Б.М. Еула /Д 2 / было уста -нозлано, что двуокись титана может быть использоаа на как основная компонента для получения смеси с повышенным знача. -ниам величины диэлектрической проницаемости.
В 1935-36 г.г. Н.п. Богородицким / Я 3 / был разработан новый твердый диэлектрик на основа двуокиси титана,под названием "гиконд". Тинонд представляет собой вещество, полученное путам спекания порошкообразной смеси двуокиси титана сРвО в процентном соотношении / по весу /:”П02-80^,

Р£0 ■-..!($ Диэлектрическая проницаемость тиконда, в за
эисимости оз? режима обжига и процентного содержания Ре О
имеет значение ст 60 до. 90«

Посла получения тиконда. началось более усиленное изучение и разработка технологии новых диэлэю риков на основа двуокиси титана.
•В 1943 г. Г.И. Сканаэи / Л'4,5 / установил, что тита-нат кальция / СаТ4 Оз /, известный, в естественном вида как минерал парозскит, обладает значением диэлектрической проницаэ -•мости, доходящим до 120.
В 1944 г. Б.М. Вул и его сотрудники / Л 6,7 / разработали технологию титанатпв металлов 0-й группы таблицы Манда -лаава, а именно, штанатов : бария / ВаТ10г /, стронция
I . у .
/ЭгТЮз/ ,.кадмия /Сатку и др.,. Особое масю среди тита-. натов, как показало их изучение, занимает 8аТ>(?з
Согласно исследованиям .Б.М-Вула и его сотрудников / Л 8-12 /, титанат бария принадлежит к классу сагнетоэлект -риков с диэлектрической- проницаемостью, сильно зависящей от

температуры. Величина диэлектрической, проницаемости, имея значение, близкое к Й)0 при температурах, недалеких к абсолютному нулю, достигает максимального значения 6000-7000, при тем-'пературе ЮОаС>> &та температура является.для ВаЛО* ’критической температурой, называемой. точкой Кюри,- выше которой сег-натоэлактрическиа свойства пропадают.
Диэлектрические потери .титаната бария велики / при .высоких частотах 50-70' / , вследствие чего он мо

1 - 4:8 -
Все гальваномагнктныа-эффекты, кроме эффекта Холла, и изменения сопротивления в. поперечном магнитном пола,изучены сравнительно мало. На основании. существующих и села до
- : . . ваний можно полагать, что природа всех,этих здшактов одинакова, а шанно: все они обусловлены отклонением электронов проводимости магнитным полем.
Нашему рассмотрению буду® подвергнуты эффект Холла и явление увеличения сопротивления образца, при «помещении его в поперечное магнитное пола.
I. Холл эффект был открыт Холлом в, 1379 г. на золота.
Е ели по исследуемой пластинка / рис. 21 / пропу -скать электрический ток, то под влиянием магнитного поля , перпендикулярного к направлению электрического поля, манду точками й и В / имеющими одинаковые потенциалы при Н-0 / возникает некоторая разность потенциалов V