Некоторые электрические свойства титаната бария

• Автор: Авербух Р.Е.
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1948
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 140 с.

Часть I Литературный оозор
Глава I Общая характеристика диэле ктринов с высокой диэлектрической провицаемостыо*••«••••••«•*»••
Глаза 11 Диэлектрические свойства тита-ната б ария..«>.
I,Общая характеристика титанат а б ари я«о «.«о
2Л'емаерату рная зависимость диэлектрической проницаемости титаната бария
3»Зависимость диэлектрической проницаемости титаната бария от напряженности поля
4,Зависимость диэле нтричеоной проницаемости титаната бария от чаО? ОТЩф О О О • « «О • • О « « » *• » О 4«« 4* «
5.Зависимость диэлектрической проницаемости титаната бария.. от давления.Пьезоэффект в титанате бари я
6.Зависимость диэлектрических свойств титаната бария от его состава и примесей
Глава III. Механизм поляризации титаната бария
Г.Диэлентричесная поляризация
2.Высоковольтная поляризация
Глава 1/. Исследование температурной зависимости диэлектрической проницаемости титаната бария методом разрядки по мастям.. 85
1.0б"екты исследования
2.Методива измерения
3.Результаты измерения
4.Обсуадение^ результатов» 55„
5.В ы в о д ы
Глава V. Исследование зависимости ди-эле нтричеоной проницаемости титаната бария от напряженности поля при разных температурах... 63
1. Результаты измерений
2. Обсуждение результатов
3. Вывод ы
Глава $1»Исследование приэлентродных явлений в титанате бария 93
Вывод
Глава ?И. йред верительные результаты исследования поляризации льда . 102
1. Результаты измерений
2. Обсуждение результатов
3» Выводы
Ш. Заключеви е
1у. Литература
Титанат бария относится к категории диэлектриков, характеризующихся высокими и сверхвысокими значевиями диэле ктричеоной проницаемости•
Эти диэлектрики получены за последние годы в связи о необходимостью удовлетворить потребности быстро развивающейся радиотехники.
Основная заслуга в открытии и исследовании этих диэлектриков принадлежит советским ученым.
Титанат бария был открыт и исследован впервые чл. корр.Академии Наук СССР Вулои Б.М. в 1944 г. За эту работу ему была присуждена Сталинская премия.
Титанат бария, наряду со сверхвысокой диэлектрической проницаемостью 1000/, обладает целым рядом интересных свойств.
Установлены следующие свойства титаната бария: своеобразная температурная зависимость диэлектрической провицаемости, зависимость диэлектрической проницаемости от напряженности поля, диэлектрический гистерезис, независимость диэлектрической проницаемости от частоты, сильная зависимость диэлектрических свойств от прим婧.й и др.
Многие из этих свойств позволили отнести титанат бария к группе сегнетбэлентриков.
Все исследования диэлектрических свойств титаната бария производились на переменном токе.
Измерения на переменном токе дают эффективные анабольшим наклоном выявлена слабо. На нее приходится 10% от приложенного напряжения. Наличие этой части кривой частичной разрядки приводит к тому, что эффективная полная емкость составляет 121% от емкости, характеризующейся частью кривой с меньшим наклоном.
Кривая частичная разредки, снятая при шунтировании наследуемого кондевоатора или при кратковременной разрядке, характеризуется тем, что одна ее часть с меньшим наклоном сохраняет свой наклон неизменным, а другая часть нривой-е большим наклоном смещается по вольтам, уменьшается по величине или исчезает вовсе.
Тан, кривая I на рис.22 получена при времени разрядки

8 сек., а кривая £ - при времени разрядки 10 сек и в ней уже отсутствует часть с большим наклоном.
Условимся считать часть кривой о меньшим наклоном, остающуюся неизменной при самых малых временах разрядки, высокочастной составляющей кривой частичной разрядки, а часть кривой с большим наклоном, сильно зависящую от времени разрядки и исчезающую при небольших временах разрядки, - низкочаототной|зоотшзля®щей* Емкость, которая определяется наклоном высокочастотной составляющей кривой, будем называть высоночаотот ной емкостью и емкость, определяющуюся наклоном низкочастотной составляющей,- низкочастотной емкостью
Эффективное значение полной емкости будет рассчитываться, как отношение полного заряда титанато-ба-риевого нондевоатсра, получаемого при нулевом встречном