Связь комбинационного рассеяния света с эффектом Керра и фотоупругостью

• Автор: Лоя М.В.
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1949
• Место защиты: Рига
• Количество страниц: 65 с.

О г л а в ленке.

Глава I

§ I Введение

Глава 2.

§ 2 Эффект Керра

§ 3 Комбинационное рассеяние света в веществе с

анизотропными двухатомными молшсулаыи

Глава 3.:
§ 4 Комбинационное рассеяние в кристалле каменной соли при поляризационных колебаниях

§ 5 Эффект Керра в кристалле каменной соли

: Глаза 4. ~ '

§ 6 Комбинационное рассеяние в кристалле каменной соли в случае акустических колебаний
§ 7 Фотоупругость
§ 8 Ширина линий комбинационного рассеяния света
при вращательных качаниях молекул
§ 9 "Ширина" релеевскон линии

Глава х.
§ I. ВВЕДЕНИЕ. ;
Комбинационное рассеяние света теоретически предсказанное Смекалем в 1923 г., как известно, экспериментально найдено в 1928 г. . в Москве Мандельштамом и Ландсбергом и одновременно. Раманом в Индии. Названный эффект имеет
квантовый характер, но шлет быть ;такке истолкован при помощи соображении классической физики.' Значение частот комбинационного рассеяния будут одинаковы как в случае классической, теории, так и в случае ква*фввв*механическо-го расчета,, но интенсивность будет 1 иметь различие: по классической теории стоксовые и антистоксовые линии име-ют одинаковую интенсивность, а согласно квантовой теории стоксовые линии значительно сильнее, чем антистоксовые.' Это различие тем больше, чем нике температура, поскольку в этом случае меньшее число молекул находится в возбужденном состоянии /X/, Согласно квантовой теории при Т=0 антистоксовые линии исчезают, так как. их интенсивность пропорциональна числу молекул, находящихся в возбужденном состоянии. Поскольку интенсивность стоксовых линий пропорциональна числу молекул, находящихся в начальном состоянии, то эта составляющая комбинационного рассеяния остает-

ся и при Т=0, а согласно классической теории, поскольку она не учитывает нулевую энергию, обе составляющие комбинационного рассеяния долины исчезнуть при ТёО. Но если не брать область низких тешератур, ; то в значениях интенсивности, вычисленных 1-сак по классической так и по квантовой теории не будет большого различия. Настоящая работа, поскольку взято . условие кТ»/г^, ограничивается классической : теорией.' Классическая теория имеет важное для экспериментатора преимущество . наглядности.
Комбинационное рассеяние света, представляет в наше распоряжение; . важнейшие данные • для исследования собственных колебаний молекул^ а тем сашм и их I структуры. Колебания молекул имеют важнейшее значение в :ряде физических явле-т ний. Определение частот колебаний для той или другой связи позволяет вычислить коэффициент квази-упругой силы, определить ее характер.
Известно та юте и то, что теплоемкость молекулы, связанная со • степенями свободы, приходящимися на ее колебания, выражается через собственные частоты колебаний. Используя ; данных для этих частот, подученных из спектров комбинационного рассеяния, -найдены удельные теплоты ряда
■ соединений
Кроме определения частот колебаний молекул комбинационное рассеяние, позволяет 'охарактеризовать 'молекулу, в целом, т.е. определить ее геометрию и симметрию.
Ценность комбинационного рассеяния света состоит—в воз-
- ,49
лого света источником монохроматического света; материалы применяют с высокой чувствительностью. .При точных количес твенных работах ’используется картина полос, которая получается от монохроматического источника. Но, если требу-.. ются только качественные результаты, то можно пользоваться- и белым светом. Цветная картина полос имеет одно •
. преимущество перед . черно-белой картиной, полос, полученной от монохроматического источника /19/. По ней можно установить ИСТОЧНИК ПОЛОС.
Оптический метод обнаруживает не самые величины напряжений, а разность (31 ~&г) главных напряжений.'
Если &, г. 3?~ главные каиряжения/растяженпе и сжатие/, а п, и П/к- коэффициенты преломления поляризованных в направлениях 3, и 6% волн и, .если при этом свет проходит нормально через пластинкйу , находящуюся ,в равномерном плоском напряженном состоянии, то разность хода имеет вид:
■ ■-X -М
С- Сг= С - относительный; оптический коэффициент напряжения.
СЖ-:" - относится к напряжению перпендикулярному к _ направленшо поляризации, поэтому он носит название поперечного оптического коэффициента.
Сг - относится к напряжению по направлению поляризации - прямой оптический коэффициент^
Известно, что кубическая кристаллы также как и аморфные тела ■ под влиянием одностороннего растяжения или сжатия становятся двоякрлучепреломляищици. Однако; в кри-

сталлах величина двойного лучепреломления зависит не