Анализатор степени дисперсности проводящих порошковых материалов на основе электродинамического принципа

• Автор: Агузумцян, Владимир Гарникович
• Шифр специальности: 05.11.13
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 202 c. : ил

ГЛАВА I. АНАЛИЗ ОСНОВНЫХ МЕТОДОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ СТЕПЕНИ
ДИСПЕРСНОСТИ ПОРОШКОВЫХ МАТЕРИАЛОВ
§ 1.1. Статистические параметры дисперсных систем.
Методы определения и классификация
§ 1.2. Анализ методов определения удельной поверхности порошковых материалов
§ 1.3. Электродинамические методы определения
удельной поверхности и среднего размера порошковых материалов
Глава II. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ МЕТОДА ОПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕГРАЛЬНЫХ ПАРАМЕТРОВ ДИСПЕРСНОСТИ ПРОВОДЯЩИХ порошков
§ 2.1. Анализ возможности определения интегральных характеристик дисперсности порошков на основе регистрации электрических параметров процесса его электродинамического псевдоожижения
§ 2.2. Теоретический анализ колебательного движе
ния частиц в однородном электрическом поле. 58 § 2.3. Влияние концентрации заряженных частиц на величину их заряда и распределение напряженности электрического поля в плоском конденсаторе

§ 2.4. Теоретический анализ влияния вида функции распределения частиц на результаты измерения среднего размера порошковых материалов.
Глава III. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ БЕЗВЕСОВОГО
МЕТОДА ОПРЕДЕЛЕНИЯ СРЕДНЕГО РАЗМЕРА ПОРОШКОВ
ПРОВОДЯЩИХ МАТЕРИАЛОВ
§ 3.1. Экспериментальное исследование контактного заряжения совокупности частиц проводящего . материала
§ 3.2. Выбор конструкции измерительной ячейки. Экспериментальное исследование процесса колет бательного движения заряженных частиц
§ 3.3. Определение коэффициента восстановления имг
пульса при ударе частицы об электрод
ГЛАВА 17. РАЗРАБОТКА И ИССЛЕДОВАНИЕ ПРИБОРА ДЛЯ
ОПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕГРАЛЬНЫХ ПАРАМЕТРОВ.ДИСПЕРСНОСТИ ПОРОШКОВОГО МАТЕРИАЛА
§ 4.1. Описание конструкции и схема прибора. . . ,
§ 4.2. Методика измерения среднего размера частиц.
Градуировка прибора и корректировка результатов измерения
§ 4.3. Экспериментальная проверка прибора АД-1 и определение его технико-эксплуатационных
характеристик
ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЯ

В последние годы все большее развитие получает порошковая металлургия, как самостоятельная отрасль промышленности, характеризующаяся высокоэкономичными и малоотходными технологическими процессами производства материалов с широким спектром свойств.
При помощи порошковой технологии удается получать разнообразные композиционные материалы - тугоплавкие соединения Ж, л/-Си, и~Си~Н1 , материалы с пористой или капилярной структурой, нашедшие широкое применение для производства само-смазывающихся подшипников, диафрагм, фильтров и т.п.
Основным сырьем в порошковой технологии являются различные порошковые материалы, свойства которых в значительной степени определяют качество готовых изделий.
Некоторые из этих свойств, например, насыпная плотность, гранулометрический состав, удельная поверхность, рассматриваются, как наиболее ответственные за качество готового продукта и внесены в государственные стандарты. Вследствие этого, на всех стадиях получения и использования порошкового материала необходим контроль за его дисперсным составом.
По мнению ведущих специалистов в области дисперсионного анализа /5, 9, 41, 115/, в настоящее время не существует ни одного универсального метода контроля параметров дисперсности, который можно было бы.применить для анализа всех существующих порошковых материалов.
Необходимость совершенствования техники дисперсионного анализа требует поиска и разработки новых методов и приборов

тродной системе за.счет колебательного движения ансамбля заряженных частиц порошка.
Исследуем возможность замены измерения массы анализируемого порошка регистрацией величины конвекционного тока I. Задачу будем решать при условии, что колеблющиеся частицы электрически и механически не взаимодействуют между собой, что дает возможность использовать известные.выражения для заряда и скорости движения одиночной сферической частицы радиуса Г . Вопросы влияния ансамбля частиц на параметры процесса электродинамического псевдоожижения будут нами рассмотрены в дальнейшем.
Используя теорему Шокли /118/, получим общее выражение для величины конвекционного тока I, создаваемого совокупностью W полидисперсных частиц с функцией, плотности распределения числа частиц по размерам J(r) , зарядом <(г) и средней скоростью движения V(r)
Pmox
Iz N^J qMW)f(r)drс2-®
fmln
где r? - межэлектродное. расстояние. .
В этом выражении заряд частиц радиуса Г можно определить по известной формуле Лебедева-Скальской /109
= 1 С (.1 (2-2)
(|.= |5Г5££0Егг1
где £ - относительная диэлектрическая проницаемость среды; £0- электрическая постоянная;.
Е - напряженность электрического поля в рабочей зоне. Для определения средней скорости движения колеблющихся частиц воспользуемся приближенным выражением, приведенным в