Разработка технологии процесса диффузионной сварки титановых оболочек теплообменника энергетической установки

• Автор: Бесплохотный, Герман Петрович
• Шифр специальности: 05.03.06
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 179 с. : ил.

1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА И ФОРМУЛИРОВАНИЕ

ЗАДАЧ ИССЛЕДОВАНИЯ

1.1. Титановый теплообменник энергетической установки,

его конструкция и требования к изготовлению

1.2. Пайка оболочек теплообменника из сплава ОТ4

1.3. Применение диффузионной сварки для получения

титановых конструкций

1.4. Образование соединения при диффузионной сварке титана

1.5. Факторы качества процесса диффузионной сварки титана

1.6. Основные задачи исследования

2. АНАЛИЗ ПРОЦЕССА ИЗМЕНЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ ОСТАТОЧНОГО ГАЗА В ТРАКТАХ ОХЛАЖДЕНИЯ И КОНТАКТНЫХ ЗАЗОРАХ ПРИ ДИФФУЗИОННОЙ СВАРКЕ ОБОЛОЧЕК
2.1. Анализ топографии внутренних поверхностей
оболочек после их диффузионной сварки
2.2. Моделирование массопереноса газа в плоскопараллельном
канале в условиях поглощения кислорода его стенками
2.3. Общее решение сформулированной модели массопереноса
2.4. Геометрическая модель фронта газового потока в области коллектора теплообменника
2.5. Моделирование движения газа в канале постоянной ширины
2.6. Моделирование движения газа в разветвляющемся канале
2.7. Экспериментальная проверка результатов теоретического
анализа процессов в контактном зазоре
ВЫВОДЫ ПО ГЛАВЕ

3. АНАЛИЗ ВЛИЯНИЯ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ ПРОЦЕССА СВАРКИ НА КАЧЕСТВО И ОБРАЗОВАНИЕ ДИФФУЗИОННОГО СОЕДИНЕНИЯ
3.1. Методика проведения исследований
3.2. Влияние защитных сред на качество диффузионного соединения
3.3. Влияние режимов сварки на механические свойства соединений
и накопленную деформацию свариваемых заготовок
3.4. Кинетика процесса развития физического контакта
3.5. К механизму образования диффузионного соединения
при сварке титана
* ВЫВОДЫ ПО ГЛАВЕ
4. РАЗРАБОТКА ПРОЦЕССА ДИФФУЗИОННОЙ СВАРКИ ОБОЛОЧЕК ТЕПЛООБМЕННИКА ИЗ СПЛАВА ВТ20
4.1. Исследование процесса образования соединения с использованием сжимающего давления на начальном этапе
4.2. Исследование возможности использования при диффузионной
'чС
^ сварке газообразного азота для создания сжимающего давления
4.2.1. Кинетика взаимодействия сплава ВТ20 с газообразным азотом
4.2.2. Влияние азотирования сплава ВТ20 на его свойства
4.2.3. Восстановление пластичности и повышение долговечности азотированного сплава ВТ20 вакуумным отжигом
4.3. Разработка способа герметизации межоболочковой
полости теплообменника
4.4. Влияние высокотемпературной деформационной обработки
на микроструктуру сплава ВТ20
4.5. Выбор технологических параметров и разработка процесса диффузионной сварки оболочек теплообменника

ВЫВОДЫ ПО ГЛАВЕ
ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ И РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

глощение газа в канале, интенсивность действия которого в данный момент времени в данной точке канала определяется расстоянием от этой точки до начального фронта. Поэтому определим линию фронта, проходящую через данную координату х, как множество точек, имеющих кратчайшее расстояние по системе каналов до начального фронта, равное * (эти же линии будут и следами изоконцентрационных поверхностей в нашей модели). В таком случае фронт потока будет образован дугами окружностей, заключенными в пределах соответствующих углов «видимости» с вершинами в вершинах лучей разрыва и центрами окружностей в тех же вершинах (рис.2.7).
Для математического описания профиля фронта разобьем область движения газа на секторы, в пределах каждого из которых движение фронта описывается дугами концентрических окружностей. На рис. 2.7 можно выделить секторы трех типов:
1) секторы с общей вершиной 0' и лучами а0, а/, а... , проходящими через точки 0, 1,2 с дугами окружностей радиуса г = х - х0 (хо - расстояние от начального фронта до первой вершины ветвления 0'); длина дуги в таком секторе с нижним лучом а„, проходящим через точку п (рис. 2.7), выражается в виде
2) секторы с вершинами в точках 1, 2, 3, ... и сторонами, образованными лучами разрыва фронта и лучами аь а2 ... , дуга окружности в секторе с
0 < г < -Jy2 +(н + 1)2
(2.21)
-і
-arctg— г; /у2 +{п+)г <г< у/у2 +п2
V п
arcsin
вершиной п имеет радиус г = х - х0 - 47 + п2 и длину, описываемую выражением