Колебания и устойчивость неуравновешенных вертикальных роторов с полостями, частично заполненными вязкой жидкостью

• Автор: Рахматуллаев, Абдижалил
• Шифр специальности: 05.02.18
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Алма-Ата
• Количество страниц: 174 c. : ил

I. Современное состояние зада1®! динамики роторных систем с полостяш,частично заполненными жидкостью. Постановка задачи
П. Колебания и устойчивость неуравновешенного ротора с полостью,частично заполненной вязкой жидкостью

2.1. Постановка задачи. Уравнения движения системы

2.2. Решение уравнений движения системы

I. Нулевое приближение решения и его анализ

2.3. Составление и решение уравнений движения системы первого приближения

2.3.1. Решение уравнений движения системы первого приближения методом уравнений математической физики (УМФ)
2.3.2. Решение уравнений движения системы первого приближения путем введения функция Ламба
2.3.3. Решение уравнений движения системы первого приближения методом пограничного слоя

2.4. Анализ вынужденных колебаний ротора и его частные случаи

2.5. Исследование устойчивости системы

2.6. Основные выводы и сравнительный анализ
2.7. Колебания и устойчивость симметричного ротора»установленного на гибком валу и изотропных упругих опорах с полостью,частично заполненной вязкой жидкостью

2.7.1. Решение уравнений движения системы первого приближения методом УМФ
а)Анализ вынужденных колебаний ротора
б) Исследование устойчивости системы
2.7.2. Решение уравнений движения системы первого приближения методом пограничного слоя (ПС)
2.7.3. Анализ устойчивости системы и сравнительный анализ полученных результатов
Ш. Колебания и динамическая неустойчивость неуравновешенных роторов, частично заполненных вязкой жидкостью
3.1. Постановка задачи уравнения движения системы и их решения
3.2. Вычисления компонентов гидродинамических сил
3.3. Сравнение теоретических результатов с экспериментальными данными
3.4. Выводы
17. Исследование колебаний и устойчивости центрифуги,
частично заполненной вязкой жидкостью
4.1. Постановка задашь Уравнения движения системы
4.2. Решение уравнений движения системы и исследование колебаний и устойчивости центрифуги в случае,когда её полость частично заполнена идеальной жидкостью
4.2.1. Анализ вынужденных колебаний центрифуги
4.2.2. Исследование устойчивости центрифуги
4.3. Исследование колебаний и устойчивости центрифуги с учетом вязкости жидкости
4.4. Приближенное определение гидродинамического момента и исследование устойчивости системы в случае вязкой жидкости

4-4-1. Устойчивость системы
4.5. Колебания и устойчивость подвесной центрифуги с полостью,
частично заполненной жидкостью. Постановка задачи. Уравнения движения системы
4.5.1. Анализ вынужденных колебаний подвесной центрифуги ... -^5
4.5.2. Устойчивость подвесной центрифуги
У. Теоретическое и экспериментальное исследование опорной центрифуги, частично заполненной жидкостью
5.1. Экспериментальная установка, цель и программа исследования
5.2. Материалы экспериментальных исследований работы центрифуги, частично заполненной жидкостью
5.2.1. Обработка осцилограммы и их исследование. Сопоставление
экспериментальных результатов с теорией
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛІТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ

Очевидно, решение этого уравнения как и в предыдущем параграфе можно написать черезбесселевы функции ( § 2.3.1). Но дли его приближенного решения применим метод пограничного слоя,так как это уравнение является уравнением типа пограничного слоя,т.е. малый параметр стоят перед выражениями содержащими старшие производные( сингулярно-возмущённое уравнение).
Согласно метода пограничного слоя,функцию представим
в виде:
е,М=е,',(г) + гг„(г)+В?{л(г) + е>{£*) ,
Подставив (2 /°3) в (2 /о2, ) и решаем его вблизи твердой стенки, Т.е. при Ъ = $'■-£&' или <^=
Принимаем во внимание, что вблизи твердой стенки справедливы соотношения .
* Г 9* ) (2-10*)
/ / г,.ге#-. 38г£г)^пк3) / Л
Тогда в уравнении {2./02. ) с учетом {2./оЗ ) и соотношений ( 2.№Ц ), группируя члены при одинаковых степенях £ и приравнивая их нулю, получим уравнение нулевого.первого и т.д. приближений.
Уравнением нулевого приближения будет:
41Ы01 -иг-£»Ме) = о
Решение уравнения {2./03~ ) запишется в виде _ /„ ■, - 1л ъ Уа~(Р~
где Л= I (Г ; здесь предполагается £еП?0 . Решение
( 2./о2 ) должно быть конечным, т.е. амплитуда колебаний жидкости с её глубиной должна убывать; поэтому
^ е^Л {2.-/с 6)
С учетом ( 2./об ) уравнение первого приближения имеет вид