Измерение структурных функций протона на установке H1, DESY

• Автор: Петрухин, Алексей Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 123 с. : ил.

Оглавление
Оглавление
Введение
1 Теоретические определения
1.1 Кинематика DIS
1.2 Сечение процесса DIS
2 Измерение сечения процесса DIS
2.1 Реконструкция кинематики событий
2.2 Вычисление сечения процесса DIS
3 Детектор Н1
3.1 Ускоритель HER.A
3.2 Описание детектора Н1
3.3 Детекторы задней части Н1
3.3.1 BST
3.3.2 SpaCal и BDC

Оглавление З
4 Набор событий и их реконструкция
4.1 Оперативный отбор событий
4.2 Реконструкция треков и вершины событий в Центральном Трекере
4.3 Реконструкция электронной кинематики
4.3.1 Реконструкция энергии в калориметре SpaCal
4.3.2 Реконструкция треков в BDC
4.3.3 Реконструкция треков и BST
4.4 Реконструкция конечного адронного состояния
5 Моделирование событий методом Монте-Карло
6 Анализ данных
6.1 Отбор событий
6.1.1 Критерии
6.1.2 Определение эффективности
6.2 Выравнивание детекторов и калибровка
6.2.1 Выравнивание
6.2.2 Калибровка электромагнитной энергии
6.2.3 Калибровка адронной энергетической шкалы
6.2.4 Погрешность шума калориметра LAr
6.3 Вычитание фоновых событий
6.3.1 Методы
6.3.2 Ошибки нормализации
6.4 Определение светимости
6.5 Систематические ошибки
Оглавление

7 Результаты измерения сечения процесса DIS
7.1 Контрольные распределения
7.2 Пронерки
8 Комбинация измерений сечения процесса DIS
8.1 Процедура
8.2 Выбор данных SVX: BST и BDC
8.3 Комбинация данных SVX и NVX
8.4 Глобальная комбинация данных Н1 при малых Q2
9 Анализ сечения процесса DIS
9.1 Рост F'i при малых х
9.2 Определение FL с использованием у-зависимости сечения процесса

10 Сравнение моделей
10.1 Фрактальная модель
10.2 Фиты дипольной модели
Заключение
А Деривативный метод получения FL
В Таблицы экспериментальных результатов
Благодарности
Список иллюстраций
Список таблиц
Список литературы
4. Набор событий и их реконструкция

кластерного радиуса 7?iog. Он служит для подавления фона адронных и 7г° —* 77 кластеров. Фон от адронных частиц в дальнейшем подавляется с использованием ограничения на вклад по энергии Ehad в адронную секцию SpaCal позади электромагнитного кластера.
Электронный кандидат должен быть связан с треком в одном из задних трековых детекторов, BDC или BST. Это необходимо для подавления фона от рассеянных назад фотонов и для точного измерения полярного угла 0е. Для определения 0е, траектория рассеянного электрона предполагается как прямая линия в г — z координатном пространстве.
4.3.2 Реконструкция треков в BDC
Реконструкция угла ве рассеянного электрона в BDC начинается с линии, соединяющей кластер SpaCal и центральную вершину. Это является начальным приближением. Азимутальный угол фе рассеянного электрона берётся из кластерного центра тяжести SpaCal. Только такие хиты BDC, которые находятся в октантах с фе используются для реконструкции ве.
Определение 0е происходит с использованием процедуры минимизации. Трековый фит по методу наименьших квадратов объединяет центральную вершину, кластерный центр энергии SpaCal и все измерения в BDC (с двоякой неопределённостью направления дейфа) в коридор размера Ar вокруг текущего наилучшего определения направления трека. Изначальный размер коридора равен 5 см. Он постепенно уменьшается с улучшением параметров трека до значения ~ 5 помноженного на разрешение BDC. Кластер SpaCal считается связанным с трековомым сегментом BDC, если по крайней мере 4 хита из 8 слоев остаются после окончательной итерации и если радиальное расстояние между проекцией трека по г и кластером в SpaCal меньше, чем 2.5 см.
4.3.3 Реконструкция треков в BST
Реконструкция электронного трека в BST начинается с кластера в SpaCal. Для начала выбираются три хита в r-секторах, которые соответствуют азимутальному положению кластера фк. Координата г каждого хита в BST из выбранного