Измерение характеристик рождения гиперонов нейтронами и вероятностей радиационных распадов Ξ °

• Автор: Зинченко, Андрей Иванович
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 101 с.

Содержание
Введение

1 Обзор экспериментальных результатов и теоретических моделей

1.1 Инклюзивные сечения рождения гиперонов

1.2 Теоретические модели рождения гиперонов

1.2.1 Аддитивная кварковая модель (АКМ)

1.2.2 Правила кваркового счета

1.3 Экспериментальные данные по измерению радиационных распадов Е°

1.4 Теоретические предсказания для вероятностей радиационных распадов Е°

2 Эксперимент ЭКСЧАРМ

2.1 Спектрометр ЭКСЧАРМ и его основные элементы

2.1.1 Нейтронный пучок
2.1.2 Пропорциональные камеры
2.1.3 Магнит
2.1.4 Сцинтилляционные годоскопы
2.1.5 Черенковские счетчики
2.1.6 Нейтронный монитор
2.1.7 Адронный калориметр

2.1.8 Система запуска установки (триггер)
2.1.9 Система сбора и контроля данных
2.2 Система обработки и анализа экспериментальных данных
2.2.1 Обработка первичной информации
2.2.2 Физический анализ
2.3 Моделирование условий эксперимента
2.3.1 Моделирование рождения в инклюзивных
процессах
2.3.2 Геометрический аксептанс установки
2.3.3 Эффективности пропорциональных камер .
2.3.4 Эффективность триггера
2.3.5 Эффективность нейтронного монитора
3 Измерение сечений инклюзивного рождения А°,
П(1385)±, И' и 2(1530)°
3.1 Выделение сигналов гиперонов
3.1.1 Выделение А°
3.1.2 Выделение Е(1385)± резонансов
3.1.3 Выделение Е~
3.1.4 Выделение 2(1530)° резонанса
3.2 Характеристики рождения гиперонов
3.3 Измерение сечений рождения гиперонов
4 Экспериментальная установка NA48
4.1 Магнитный спектрометр
4.2 Электромагнитный калориметр
5 Измерение вероятностей радиационных распа-

дов Е° -> Л7 и Е° -> Е°7
5.1 Отбор событий
5.2 Восстановление распада Е° —у А°тг°
5.3 Измерение вероятности распада 2° —> Е°
5.4 Измерение вероятности распада Е° —> Л°
Заключение

і і к

Рис. 2.3: Схематическое изображение трех камер і,,], к и коридор срабатывания, используемый при поиске треков а), этот же коридор после удаления несовместных зон срабатывания Ь).
как показано на рис.2.За.
Для построения отрезка используют те проволочки ПК, у которых часть ЗС перекрывается этим коридором. При этом край-ные ЗС, которые не могут принадлежать одной и той же прямой линии, вычеркиваются (рис.2.ЗЬ). Оставшиеся в списке сработавшие проволоки считаются принадлежащими данному треку и исключаются из общего списка. По окончанию перебора в двух крайних плоскостях в качестве опорных берется следующая пара плоскостей и описанная процедура повторяется. В результате возникает набор возможных Х-проекций треков, которые