Нарушение факторизации в рождении тяжелых адронов

• Автор: Бережной, Александр Викторович
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 242 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ

Введение
I Рождение систем с двумя тяжелыми кварками
1. Рождение четырех тяжелых кварков в различных процессах
1.1. Вычисление матричного элемента для подпроцесса дд —> ЬЬсс
1.2. Вычисление матричного элемента для подпроцесса дд —> ЬЬсс
2. Адронное рождение Рс-мезонов
2.1. Техника вычисления амплитуды рождения дважды тяжелого кваркония
2.2. Фрагментационная модель образования Рс-мезонов
2.3. Глюонное рождение Р-волновых состояний
2.4. Глюонное рождение Р-волновых состояний
2.5. Цветовые потоки для процесса дд —> Вс -Г с + Ь
2.6. Основные черты адронного рождения Рс-кваркония и сравнение предсказаний разных исследовательских групп
2.7. Изучение Рс-мезонов в условиях существующих и планируемых экспериментов
3. Фотонное рождение Рс-мезонов
3.1. Фотонное рождение -состояний
3.2. Фотонное рождение Р-состояний
3.3. Краткие выводы о механизме фотонного рождения состояний (бс)-кваркония
4. Различные вклады в адронное рождение тяжелых мезонов и их интерференция в рамках конституентной модели

4.1. Деструктивная интерференция в случае глюонного рождения Вс
4.2. Адронное образование Р-мезонов
5. Адронное рождение барионов, содержащих два тяжелых кварка
5.1. Техника вычисления амплитуды рождения дважды тяжелого дикварка
5.2. Обсуждение результатов вычисления адронного рождения (бсд)-барионов
5.3. Рождение дважды очарованных барионов в адронных экспериментах
6. Основные особенности рождения дважды тяжелых адронов
II Фото- и электророждение чарма при высоких энергиях
7. Описание данных по рождению чарма на ускорителе HERA в рамках модели конституентных кварков
7.1. Функция фрагментации
7.2. Фото- и электророждение сс
7.3. Описание фоторождения £>*-мезонов в эксперименте ZEUS
7.4. Описание фоторождения Ds- и Н*-мезонов в эксперименте ZEUS
7.5. Электророждепие П*-мезонов
7.6. Структурная функция Т2С
7.7. Пертурбативная рекомбинация
7.8. Полное сечение фоторождения чарма
7.9. Основные особенности модели конституентных кварков
8. Вклад адронной компоненты фотона в фоторождение чарма

на ускорителе HERA
8.1. Описание модели и сравнение результатов вычислений с экспериментальными данными
9. Зарядовая асимметрия в фоторождении очарованных мезонов155
9.1. Зарядовая асимметрия в модели конституентных кварков
9.2. Зарядовая асимметрия при рождении Д-мезонов в эксперименте КОМПАС (COMPASS)
III Парное рождение мезонов в модели коституентных кварков
10. Парное рождение Д-мезонов
10.1. Рождение пары очарованных мезонов в е+е_-аннигиляции
10.2. Экслюзивиое рождение ДД-пары в эксперименте BELLE
10.3. Экслюзивиое рождение ДД-пары в фотон-фотонном взаимодействии
10.4. Возможность изучения двухфотонного рождения ДМДМ на BELLE
10.5. Инклюзивное рождение тяжелых мезонов в фотон-фотонном взаимодействии
10.6. Основные особенности парного рождения Д-мезонов
10.7. Околопороговые соотношения арр : ару ' aw для тяжелых мезонов в приближении эффективной теории тяжелых кварков
11. Роль партонных зарядов и масс в экслюзивном
фотон-фотонном рождении пар А-мезонов
11.1. Распределение партонной амплитуды и масса двухпартопной системы
11.2. Угловые распределения сечения парного рождения А-мезопов

Произведение спиноров щйс, отвечающих Ь- и с-кваркам в амплитуде ТЗА'2(рг, к(д)) в формуле (19) при этом следует заменить на проекционный
где Г = 75 — для 5 = 0, или же Г = ё*(РВс, Дг) для 5 = 1, где е(РВс, з2) -вектор поляризации для триплетного по спину состояния.
Для удобства вычислений оператор 'Р(Г) можно выразить через спиноры следующего вида:
где vi{pi, ±) и ис(рс, ±) — спиноры с определенной проекцией спина кварка на ось z в системе покоя Д;-мезона. Заметим, что спиноры (22) удовлетворяют уравнению Дирака для антикварка с четырех импульсом Рі + к и массой гпь и для кварка с четырех импульсом рс — к и массой тс в линейном приближении по к (а значит и по q).
Легко показать, что имеют место равенства:
оператор:
(21)
(22)
Р(75)
2ть2тс у/21 Ь
2МВс 1 Г
mh2m- л/2 *
Wi(Ph + к, +)и'с(рс - к, +) - v'-b{jp-b + к, -)и'с{рс - к, -)} + 0{к2), Р(ё*{РВс-1))
у/2Шкуъ(ръ + к, +)й'с(Рс - к, -) + 0(к2), V(e*(PBc, 0))

Wbi-Pb + к, +)и’с{рс -к,+) + v'-b(p-b + к, —)и'с(рс - к, -)} + О (к2), V(e*(PBc,+1))
ф1 + к,-)й'с-к,+) + 0(Є). (23)