Исследование ηπ °-и ηπ-систем, образующихся в реакциях центрального рождения

• Автор: Соболь, Андрей Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Протвино
• Количество страниц: 151 с. : ил

5 Изучение реакции рр —> Ps(v^°)Pf-

5.1 Отбор событий

5.2 Парциально-волновой анализ

5.3 Изучение cLPt, t и фрр зависимостей

6 Изучение реакции рр —> р3(р-к~)А++(1232).

6.1 Отбор событий

6.2 Парциально-волновой анализ

6.3 Изучение dPf, t и фрр зависимостей

7 Обсуждение результатов.

8 Перспективы изучения реакций центрального рождения в

рр столкновениях на установке CMS (LHC,CERN)

8.1 Установка CMS
8.2 TOTEM и его интеграция в CMS
8.3 Программы численного моделирования
8.4 Эффективность регистрации событий
8.5 Изучение фоновых условий и требований к триггеру
8.6 Обсуждение результатов моделирования
9 Заключение

3.4 Расположение детекторов для регистрации медленного протона
3.5 Диаграмма процесса дифракции протона пучка на протоне мишени
3.6 Схема организации триггера для регистрации медленного протона
3.7 Величина сигнала в сцинтилляционных счетчиках БРС в зависимости от импульса частицы
3.8 (а) Сплошная кривая - распределение по центру ливня, вы-
численное по формуле 3.2, штрихованная кривая - скорректированное распределение по х-координате, рассчитанное по формуле 3.3. По оси ж отложена вычисленная координата, деленная на размер ячейки калориметра. (Ь) - то же самое, что и (а), для половины ячейки калориметра, суммированное по всем ячейкам. Рисунок из работы [81].
3.9 х-проекция плотности распределения энергии в электромагнитном ливне. Кривой показана аппроксимация распределения формулой 3.5. По оси х отложена ж-координата, деленная на размер ячейки калориметра. Рисунок из работы

3.10 Эффективность разделения двух близколежащих у-квантов. Штрихом показана вероятность найти только один у-квант. Рисунок из работы [82]
3.11 Вероятность обнаружить третий ложный у-квант в пике,
в действительности образованном двумя у-квантами. Рисунок из работы [82]
4.1 Зависимости некоторых коэффициентов сд эффективности
от массы для реакции 1.3 (верхние гистограммы) и 1.4 (нижние гистограммы). Кривой показана апроксимация сд полиномами
4.2 Система координат для проведения ПВА системы двух скалярных частиц в в центральных рр столкновениях

5.11 Иллюстрация к процедуре “сшивки” решений. На гистограммах изображены в каждом массовом бине все решения ДВА для квадратов амплитуд S и D+ волн. Кривая на гистограмме |5>|2 - функция Брейта-Вигнера, описывающая пик йд(980) в спектре масс системы т)тт°. Гистограммы, обозначенные сплошной линией, показывают выбранные решения
5.12 Физическое решение ДВА событий реакции 5.1. Кривые на гистограммах |5|2 и D+2 - функции Брейта-Вигнера, описывающая пики Oq(980) и 02(1320) в спектре масс системы

5.13 Азимутальный угол фрр между поперечными импульсами быстрого и медленного протонов для a) Oq(980) и Ь) аз(1320). Квадраты переданного 4-х импульса t для с) а°(980) и d) аз(1320) параметризованные функцией .
6.1 а) распределение по расстоянию R от точки пересечения трека заряженного ж мезона с плоскостью калориметра GAMS до ближайшего кластера в калориметре; Ь) распределение по энергии таких кластеров для R < 6 см
6.2 а) Распределения событий реакции 5.1 по массе 77 . События из заштрихованных областей использовались в качестве фоновых; Ь) Распределение по инвариантной массе Pfir+ до отбора Мг,ж+ж- > 1.5 ГэВ. События из заштрихованной области Д++(1232) бариона использовались для дальнейшего анализа; с) Распределение по инвариантной массе 77Г+7Г_. События из заштрихованной области использовались для дальнейшего анализа; d) Распределение по инвариантной массе pf7T+ для событий Мпж+ж- >1.5 ГэВ; е) Распределение по инвариантной массе Р/7Г+ для событий Мгрг+v- < 1.5 ГэВ

Важное предположение, которое делается в рассматриваемой модели ПВА, состоит в том, что проекция спина I на ось 2 может принимать только два значения — 0 или 1, т.е. амплитуды рождения У{тк с т > 1 равны 0. При этом индекс М для моментов #£лг может равняться 0, 1 или 2. Это предположение сделано не только из соображений упрощения анализа, но и на основе экспериментальных данных. Как было обнаружено, угловые моменты с М > 2 (Язз, #43 и #44) статистически незначимы. Именно в этих моментах, если их выразить через парциальные амплитуды, в каждое слагаемое входит амплитуда волны #+2 или #_2, исключенных из анализа предположением М < 21. Второе предположение, необходимое для проведения ПВА, состоит в том, что амплитуды рождения И(тй считаются независимыми от к, тогда р1^т, = УтУ^ (см.4.18). Для парциальных амплитуд У^ принято вводить обозначения
Уоо = , Ут = Рщ, Угт — Ап, ••• (4.24)
Зависимость угловых моментов Н^м от парциальных волн с учетом введенных выше упрощений задается системой 12 уравнений:
я( оо) = э2 + р„2 + я!, + р2+1 + в + я2, + о*!
Я(Х0) = ^5Р0 + ^еР0£1„+^(Р+1Я+1 + Р.1В-1)
Я(11) = ^(Р+1Й - Р.^) + - П-Л) - ^(Р+1По - Р-Л)
Я(20) = + 1д2 - |(Р?, + ЯД) + §Д2 + ЦЮ1, + т,)
Я(21) = ^(Р+1Р„ - Р_хР„) + ^(Н+1Я - 0_,,5') + 1(Д+1Г>0 - В-хД,) Я(22) = -^Р+1Р_1 - #Я+1£>_,
Я(30) = $}РоА, - ^(Р+1-С+1 + Р-хД-х)
Я(31) = |4(Р+хЯо - Р-хЯо) + М(-О+хР0 - Г>-хРо)
Я(32) = З^ЩЫ+Р-.Д«)
#(40) = ^-^(^А#^)
#(41) = 0(#+1#о - 1>-1#о)
#(42) =
__________________________________________________________ (4-25)
‘Для того, чтобы моменты с М > 2 были равны 0, а амплитуда волн Д+2 и Д_2 не равны
0, необходимо одновременное выполнение 3 условий в каждом массовом бине: Де(Р_Д_2) =
Ле(Р+П+2), Де(Д_Д>_2) = Де(Р+Р+2) и |Д_2|2 - |Д+2|2. Естественней предположить, что |Д_2|2 = |Д+2|2 = 0.