Динамика, структура и оптические свойства атмосферных CO2(CO)-лазерных сред, возбуждаемых импульсно-периодическими несамостоятельными разрядами

• Автор: Саенко, Владимир Борисович
• Шифр специальности: 01.04.21
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 205 с. : ил.

Глава 1. Лазерные системы, диагностические комплексы и методы экспериментальных исследований
1.1. Электроионизадионная система накачки с использованием слаботочных импульсно-периодических электронных пучков
1.2. Фотоионизационная система накачки с использованием коротковолнового УФ излучения (ДАМОО -130 нм)
1.3. Диагностический комплекс для исследования пространственной структуры электронного пучка с широким полем облучения
1.4. Измерительно-вычислительный комплекс для импульснопериодических лазеров
1.5. Применение лазера на парах меди в системах диагностики газодинамических и плазменных объектов
1.6. Спектроскопический метод определения пространственно-временного распределения электронной температуры в плазме импульсного разряда
1.7. Выводы
Глава 2. Исследование физических свойств проточных СОг-лазерных сред, возбуждаемых квазистационарными импульсами несамостоятельного разряда
2.1. Оптические свойства объемного разряда и характер развития неустойчивостей в плазме активной среды импульсно-периодического электроионизационного СОг - лазера
2.2. Влияние магнитного поля на характеристики электроионизационного СОг-лазера. Предельные размеры объемного разряда и лазерных систем

2.3. Фотоионизационные разряды в С02(С0) - лазерных средах с присадками, имеющими низкую температуру кипения
2.4. Влияние прикатодных процессов на оптическую однородность активной среды при фотоионизационном и электроионизационном способах накачки
2.5. Комбинированный фотоионизационный разряд
2.6. Выводы
Глава 3. Внешние источники фотоионизации для поддержания несамостоятельных разрядов в проточных лазерных
системах
3.1. Электронные ускорители для импульсно-периодических электроионизационных С02-лазеров с квазистационарным импульсом генерации
3.2. Излучающие микрошнуры плазмы как основа линейных и широкоапертурных источников УФ излучения
3.3. Эффект разделения газовых сред УФ ионизатора и рабочей среды С02 - лазера. Теоретический расчет излучения Ьа (X = 121,6 нм) водородной плазмы для фотоионизации С02-лазерных сред
3.4. Перспективные источники коротковолнового УФ на основе различных схем газового разряда
3.5. Использование лазерных и некогерентных источников УФ излучения для технологических и научных целей в электронике, экологии и медицине
3.6. Выводы
Глава 4. Импульсно-периодический С02 - лазер с несамостоятельным
разрядом, управляемым электронным пучком
4.1. Расчетно-теоретические исследование генерационных характеристик
С02-лазерных сред, возбуждаемых квазистационарными импульсами электроионизационного разряда

4.2. Разработка и исследование способов повышения энергетической эффективности быстропроточного ССЬ-лазера, возбуждаемого импульсно-периодическим электроионизационным разрядом
4.3. Выводы
Глава 5. С02(С0) - лазеры, возбуждаемые фотоионизацнонным разрядом
5.1. Фотоионизационные С02 - лазеры, использующие смеси ССЬ: N2: Не:1чЮ и С02: 1М2: Не: ЫН?. Квазинепрерывный режим генерации С02-лазера
5.2. Криогенный СО-лазер, возбуждаемый фотоионизацнонным разрядом
5.3. Выводы
Заключение
Список литературы

Рис. 1.20. Принципиальная схема измерения пространственно-временного распределения электронной температуры в плазме. 1- быстродвижущая-ся плазмы, взаимодействующей с магнитным полем, 2 - объективы, 3 -т интерференционные фильтры, 4 - ДЭОП-ы.
Относительная чувствительность регистрирующих трактов к излучению с длинами волн Нц и Нр калибровалась с помощью ленточной лампы СИ8-200 с известным спектром излучения. На рис. 1.21 представлена одна из картин свечения плазмы, снятая с использованием скоростного фоторегистратора СФР. Детально вопрос генерации излучающих Т-слоев плазмы рассмотрен ниже, см. раздел 3.5. Характерные осциллограммы пространственно-временного распределения яркости свечения плазмы в линиях На и Нр, соответствующие зарегистрированным Т-слоям представлены на рис. 1.22. Направление развертки показано стрелкой. Для синхронизации лучей осциллографа использовались метки, соответствующие задним фронтам пилообразных импульсов напряжения. Расстояние между соседними метками соответствует максимальному размеру, в пределах которого регистрируется распределение свечения. В условиях [45] этот размер составлял 10 см. Пространственно-временные распределения величины Те, построенные по дан-• ным рис. 1.21, приведены на рис. 1.22.