Изучение термодинамических свойств жидких щелочных металлов модуляционными методами

• Автор: Соболева, Анна Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.17
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 121 с. : ил.

Содержание
1. Введение
2. Глава I. Методы изучения термодинамических свойств материалов
1.1 .Литературные сведения об аномалиях в структурных переходах
1.2. Методы изучения термодинамических свойств материалов
1.2.1. Методы калориметрического и термического анализа
1.2.2.Методы модуляционной дилатометрии
1.2.3. Методы, основанные на регистрации тепловых потоков
1.2.4. Метод дифференциального гидростатического взвешивания
1.3. Выводы к главе
3.Глава II. Определение теплофизических параметров металлов в закритической области
2.1. Теплофизические свойства легкокипящих металлов в околокритической области. Методы изучения теплофизических свойств жидких легкокипящих металлов
2.2. Критическая и закритическая области
2.2.1. Представления о природе критических явлений
2.2.2. Переход металл-диэлектрик
2.3. Метод периодического нагрева для измерения теплоемкости металлов
2.3.1. Особенности проведения измерений в критической области
2.4.Анализ экспериментальных данных
2.5. Численное решение задачи теплопроводности
2.5.1. Постановка задачи

2.5.2.Решение задачи теплопроводности для цезия в докритической и закритической областях. Результаты
2.6. Выводы к главе II
4. Глава III. Новый метод измерения коэффициента теплового расширения аР проводящих жидкостей с применением двойного модуляционного воздействия на образец
3.1. Компенсационный метод измерения коэффициента теплового расширения
3.1.1. Измерение коэффициента теплового расширения проводящих жидкостей с использованием двойной модуляции
3.1.2. Вывод выражения для коэффициента теплового расширения
3.2. Анализ соблюдения адиабатических условий в измерениях модуляционным методом
3.2.1. Постановка и решение задачи
3.2.2. Анализ полученных результатов
3.3. Выводы к главе III
5. Глава IV. Применение модуляционного метода в измерении коэффициента теплового расширения проводящих жидкостей
4.1 .Описание установки для измерения коэффициента теплового расширения проводящих жидкостей
4.2.Анализ формы температурного сигнала в оболочке термопары
4.3.Варианты измерения ар
4.3.1.Суррогатная компенсация
4.3.2.Нормальная компенсация
4.4.Анализ возможности автоматической компенсации
4.5. Выводы к главе IV

6. Глава V. Методические усовершенствования в измерениях АТКД и КТР, выполняемых с помощью модуляционных методов
5.1.Но вый вариант определения ар: компенсация в режиме
реального времени
5.2.Результаты эксперимента, полученные для цезия
5.3.Использование генератора давления с минимальным содержанием гармоник
5.4. Выводы к главе V
7. Основные результаты и выводы
8. Список литературы
9. Приложение №
10. Приложение №2

Отсюда следует соотношение между критическими показателями теплоемкости и радиуса корреляции:
В критической точке радиус корреляции становится бесконечно большим. Это означает, что любая часть вещества в точке перехода «чувствует» изменения, произошедшие в остальных частях. Наоборот, вдали от критической точки флуктуации статистически независимы, и случайные изменения состояния в данной точке образца не сказываются на других частях такой системы.
Область состояния вещества, находящегося на Р, V - диаграмме выше критической точки, называют закритической областью. Закритическая область обладает весьма своеобразными свойствами, и ее следует рассмотреть более подробно. Если нагревать любую жидкость при давлении ниже критического, то всегда можно указать ту температуру, при которой произойдет превращение жидкости в пар - это температура насыщения. Так, если представить на рис. 2.3 нагревание по изобаре АС, то можно с уверенностью сказать, что вещество в состоянии А - жидкость, в состоянии С - пар, превращение жидкости в пар происходит при температуре Тн (точка В; в Р,У - диаграмме она растягивается в линию В'В ). Весьма характерно то, что свойства вещества при пересечении кривой насыщения меняются скачкообразно. Что же происходит, если изобарически нагревать вещество при давлении выше критического (линия А'С' на рис. 2.3а)?
Рис. 2.3. Фазовый переход в докритической и закритической областях: а) Р,Т -диаграмма; б) Р, У - диаграмма; в) У,Т - диаграмма.
Можно утверждать, что в состоянии А’ вещество представляет собой жидкость, а в состоянии С' - газ. Действительно, в состоянии А' вещество имеет малый удельный объем, очень малую сжимаемость, что характерно для жидкости. В состоянии С' вещество обладает свойствами газа, так как удельный объем и сжимаемость большие.