Экспериментальное исследование сверхпроводимости и магнитных осцилляций в низкоразмерных органических металлах – галоидмеркуратах тетратиафульваленов

• Автор: Любовский, Рустэм Брониславович
• Шифр специальности: 01.04.17
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Черноголовка
• Количество страниц: 198 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Общая характеристика работы
Глава-1. Способы получения низкоразмерных органических
металлов и сверхпроводников и их строение
1Л. Тонкости синтеза и методика выращивания
монокристаллов
1.2 Особенности молекулярного строения и структура
органических металлов
Глава-2. Проводящие и магнитные свойства соединений
семейства (ВЕВТ-ТТР)4Н§(з.5)Х8 (Х=С1, Вг, I, 0<5<0.3) с симметричным катионом и галоидмеркуратными анионами.
2.1. Вводная часть
2.2. .Стандартные модели органических проводников и сверхпроводников
2.3. Особенности кристаллической и электронной структур соединений состава (ВЕБТ-ТЛ7).}^ 2.78 С18 и (ВЕБТ-ТТР)4Нё2.89Вг
2.4. Сверхпроводимость при высоких давлениях соединений состава (ВЕБТ-ТЛТ^^ 2.п С
2.5. Сверхпроводимость при нормальном давлении соединений состава (ВЕОТ-ТТР)4Р^2.89Вг
2.5.1. Зависимость Тс от давления и фазовая Т-р диаграмма состояния
2.5.2. Верхние критические поля Нс2 и превышение парамагнитного предела Чандрасекхар-Клогстона
2.5.3. Сходство между органическими сверхпроводниками и купратами (соединенями ВТСП)

2.6. Структура и проводимость соединения (ЕТ)4Н§318 с зоной,
заполненной на 1/
2.6.1. Оптические спектры, термо-э.д.с. и магнитная
восприимчивость соединения (ВЕОТ-ТТР)4Р^
Глава-3.Сверхпроводимость соединений состава (ЕБТ-ТТР)
(Н£318)(|.ч) с нецентросимметричным катион-раликалом.
3.1. Вводная часть
3.2. Зависимость верхних критических поле Нс2 от магнитного поля для сверхпроводника (ЕБТ-ТТР)4 (Н£318)о,97з с наиболеевысоким Тс.
3.3. Влияние особенностей кристаллической структуры соединений (ЕОТ-ТТР)4(Н^з18)(]_х) из одного синтеза, на проводимость.
Глава 4. Квантовые осцилляции квазидвумерных органических
металлов с одномерной сеткой связанных орбит
4.1. Вводна часть.
4.2. Особенности строения донорных слоев и интегралы перехода внутри слоя квазидвумерного органического металла состава (ВЕОО-ТТР)з[Сэ]3^(8СМ)4]
4.3. Вид энергетического спектра и форма расчетной поверхности Ферми
4.4. Квантовые осцилляции магнитосопротивления (эффект Шубникова - де Гааза)
4.5. Квантовые осцилляции намагниченности (эффект де Гааз-
ван Альфена)
Выводы
Глава-5. Магнитные осцилляции в двумерной сетке
компенсированных связанных орбит в семействе органических соединений состава (ВЕОТ-ТТР)8 [Н§ 4Х12(С6Н5У)2] (Х,У=С1,Вг)

5.1. Проводимость соединений семейства (ВЕШ-ТТЕ)«
[Нё 4Х12(С6Н5¥)2] (Х,У=С1,Вг)
5.2. Строение донорного слоя и интегралы перехода внутри
проводящего слоя квазидвумерного органического металла
состава (ВЕБТ-ТТР)8[Нё 4С112(С6Н5С1)2
5.3. Дисперсия энергии и вид расчетной поверхности Ферми ,,
5.4. Магнитные осцилляции проводимости соединения (ВЕБТ-
ТТР)8[Р^ 4С112(С6Н5С1)2:%татических полях до 15 Т и
импульсных полях до 36 Т
5.5. Расчет эффективных масс и понижающих факторов
5.6. Анализ эффективных масс и амплитуд затухания, связанных
с магнитным пробоем и квантовой интерференцией
5.7. Заключение (О природе квантовых осцилляций в изучаемых
органических металлах ( главы 4 и 5))
ВЫВОДЫ
Список цитируемой литературы
Основные публикации по теме диссертации

утверждает, что такая одномерная цепочка является изолятором для всех отличных от нуля U [66] , однако, теория среднего поля доказывает, что многомерные системы становятся изоляторами приблизительно при U>W , где W - ширина энергетической зоны [67]. Такой тип изолятора, который связан с наличием кулоновского отталкивания на одном узле, называется моттовским изолятором [68,69], и находится в парамагнитном состоянии при низких температурах. Если цепочка димеризуется, как показано на рис. 4Ь, два электрона в димере образуют синглетное состояние и при достаточно сильной димеризации система в целом переходит в состояние немагнитного изолятора. Другими словами, такую ситуацию можно рассматривать как зонный изолятор, возникший из регулярной цепочки (Рис.4а) с учетом пайерлсовских искажений.
В рамках хаббардовской модели любое соединение со степенью заполнения зоны, отличным от 0.5, является металлом, и состояние мотовского изолятора реализуется только при наполовину заполненной зоне [70]. Следовательно, можно полагать, что регулярная цепочка с зоной, заполненной на 14 (Рис. 4с), должна быть типичным металлом. Однако, некоторые регулярные системы с зоной, заполненной на 14, в реальности являются изоляторами. Такая ситуация может реализоваться, если учесть кулоновскос отталкивание (V) электронов, находящихся на смежных молекулах (off-site). Если электрон перемещается на соседнюю молекулу, то энергия системы увеличивается на V, и потому энергетически выгодным состоянием является расположение электронов на молекулах в цепочке через одну (Рис. 4с). В случае движения дырок расположение зарядов на донорной цепочке будет иметь следующий вид D+D°D+D°D+D°. Такое состояние изолятора называется зарядовым упорядочением (charge order) или зарядовым разделением (charge repulsion). Поскольку 9-фаза является типичным представителем регулярной двумерной структуры, зарядовое упорядочение в такой фазе очень активно изучается [71,72]; Установлена закономерность, что в фазовых переходах металл-изолятор в