Проявление ненуклонных степеней свободы в NN- и Nd-рассеянии при промежуточных энергиях

• Автор: Платонова, Мария Николаевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2015
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 154 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1. Роль нуклонных и ненуклонных степеней свободы в упругом ТУеТрассеянии под малыми и большими углами
1.1. Введение
1.2. Обобщенная дифракционная модель для упругого рД-рассеяния .
1.3. Параметризация спиральных 1УЛГ-амплитуд и дейтронных волновых функций
1.4. Результаты расчетов и обсуждение. Сравнение с точной трехчастичной теорией и экспериментальными данными
1.5. Качественное рассмотрение упругого ТУ «7-рассеяния под большими углами. Связь с неупругим IVIV-рассеянием
1.6. Выводы к первой главе
Глава 2. Относительные вклады бариопных и дибарионных резонансов в реакции однопионного рождения 1У1У —>- с1тт
2.1. Введение
2.2. Традиционное описание реакции ТУТУ —> с!п: проблемы и решения
2.3. Включение промежуточных изовекторных дибарионных резонансов
2.4. Проверка модели в упругом IVIV- и 7г«7-рассеянии
2.5. Выводы ко второй главе
Глава 3. Проявление промежуточных дибарионов в реакциях двухии-онного рождения и новая интерпретация АВС-эффекта
3.1. Введение
3.2. Теоретическая модель для изоскалярной реакции рп—> (7(7Т7г)о .
3.3. Результаты расчетов
3.4. Параметры сг-мезона и восстановление киральпой симметрии . .
3.5. Сигналы изовекторных дибарионов в реакциях 27г-рождения в
рр-соударениях
3.6. Двухпионное рождение и спектроскопия дибарионов
3.7. Выводы к третьей главе
Заключение
Список литературы
Приложение А. Параметры спиральных ТУТУ-амплитуд и дейтронных волновых функций, использованные в расчетах

Введение
Актуальность темы исследования. Построение теории ядерных сил и ад-ронных процессов на основе фундаментальной теории сильных взаимодействий — квантовой хромодинамики (КХД) — является одной! из важнейших задач современной теоретической физики. В последние десятилетия значительный прогресс в этой области был достигнут в основном благодаря развитию техники расчетов КХД на решетке (см., например, обзор [1]). В частности, были получены реалистические предсказания для ряда наблюдаемых величин в адронной физике, а также воспроизведены некоторые черты нуклон-нуклонного взаимодействия. Тем не менее, реализация расчетов на решетке является чрезвычайно трудоемкой и сталкивается с различными трудностями, как технического, так и фундаментального характера. В частности, сложность расчетов возрастает многократно по мере приближения параметров теории (токовых масс кварков и др.) к физическим значениям. В настоящее время, данная техника не позволяет производить реалистические расчеты адронных и ядерных процессов, требующиеся для описания многочисленных экспериментальных данных. Более того, расчеты на решетке не дают понимания основных механизмов адронных взаимодействий на коротких расстояниях и их связи с базовой динамикой кварков и глюонов. Другими словами, остается неясным, каким образом осуществляется переход от кварковых к адронным степеням свободы, от глюонного обмена между кварками к иуклон-нуклонному взаимодействию, определяющему ядерные силы, или, в общем случае, к взаимодействию между адронами в непертурбативной области. В связи с этим остается необходимость в построении эффективных теорий и моделей адронных взаимодействий, учитывающих основные свойства КХД, такие, как конфайнмент и нарушение/восстановление киральной симметрии, и позволяющих хотя бы качественно понять природу вышеназванного перехода от КХД к адронной и ядерной физике.
Если говорить о КХД-мотивированных моделях ядерных сил, то наилучшей

недостатка экспериментальных данных в предыдущие годы последнее значение часто использовалось для аппроксимации отношения КеДо/1шДо при всех переданных импульсах. Из Рис. 1.3 видно, что это очень грубое приближение.
-и ГэВ
Рис. 1.2. Спиральные ЛдУ-амплитуды (мбн^/ГэВ) при энергии Тр = I ГэВ: (а) рр-амплитуды; (б) рп-амплитуды. Штриховыми кривыми показаны действительные части, сплошными — мнимые части амплитуд.
Для параметризации спиральных ДгДг-амплитуд мы выбрали удобное представление в виде суммы гауссоид, умноженной на степенной фактор д'!, учитывающий поведение амплитуд вблизи д = 0:

Щя) = ^ Са-> ехР(“Ащ я2), Щя) = X] Съ,] ехр(-Аъл я2),
з=1 3=

Щя) = Я X] С('-3 ехР(~Ац я2),