Действие интенсивного электромагнитного поля на процессы распада нейтрона и мюона

• Автор: Баранов, Иван Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 150 c. : ил

-I. 2
Рессерат
Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и шести приложений; содержит 105 страниц основного текста,
2 таблицы, 3 рисунка, 36 страниц - приложение, 59 названий -библиография.
Ключевые слова: электромагнитное поле, скрещенное поле, критическое поле, элементарная частица, взаимодействие, аномальный магнитный момент, уравнение Дирака, квазистационарное состояние, квазиимпульс, волновая функция, матричный элемент перехода, сечение процесса, вероятность распада, виртуальный распад, испускание и поглощение фотонов, несохранение четности, функция Бесселя, формулы суммирования, приближение Лангера, приближение Лоренца, функция Эйри, программа вычислений
Найдены решения уравнения Дирака для частицы с аномальным магнитным моментом в электромагнитном поле. На основе этих решений рассмотрен процесс рассеяния интенсивной электромагнитной волны на нейтроне, получены формулы для сечения рассеяния с учетом нелинейных эффектов, для вероятности излучения оотона нейтроном в скрещенном поле и вычислены поляризационные состояния испускаемых (ротонов. Рассмотрены процессы распада нейтрона и шона в круговой волне при разных значениях частоты и напряженности поля волны. Предложена модель действия поля на распад частицы. Получены аналитические оценки вероятностей распада при малых значениях параметра ф; . Разработаны численные методы определения вероятностей распада при больших значениях £ • Для нейтрона предложен метод вычисления вероятности распада в скрещенном поле. Делается вывод, что воздействие поля на величину вероятности распада определяется в основном напряженностью поля и существенное изменение вероятности возможно для процессов с малой энергией распада и в полях, близких к критическому.

Список основных обозначений
1. Постановка задачи
2. Обзор литературы
Выводы
Глава I. Рассеяние интенсивной электромагнитной волны на
свободных нейтронах.
§ I.Волновые функции нуклона в поле электромагнитной волны . .18 § 2.Рассеяние электромагнитной волны на свободных неполяризованных нейтронах
§ З.П оляризационные эффекты при рассеянии электромагнитной
волны на свободных нейтронах
Выводы
Глава 2. Воздействие интенсивного электромагнитного поля на распад нейтрона.
§ 4.Матричный элемент распада нейтрона в поле электромагнитной волны с круговой поляризацией
§ 5.Дифференциальная вероятность распада нейтрона в поле
электромагнитной волны с круговой поляризацией
§ б.Распад нейтрона в поле круговой электромагнитной волны
при значениях параметра £
§ 7.Распад нейтрона в поле круговой электромагнитной волны
при значениях параметра £>1
§ 8.Распад нейтрона в постоянном скрещенном электромагнитном поле
Выводы
Глава 3. Воздействие интенсивного электромагнитного поля на распад мюона
§ Э.Матричный элемент и дифференциальная вероятность распада

мюона в поле электромагнитной волны с круговой поляризацией
§10.Распад мюона в поле круговой электромагнитной волны
при значениях параметра £ << { .
§11.Распад мюона в поле круговой электромагнитной волны
при значениях параметра £ »1
Выводы
Заключение
Приложение
1.Формулы суммирования для рядов с функциями Бесселя
2.Вычисление квадрата матричного элемента процесса распада нейтрона в поле круговой электромагнитной волны
3.Интегрирование по импульсам протона и нейтрино дифференциальной вероятности распада нейтрона в электромагнитном поле
4.Вычисление квадрата матричного элемента процесса распада мюона в круговой электромагнитной волне
5.Программа POIE
6.Программа IES
Литература
Основные обозначения -компоненты векторного потенциала волны и его амплитуда. В -амплитуда напряженности электрического поля волны.
Ес -напряженность критического поля.
£ -величина элементарного электрического заряда.
-тензор поля волны.
£ -константа слабого взаимодействия.
-функция Бесселя.

Ь"&~Мр)*9 -средний кинетический импульс частицы в поле круговой ВОЛНЫ, Р^и -импульс частицы в свободном состоянии, к(к импульс фотона волны.Как было показано ранее, взаимодействие нейтрона с интенсивным электромагнитным полем ввиду значительной массы нейтрона и малости его магнитного момента,незначительно.
Это взаимодействие будет несколько изменять фазовый объем образующихся частиц,их угловое распределение и поляризационные состояния, но величина ожидаемых изменений настолько мала, что они.нез должны оказывать существенного влияния на. ход распада нейтрона. Поэтому в матричном элементе будем использовать волновую функцию свободного нейтрона. Также можно пренебречь взаимодействием с электромагнитным полем аномального магнитного момента протона по сравнению с взаимодействием, возникающим за счет электрического заряда протона.Действительно,интенсивность взаимодействия электрического заряда с электромагнитным полем по порядку в раз больше интенсивности взаимодействия с полем аномального магнитного момента.Нейтрино обычных энергий практически не взаимодействует с электромагнитным полем,поэтому в записи матричного элемента нужно использовать волновые функции свободных нейтрино. Матричный элемент процесса распада нейтрона в поле круговой волны в первом порядке теории возмущений, с учетом принятых прибли-

жений,имеет вид:
(ту-ГУ ^ с *
г 1 гску)