Динамико-стохастическая модель вынужденного деления тяжелых ядер

• Автор: Еременко, Дмитрий Олегович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 230 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ

Глава I. НЕКОТОРЫЕ МОДЕЛЬНЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О ВЫНУЖДЕННОМ ДЕЛЕНИИ АТОМНЫХ ЯДЕР

(ОБЗОР)

§ 1.1 Современные подходы к описанию динамики

вынужденного деления

§ 1.2. Современные представления о механизмах

ядерной диссипации

§ 1.3 Угловые распределения осколков вынужденного

деления: экспериментальные данные и теоретические подходы
Глава И. ДИНАМИКА КОЛЛЕКТИВНОГО ЯДЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ВО ВТОРОЙ ПОТЕНЦИАЛЬНОЙ ЯМЕ
ДВУГОРБОГО БАРЬЕРА ДЕЛЕНИЯ
§ II. 1 Вероятность заселения второй потенциальной ямы.
Динамические аспекты
§ П.2 Угловые распределения осколков деления ядер с
двугорбым барьером деления
Глава III. ДИНАМИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ УГЛОВЫХ
РАСПРЕДЕЛЕНИЙ ОСКОЛКОВ ДЕЛЕНИЯ, ОСНОВАННАЯ
НА ПРЕДСТАВЛЕНИЯХ О ПЕРЕХОДНЫХ СОСТОЯНИЯХ
§ III. 1. Формализм расчета угловых распределений
осколков деления
§ Ш.2. Анализ экспериментальных данных по угловым
распределениям осколков деления и множественностям

предразрывных нейтронов
§ III.3. Влияние начального распределения по угловому
моменту на угловые распределения осколков деления и
множественности предразрывных нейтронов
§ III.4. Влияние различных представлений о деформационной зависимости коэффициента затухания на угловые распределения осколков деления
Глава IV СТОХАСТИЧЕСКИЙ ПОДХОД К ОПИСАНИЮ
ЭВОЛЮЦИИ К-МОДЫ
§ IV Л. Стохастическая картина эволюции К-моды
§ IV.2. Анализ экспериментальных данных с учетом
стохастической природы эволюции iT-моды
§ IV.3. Угловые распределения осколков деления в реакциях
полного слияния деформированных ядер
Глава V ДЛИТЕЛЬНОСТЬ ПРОТЕКАНИЯ РЕАКЦИИ
ВЫНУЖДЕННОГО ДЕЛЕНИЯ ТЯЖЕЛЫХ ЯДЕР
§ УЛ. Анализ экспериментальных данных по длительностям протекания реакции вынужденного
деления тяжелых ядер
§ V.2. Изучение температурной зависимости оболочечных эффектов на основе анализа
угловых распределений осколков деления
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
В современной ядерной физике исследования реакции деления занимают совершенно уникальное положение. Это, прежде всего, связанно с тем что, при изучении деления атомных ядер мы имеем дело с системой, которая, с одной стороны, уже достаточно сложна, для того чтобы проявлялись статистические закономерности в наблюдаемых характеристиках ядерного деления. С другой же стороны, делящееся ядро имеет конечные размеры и число частиц, вследствие чего индивидуальные особенности отдельных ядер не только наблюдаемы, но и играют существенную роль. Так, например, ядерное деление, являясь, по сути, “макроскопическим” процессом, при низких энергиях возбуждения существенным образом зависит от оболочечной структуры делящихся ядер не только при равновесной деформации, но и во всех промежуточных сильнодеформированных состояниях [1]. Исключительно важную роль в развитии наших представлений о влиянии оболочечных эффектов на процесс деления сыграл предложенный В.М. Струтинским метод оболочечной поправки [2]. В рамках этого метода было показано, что на потенциальной поверхности тяжелых ядер имеется второй глубокий минимум при деформациях, примерно соответствующих седловой точке жидкокапельного барьера деления. Это, в свою очередь, приводит к характерной двугорбой форме барьера деления. Представления о двугорбом барьере деления позволили с единых позиций объяснить многие экспериментальные данные. В частности, природу спонтанно делящихся изомеров (изомеров формы) [3], подбарьерных делительных резонансов [3] и др. В работе [4] было показано, что существование двух классов возбужденных состояний у тяжелых ядер в первой и второй потенциальных ямах двугорбого барьера оказывает существенное влияние на длительность распада таких систем. Так, для целого ряда изотопов Ир, Ри, Ра и и была экспериментально обнаружена временная задержка вынужденного деления по сравнению с длительностью их распада по

где рт - ПЛОТНОСТЬ, V - средняя скорость нуклонов в ядре, — элемент поверхности ядра, - площадь поперечного сечения шейки, п - нормаль к 3-л„ и± и ии - перпендикулярная и параллельная к п компоненты скорости относительного движения двух фрагментов, ¥/ - скорость изменения объема одного из фрагментов. Как указывают авторы, коэффициент редукции кц введен в соотношение (1.39) для ослабления действия механизма поверхностной однотельной диссипации. Необходимость такого ослабления интерпретируется, как следствие того, что принцип Паули, препятствующий двухтельным столкновениям внутри ядра, вблизи его поверхности действует не столь эффективно. Элементы фрикционного тензора в случае формулы “стена + окно” для деформированных ядер можно рассчитать следующим образом [13,20]:
и«//+и,ыо»' 1 - дЛ дЛ ~ - 32 1 д¥1 дУ
у» р"у

дд. дг дд
дд. дд.

2 1
1Я.+-4 дг <

(эА + 8Аак, [8р , др
дд1 дг дд. [ч дг дд
i 2 / Р¥< '5р1]
ало)
где Я расстояние между центрами масс двух формирующихся осколков, гс - положения центра масс на оси г, ЯI и Я2 - положения центров масс осколков относительно положения центра масс всей системы. В выражении (1.40) первое и второе слагаемое обычно называется формулой “окна” (утЫош)5 а два последних - формулой “стены” (ушШ). При расчете элементов фрикционного тензора для произвольных форм делящейся системы используется метод, предложенный в [134] и обеспечивающий плавное включение механизма окна по мере формирования шейки: