Исследование вероятностей КММ-переходов Оже, сопровождающих распад радиоактивных ядер

• Автор: Жданов, Виталий Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Алма-Ата
• Количество страниц: 175 c. : ил

ОГЛАШЕНИЕ
ГЛАВА I. МЕТОЛДЧЕСКИЕ ВОПРОСЫ
§ I.I. Экспериментальная установка.
1.1.1. Бета-спектрометр с регулируемым угловым расстоянием между источником и детектором для исследований спектров К-электронов Оже
1.1.2. Новый блок многоленточного бета-источника
1.1.3. Устройство для изменения используемого телесного угла бета-спектрометра
' § 1.2. Бета-источники.<Приготовление радиоактивных источников для прецизионной ядерной спектроскопии методом фракционной возгонки
1.2.1. Обзор результатов применения метода фракционной возгонки
1.2.2. Некоторые вопросы механизма фракционной возгонки
1.2.3. Оборудование для проведения фракционной возгонки
§ 1.3. Обработка электронных спектров с помощью табулированной стандартной линии
Глава II. ИССЛЕДОВАНИЕ КММ-ПЕРЕХОДОВ ОЖЕ, СОПРОВОЖДАЮЩИХ РАСПАД РАДИОАКТИВНЫХ ЯДЕР
§ 2.1. Экспериментальное исследование КММ-переходов Оже в
некоторых средних и тяжелых атомах
2.1.1. КММ- и КМ^-переходы в палладии ( Z = 46)
2.1.2. КММ-*, КМХ- и КХУ-переходы в ксеноне ( Z = 54)
2.1.3. КММ-переходы в самарии ( ~Z. = 62)
2.1.4. КММ-переходы в тулии ( Z = 69)

2.1.5. КММ-переходы в платине (Ті = 78)
2.1.6. КММ-переходы в полонин (Т. - 84)
§ 2.2. Нерелятивистские расчеты вероятностей КМ-^М^-
переходов Оже в схеме промежуточной связи с учетом
взаимодействия конфигураций (18 ^ 7І ^ 54)
§2.3. Сравнение результатов экспериментального исследования КММ-переходов Оже и результатов расчетов. Адекватная теория вероятностей КММ-переходов Оже в средних и тяжелых атомах
2.3.1. Энергии КММ-переходов Оже
2.3.2. Относительные интенсивности КММ-переходов Оже. Адекватная теория вероятностей КММ-переходов Оже в средних и тяжелых атомах
§ 2.4. Обсуждение результатов экспериментального исследования относительных интенсивностей КМХ- и КХУ-переходов Оже
Глава III. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЕРОЯТНОСТЕЙ KLL- и Ш-ПЕРЕХОДОВ
ОЖЕ В НЕКОТОРЫХ СРЕДНИХ И ТЯЖЕЛЫХ АТОМАХ
§ 3.1. KLL-переходы Оже
3.1.1. KLL-переходы в палладии ( Z = 46)
3.1.2. ALL -переходы в платине ( Z. = 78)
3.1.3. ALL-переходы в полонии ( Z = 84)
§ 3.2. KLX-переходы Оже
3.2.1. KLM- и KLN-переходы в палладии ( Z = 46)
3.2.2. ALX-переходы в платине (Z = 78)
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Безрадиационная перестройка электронных оболочек атома, вызванная вакансией во внутренней оболочке, обнаружена в 1925 г. П.Оже. Этот процесс впоследствии был назван эффектом Оже. История его открытия описана в недавно вышедшей статье П.Оже [I].
Актуальность исследования эффекта Оже определяется традиционными потребностями ядерной физики [2], фундаментальной ролью этого явления в физике атома [з] и весьма широким применением Оже-спектроскопии в качестве метода исследования [4, 5].
В ядерной физике интерес к эффекту Оже обусловлен тем, что знание основных величин, характеризующих его, позволяет определять относительные вероятности электронного захвата и испускания позитронов, находить коэффициенты внутренней конверсии, мульти-польности низкоэнергетических гамма-переходов и др. [2]. Часто случается, что исследование спектров электронов внутренней конверсии (~100 кэВ и ниже), накладывающихся на Оже-спектры, может быть проведено лишь при наличии точной информации об энергиях и интенсивностях переходов Оже [б].
Вероятности Оже-переходов являются более чувствительными к деталям волновых функций электронов, чем многие другие измеряемые атомные величины [7]. Поэтому результаты экспериментального исследования переходов Оже представляют собой основу для проверки существующих атомных моделей, включая сюда и взаимодействие атомных электронов.
Значительный интерес к эффекту Оже определяется также и тем, что он является примером широко распространенного в природе способа распада квазистационарных состояний Ферми-систем [8].
Наконец, необходимость в расширении методических возможностей Оже-спектроскопии настоятельно требует более глубокого понимания этого эффекта.

влекаемой фракции. Примерами из нашего опыта могут служить радиоактивные изотопы астата, иода, ртути. Для первых двух сорбирующей поверхностью служил свеженапыленный слой серебра, для ртути -золота. При этом расположение подложки исключало прямое попадание на неё паров вещества мишени и возгоняемого элемента. Ясно, что выбранная нами сорбирующая поверхность не должна связывать пары вещества мишени, тогда как все остальные поверхности в системе для проведения фракционной возгонки с избирательной хемосорбцией не должны связывать пары возгоняемого элемента.
В этом случае нами использовалась простая система (рис.1.4), которая так же, как и установка вакуумного испарения, была смонтирована в тяжелом химическом боксе. Её конструкция тоже рассчитана на работу с копирующими манипуляторами. Система изготовлена из плавленного кварца и состоит из корпуса (I), имеющего боковой отвод (2) для размещения подложки источника (3). Последняя вводится в систему через отверстие, закрываемое вакуумной пробкой (4). В нижней части корпуса находится платиновый тигель (5) с радиоактивной мишенью, из которой производится возгонка. Загрузка тигля в систему производится через отверстие в верхней части корпуса, закрываемое вакуумной пробкой-краном (6).
После откачки системы через патрубок (7) она отсекается от насосов поворотом пробки-крана. Затем тигель нагревается до определенной температуры небольшой муфельной печкой (8), охватывающей снаружи нижнюю часть корпуса. Выбор кварца в качестве материала системы определялся следующими обстоятельствами: во-первых, кварц весьма плохо сорбирует элементы,из которых мы делали бета-источники последним способом, и, во-вторых, кварц позволяет использовать для проведения фракционной возгонки температуры до 1400°С.