Исследование электромагнитных свойств переходных ядер в окрестности Z=50

• Автор: Лебедев, Валентин Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 222 c. : ил

ВВЕЩЕНИЕ

ГЛАВА I. МАГНИТНЫЕ МОМЕНТЫ И СТРУКТУРА ВОЗБУЖДЕННЫХ

состояний ядер в области г

1.1. Магнитные моменты в рамках модели оболочек

с -связью

1.1.1. Одночастичные оценки магнитных моментов

1.1.2. Магнитные моменты к структура многочастичных состояний. Соотношение аддитивности

1.1.3. Влияние смешивания конфигураций и спиновая поляризация остова

1.1.4. Аномальный орбитальный магнетизм нуклонов

и мезонные обменные эффекты

1.1.5. Двухчастичное спин-орбитальное взаимодействие

1.2. Эффективный оператор магнитного момента
1.3. Магнитные моменты коллективных состояний четно-четных ядер
1.4. Магнитные моменты нечетных ядер
1.4Л. Магнитные моменты нечетных ядер в рамках модели
"ангармонический осциллятор + квазичастица”
1.4.2. Магнитные моменты нечетных ядер в рамках неадиабатической роторной модели. Предельный случай
ГЛАВА II. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА И ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ
ИЗМЕРЕНИЙ
2.1. Экспериментальная установка
2.1 Л. Геометрия эксперимента. Система транспортировки
и формирования пучка
2Л.2. Реакционная камера. Электромагнит
2.1.3. Детектор /-излучения
2.1.4. Система промигивания
2.1.5. Структурная схема временного спектрометра
2.1.6. Система стабилизации временного спектрометра

2.1.7. Электронное оборудование эксперимента
2.1.8. Ge (Li) - спектрометр
2.2. Градуировка магнитного поля
2.3. Выбор и приготовление мишеней
2.4. Обработка экспериментальных данных
Глава III. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
3.1. Cj,-фактор состояния 15/2+, 1733,8 кэВ в ядре •
3.2. -фактор состояния II/2”, 846 кэВ в ядре ^Cd . . ИЗ
3.3. ^.-фактор состояния 2I/2+, 2717 кэВ в ядре
3.4. «^-факторы состояний 6+, 2552 кэВ в и
II/2”, 740 кэВ в II3Sn
3.5. Q-факторы состояний II/2“, 1300,2 кэВ; Ю/2”
^796,3 кэВ в II5Sb и II/2”, 1323 кэВ в IlVSb
3.6. Q-факторы состояний 5/2+, 274,4 кэВ в ^Те; 5/2+,
320,4 кэВ в 119Те и 7/2+, 443,1 кэВ в 121Те
Глава IV. ОБСУЖДЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ
4.1. Магнитные моменты одночастичных состояний в окрестности Z
4.1.1. Магнитные моменты гЬи/о -состояний в Сс{ ,
П3$м, П5,П7С,Ь ,1!2
4.1.2. Магнитные моменты 97/о -состояния в
*3*Те и 0(5/2 " состояний в Те
4.2. Структура возбужденных состояний изотопов Те
4.2.1. Коллективные свойства четно-четных изотопов Те
4.2.2. Одночастичные и коллективные возбуждения в нечетных изотопах Тё
4.3. Магнитный момент и структура 6+ состояния в • ЮЗ
4.4. Магнитные^моменты^и структура трехчастичных состо-— , « П5с;‘
яний в , Ш1п и 110 5Ь
ЗАКЛЮЧЕНИЕ . .и
ЛИТЕРАТУРА

Развитие ядерных моделей, систематизация ядерных данных с целью выявления особенностей структуры ядер основаны на количественной экспериментальной информации о ядерных характеристиках, которой, однако, во многих случаях недостаточно, особенно для ядер переходных областей. В то же время именно переходные ядра, для которых характерно сложное переплетение одночастичных, вибрационных и ротационных движений, представляют собой наиболее интересные объекты (особенно ядра с нечетными массовыми числами) для выяснения роли различных мод возбуждения в формировании ядер-ной структуры и механизма их связи.
Многообразие мод возбуждения в этих ядрах отразилось в обилии теоретических моделей, применяемых для интерпретации отдельных сторон ядерной структуры. Модель аксиального и неаксиального ротаторов, учет в них центробежного растяжения в различных модификациях и кориолисова взаимодействия, модель переменного момента инерции с динамической асимметрией, модель ангармонического вибратора, кластерновибрационная модель, учитывающая связь трех частиц (дырок) с гармоническими колебаниями остова, различные варианты метода проецирования и модели принудительного вращения. Однако, исходя из различных предположений о сферической или деформированной форме ядра, эти модели дают примерно одинаковое согласие с экспериментом.
В последние годы были созданы теоретические модели, претендующие на единое описание ядер с различными равновесными формами, и поэтому их применение для объяснения структуры переходных ядер является наиболее привлекательным. Это модель динамической деформации /I/, в основу которой положена обобщенная коллективная модель (ОКМ), феноменологическая модель взаимодействующих бозонов

фектов и спиновой поляризации остова получено следующее выражение:

і(ім)
которое можно переписать в виде:
(68)
Заі) = С^[^*8?(Єі)] + 5?2 + 8?3
Здесь 8^ и 8^ - поправки к ^ -фактору, обусловленные учетом фононов мультипольности Д = 2 и Л = 3 соответственно.
Результаты расчетов магнитных моментов 11/2“ -состояний в изотопах БЬ и Бц в рамках рассматриваемой модели приведены в главе 1У.
В последующих разделах рассмотрим различные варианты модели "частица + остов", когда в качестве остова выбирают ангармонический вибратор или аксиальный ротатор.
1.4.1. Магнитные моменты нечетных ядер в рамках модели "ангармонический осциллятор + квазичастица"
Рассмотрим один из вариантов модели "частица + остов", предложенный В.Е. Митрошиным /81/ для описания возбужденных состояний нечетных ядер в широкой области массовых чисел. По содержанию - это модель ангармонического осциллятора плюс квазичастица. В отличие от стандартных подходов учитывается влияние принципа Паули между нечетной квазичастицей и квазичастицами, формирующими коллективные моды. Кроме того, учитывается влияние вакуумных флуктуаций на перенормировку одночастичных электромагнитных моментов и эффективных сил взаимодействия коллективных и одночастичных мод. Другой особенностью модели является использование единого представления волновой функции, пригодного для описания ядер с различными равновесными фор-