Изучение особенностей массово-энергетических распределений осколков деления ядер в районе точки Бусинаро-Галлоне и в переходной области Ac-Th

• Автор: Саламатин, Владимир Степанович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 94 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ТОЧКА БУСИНАРО-ГАЛЛОНЕ В МОДЕЛИ ЖИДКОЙ КАПЛИ И
ЕЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ
1Л. Статические свойства распределений осколков
и точка Бусинаро - Галлоне (БГ)
1.2. Эксперимент по определению точки БГ
1.2.1. Обзор экспериментов по определению точки БГ
1.2.2 Особенности эксперимента
1.2.3 Методика измерений и экспериментальная установка
1.2.4. Эксперимент и результаты измерений
точки Бусинаро-Галлоне
1.2.5. О предделительных нейтронах в реакциях
с тяжелыми ионами
1.3. Зависимость МЭР от углового момента
1.3.1. Теоретические представления
1.3.2. Экспериментальные данные
1.4. Результаты анализа экспериментальных данных
и обсуждение
1.4.1. Диапазон г2/А=
1.4.2. Случай 186Об
1.5. Устойчивость нагретых ядер к масс-асимметричной
деформации и точка БУСИНАРО-ГАЛЛОНЕ
ГЛАВА 2. МУЛЬТИМОДАЛЬНОЕ ДЕЛЕНИЕ НЕЙТРОННОДЕФИЦИТНЫХ ЯДЕР ТЬ И Ас
2.1. Понятие мультимодальности в делении ядер
2.2. Постановка эксперимента

2.3. Результаты измерений
2.4. Анализ и обсуждение
2.5. Современные теоретические представления
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Деление ядер настолько многообразный и сложный процесс, что до сих пор нет ясного и целостного понимания этого явления. Сразу же после открытия деления ядер ЯМ.Френкель III, Н.Бор и Дж.Уилер /2/ качественно объяснили деление рассматривая ядро как каплю заряженной жидкости, что и сейчас является основой в рассмотрении процесса деления. Предполагалось, что атомное ядро в процессе деления ведет себя как электрически заряженная жидкая капля. При таком классическом рассмотрении деления силам электрического отталкивания, стремящихся разорвать ядро, противодействуют силы поверхностного натяжения, стремящихся придать ядру (жидкой капле) сферическую форму. Основой такой аналогии (ядро - электрически заряженная жидкая капля) послужили следующие факты: плотность жидкости почти не зависит от ее размера, так что радиус жидкой капли пропорционален кубическому корню из числа молекул А. Энергия, необходимая для превращения капли в отдельные молекулы, приблизительно пропорциональна числу А, что аналогично энергии связи ядра Е. Поверхностная энергия уменьшает эту зависимость, так как энергия связи молекул, находящихся на поверхности, несколько меньше, чем энергия связи внутренних молекул. Это приводит к появлению в энергии связи чле-

на, пропорционального А . Кулоновская сила дает член, пропорциональный Е2/А1/3. Это и есть основные члены в полу-эмпирической формуле Вайцзекера:
Е = а0хА-а1хА2П-а2хг2/А'п-а}х(А12-г)2+3(А,г) где а0 х А = - объемная энергия,
а, х А2'3 = Е5 - поверхностная энергия, а2хг2/Ат=Ес - Кулоновская энергия, а3х(А12~г)2 - энергия симметрии,
5(А,А) - учитывает разницу масс четно-четных, нечетно-четных, нечетно-нечетных ядер.
На первый взгляд аналогия между ядром и жидкой каплей весьма поверхностна, поскольку характер сил, связывающих частицы в ядре и жидкой капле, раз-

масс-асимметричной деформации /31/, см. также /52-53/), аналогичной МЖК, были рассчитаны потенциальные энергии легких ядер с А = 120-150 в зависимости от масс-асимметрий при разных Е. Для ядер выше точки БГ по Z2/A эти расчеты предсказывают сужение параболической потенциальной кривой (увеличение жесткости) при увеличении Е для области масс осколков в окрестности А/2, а при делении очень легких ядер, лежащих ниже точки БГ, - переход от кривой, близкой к перевернутой параболе, через плоское распределение к стандартной параболической зависимости. Если согласиться с тем, что форма кривой потенциальной энергии в статистическом пределе обуславливает форму распределения масс осколков, то в общем случае увеличение Е, согласно /31, 43/, будет приводить к уменьшению дисперсии аги массового распределения. Подобные расчеты, основанные на "ridge line''-потенциале, проводились для разных ядер во многих работах /43, 46, 51/. Эта модель, как указывалось в /31, 43/, будет давать адекватные эксперименту результаты только в том случае, когда седловая конфигурация делящегося ядра совпадает с конфигурацией точки разрыва или по крайней мере близка к ней (деформации asp и asc и потенциалы
Vsp(M) и VSC(M) соответственно), т.е. когда нет стадии спуска с вершины барьера. Такая возможность реализуется при делении легких ядер с Z2/A<32 (соответственно х<0.6-0.7) /11,7, 94/, и чем легче ядро, тем asp ближе к ах.
Сирком /55/ и Карьяном и Капланом /56/ были рассчитаны соответственно для u0Sn и 149ТЬ потенциальные энергии в зависимости от зарядовой (массовой) асимметрии (условные барьеры) и углового момента в рамках модели вращающейся жидкой капли с конечным радиусом действия ядерных сил /30/. Результаты этих расчетов оказались аналогичны /43/ и др.
Для ядер с Z2/A>32, как уже упоминалось, стадия спуска начинает играть существенную роль, и картина формирования МР усложняется /11/. Моретто и Шмидт /89/ попробовали применять статистический формализм модели /31/

для расчета выходов масс осколков деления тяжелого ядра Вк, полученного в реакции l97Au(40Ar,f), но не для седловой конфигурации, которая для данного